用几皮秒的激光脉冲宽度激发CARS和SRS可以理想地平衡高效生成非线性信号所需的高峰值功率与相对狭窄的光谱带宽(<1 nm)的要求，以匹配分子振动的固有线宽。对于高速成像，至少需要10Mhz的重复频率，理想情况下应该更高。这是因为在视频速率成像中，数据是以每秒1000万像素的速度获取的，并且CARS至少需要每个像素发射一个激光(对于带有调制传输检测的SRS至少需要两个激光)。此外，近红外光谱区域的激光激发已被证明能较大限度地减少CARS中非共振背景的产生，与可见光激发相比，提供了减少的光损伤，也为非线性显微镜提供了良好的穿透组织的能力。Z后，由于CARS或SRS显微镜中的光激发路径通常具 ...
MHz 的激光脉冲序列：斯托克斯光束在 1030 nm，泵浦光束在 790 nm。激光输出也用于同步调制：80 MHz 参考被发送到分频器以生成 20 MHz TTL 输出。这些 20 MHz 输出被使用两次：一次作为电光调制器调制斯托克斯光束的驱动频率，另一次作为外部锁相环的 LIA 输入通道 2（B 中）的参考。泵浦光束由硅光电二极管检测，然后被发送到 LIA 的输入通道 1（In A）。来自输出通道 1（Out A）的信号被发送到数据采集卡以进行图像采集。来自输出通道 2 (Out B) 的信号被最小化（通过调整相移）。2.1 单通道锁相放大器配置图 2：典型的锁定放大器配置设置图 2 ...
的简介飞秒激光脉冲的持续时间10-15s,即飞秒（Femtosecond——fs），它相当于电子缠绕原子核半周的时间，以光速计算，在1fs的时间内，光传播了0.3um，可见飞秒这一单位的时间之微。这样微小的时间在我们所看到的宏观s界里是无法找到它的踪迹的。但是，在由基本粒子所组成的微观s界里，其运动状态的改变常常发生在飞秒这样较短的时刻，如分子的能量转移、化学键的破裂和形成、原子的横向弛豫和纵向弛豫，半导体中载流子的激发和复合等。正是由于这个缘故，在飞秒激光诞生后的相当长的一段时间内，飞秒激光主要是用来研究物理、化学领域微观过程超快现象的一个技术，从而在物理、化学和生物领域完成了大量的超快过程 ...
两个超快的激光脉冲在样品上重叠，包括空间和时间上的重叠。为了获得稳定的时间重叠，今天的SRS显微镜通常使用一个Ti:Sapphire激光器来产生泵浦和斯托克斯光束。皮秒和飞秒激光器都可用于SRS测量。皮秒激光器提供更精细的光谱轮廓。不需要额外的光学器件就可以实现高光谱分辨率。与自发拉曼不同的是，所有的拉曼位移都可以用单色激光器同时测量，而刺激拉曼需要调谐波长来测量更多的光谱点，而且在获取光谱图像时，调谐激光波长会限制测量的速率。另一方面，飞秒激光器本身具有宽广的光谱。一种叫做 "光谱聚焦 "的技术可以用来快速调整泵浦和斯托克斯光束之间的能量差。可以在更短的时间内获得光谱图像 ...
相应数量的激光脉冲持续时间所抵消时，信号是否完全消失?•通过扫描入射激光的频率差，与文献中报道的CARS光谱相比，特征峰出现了吗?对于SRS信号：•信号是否随泵浦功率和斯托克斯功率线性缩放?当阻塞任一光束或失谐时间延迟时，它是否消失?•关闭调制器驱动波形时，信号是否完全消失?•当光电二极管是无偏置时，信号是否完全消失?•当调谐激光关闭与感兴趣的振动模式共振时，信号是否完全消失?•在感兴趣的拉曼波段上调谐激光差频获得的激发光谱是否与相关文献拉曼光谱相匹配?更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测 ...
间精度是由激光脉冲的空间范围决定的，其持续时间为τ为6 ps。乘以光速可得到cτ为1.8 mm。为了找到如此精确的时间重叠，可使用两步程序。第①步，使用高带宽光电二极管和示波器尽可能优化重叠。因为较快的实时示波器的带宽是几GHz，这允许在500 ps内找到时间重叠，换算成150毫米。通过使用泵浦激光器内稳定的内部探测器从激光脉冲序列触发示波器，可以获得较佳的测量结果。然后，可以在光学台上测量单个脉冲串，并使用游标测量激光脉冲的质心。通过比较两个激光脉冲串质心的偏移量，可以获得比示波器带宽更高的精度。图1. 采用同步泵浦OPO的CARS光束组合示意图。采用1064 nm Stokes光束路径上的 ...
(黄色)和激光脉冲序列的示波器迹显示20 MHz调制，调制深度高。其中L和C分别表示所选电感和晶体自电容。在谐振频率处，电路的阻抗变得几乎无穷大，这意味着在输入功率相对适中的情况下，可以通过电容(非线性晶体)获得高电压。这是非常可取的，因为这意味着可以使用小型射频放大器(输出功率< 1w)来获得高压调制，并且整个系统可以密封在金属外壳中屏蔽电磁干扰。如果选择适当的非线性晶体，可实现的交流(AC)驱动电压将达到晶体的±1/4波电压的输入波长。然后，调制器可以与一个静态λ/4板组合。在这种配置中，当调制器在+1/4波时，这个延迟与静态波片相加产生λ/2延迟，影响90°极化旋转。当调制器位于- ...
）分别为压缩光脉冲的展宽谱和干扰自相关迹。然后，放大的脉冲序列直接光纤耦合到一个1550px高度非线性锗硅酸盐光纤[41]。保持偏振的高度非线性光纤（HNLF）在放大波长上提供了反常色散，从而通过孤子裂变产生了一个倍频跨越的光谱。图2（e）显示了保持偏振的HNLF输出光谱，其范围为1000 ~ 2250 nm。由于保持偏振的HNLF相对较长，该结构具有一个倍频跨越谱。然而，我们仍然获得稳定的脉冲能量和光谱形状只使用PMF成分。倍频跨越频谱耦合到一个f-to-2f干涉仪，以稳定频率梳和特征的偏移频率梳子。当周期极化铌酸锂晶体长度为1 mm，极化周期为31.30 ~ 32.81μm时，输出光谱的红 ...
两个同步的激光脉冲---泵浦和斯托克斯，需具有以下几点特征：1. 频率失谐在500和之间连续变化，以覆盖所有相关的振动跃迁。这意味着至少有一个泵浦/斯托克斯脉冲是广泛可调的。例如，假设一个固定的泵浦波长为800纳米，斯托克斯必须在835和1110 nm。2.脉冲持续时间为1 - 2 ps，对应于变换限制脉冲的带宽为以这种方式匹配压缩相中振动跃迁的典型线宽。这种选择优化了峰值功率和光谱分辨率之间的权衡。较佳脉冲持续时间也可以取决于实验条件，因为已经表明，在某些情况下，响应是一个与时间相关的函数，因此信号可以对调制光束强度具有非线性依赖关系。3.近红外波长，从700到1200nm，较大限度地减少光 ...
发信号与实际光脉冲之间存在一个时间延迟。时间延迟的统计变化主要取决于以下因素：- 触发链中的电噪声- 触发链电气参数的脉冲对脉冲波动- 激光脉冲建立的时间和相关波动。- 触发信号的上升-下降沿时间曲线的波动由于抖动现象，时间延迟在统计学的意义上被改变了。因此激光发射在一段时间内的扰动，由平均时间延迟Td和一个标准偏差值Tj所描述。即每100个脉冲中有68.2个在时间间隔 Td±Tj内发生(1倍标准差)。意大利Bright Solutions公司的激光器，如Onda、Wedge和Vento，配有 "低抖动 "配置，以便尽量减少时间抖动Tj（在某些情况下是激光脉冲宽度的1/10 ...
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