中文：蓝移；英文：blue shift

果.同时G峰蓝移23cm-1意味着插层成功.D峰强度的增加表明在插层过程中石墨烯层中缺陷的增加.对于高于4 V的偏压,随着2D峰的减小,会出现强荧光背景,这进一步证明了插层的强掺杂效应.当去掉施加电压,表面石墨烯显示出与原始样品相似的拉曼光谱（图四c）,也就是说插层过程是可逆的.05 方块电阻测试多层石墨烯在插层偏压下的方块电阻也通过四点电阻率法进行测量（图五a）.石墨烯层之间得弱范德华力使离子液体的阴离子/阳离子在电压偏置下插入层中.结果,石墨烯上的电荷密度显着增加,并且多层石墨烯的薄层电阻从低于2 V的11Ω/□急剧下降至高于3.5V的4Ω/□（图5b）,这与拉曼测试结果一致.在2 V以下 ...

观察到明显的蓝移现象，这表明低浓度的Fe离子掺杂会导致MoTe2晶格对称性的选择性的轻微破坏。图1 在532nm激发光下的纯的MoTe2, 1% Fe-MoTe2，2% Fe-MoTe2和5% Fe-MoTe2拉曼光谱图图2（a）显示了具有代表性样品的2% Fe-MoTe2的HRTEM（高分辨透射电镜）显示了连续的平面间距为0.305nm，其对应于2H-MoTe2的（100）晶格平面。并且四个不同地区相对应的快速傅里叶转换（FFT）研究了微量Fe离子掺杂的掺杂后对MoTe2晶格的影响。傅里叶图中①和④的区域现实了单晶MoTe2的六方结构，但是在傅里叶转化图②和③的区域内涌现出了杂质相，表明引入 ...

观察到明显的蓝移现象，这表明低浓度的Fe离子掺杂会导致MoTe2晶格对称性的选择性的轻微破坏。图1 在532nm激发光下的纯的MoTe2, 1% Fe-MoTe2，2% Fe-MoTe2和5% Fe-MoTe2拉曼光谱图图2（a）显示了具有代表性样品的2% Fe-MoTe2的HRTEM（高分辨透射电镜）显示了连续的平面间距为0.305nm，其对应于2H-MoTe2的（100）晶格平面。并且四个不同地区相对应的相对应的快速傅里叶转换（FFT）研究了微量Fe离子掺杂的掺杂后对MoTe2晶格的影响。傅里叶图中①和④的区域现实了单晶MoTe2的六方结构，但是在傅里叶转化图②和③的区域内涌现出了杂质相， ...

斯拉曼散射是蓝移的，因此在光谱中与荧光自然分离。当用可见光激发时，荧光本底问题更为严重。拉曼光谱中的强荧光信号直接影响拉曼测量的准确性和灵敏度。荧光和自发拉曼信号在波长维度上重叠，因此不能用简单的滤光片分离。幸运的是，它们在以下性质上有所不同，这是许多拉曼测量中荧光抑制方法的基础：1.荧光发射寿命(纳秒量级)远长于拉曼散射寿命(皮秒量级)。这一原理产生了各种时域方法，其中一个超快脉冲激光器用于激励，可应用于时域拉曼光谱系统，需要注意的是，激光脉冲不应该太短，因为小于1ps的脉冲不太单色，这会导致光谱分辨率的严重损失。超快光脉冲序列激发样品晚到荧光发射后的快到拉曼散射光可以被短时分离。2.当激发 ...

得能量，波长蓝移）这就是强度相对弱很多的反斯托克斯拉曼散射.5. 入射光子和样品分子相互作用，光子能量的改变量（得到或者失去能量）取决于每个化学键（振动）的特性。并非所有的振动都能在拉曼光谱上反映出来，这取决于分子的对称性。但是可以获得足够的信息，用来对分子结构进行相当精确的表征。因此，C-H键对应的能量改变不同于 C-O对应的能量改变，也不同于金属和氧之间成键的能量改变。通过测量散射光中这些不同波长成分，可以探测到与这些不同波长相对应的不同的键和振动.拉曼光谱能够探测材料的化学结构，它提供的信息包括：1. 化学结构和化学鉴别；2. 相和形态；3. 应力；4. 污染物和杂质；一般而言，拉曼光谱 ...

cm-1（蓝移）。E12g 和 A1g 拉曼模式是唯一分别对应于平面内和平面外振动的强模式。这两种散射取决于层数和形成的材料类型。在本研究中，E12g 和 A1g 的拉曼频率差 (Δ) 从原始块状 MoS2 的 25.9 cm-1 降低到 MoS2 QD 的 21.6 cm-1。 E12g 和 A1g 差值的减小表明原始 MoS2 的层数和横向尺寸减小。为了研究所制备的 MoS2量子点的带隙能量和光学性质，文章中采用了紫外-可见 (UV-Vis) 和光致发光 (PL) 光谱。图 1b 和 c 中的 MoS2 纳米片是通过 CVD 方法合成的，用于PL信号的比较分析。正如图1（b）所示，MoS ...

止波长会出现蓝移，且随着入射角的增加，s和p偏振的边缘移动量不一致，使得他们不适合于共振拉曼谱测量。如下图1a所示，入射角增大到30°时边缘蓝移约20 nm，且s偏振和p偏振表现出了7 nm的分裂，说明不适用于可调谐激发。图1b所示的TLP滤光片可在0-60°范围内偏转并不降低边缘陡度，且在全量程范围内提供OD>6的光密度和90%以上的传输，可调谐波长可覆盖400-1100 nm，很适合于可调谐激光光源拉曼测试。图1如下图2a所示，一个超连续激光光源（400-2400 nm）经超冷滤光片（1100 nm以上）或宽带带通滤光片过滤。然后经透射式光栅分光，并经狭缝滤出所需要的单色光，其作为激 ...

由于散射光是蓝移的，因此它不受自荧光的干扰。与SRS一样，信号强度的增加允许更短的采集时间，允许高达20 fps的视频速率成像。与SRS不同，CARS信号与浓度呈非线性相关，因此定量成像并不简单。第三种信号增强技术，SERS，依赖于修改样本来增强信号。在SERS中，使用金和银等金属纳米颗粒，当受到入射光的撞击时，它们的表面会产生强烈的电磁场，增强目标分子的拉曼信号。这一过程背后的物理现象尚不完全清楚，但已经确定的是，使用SERS信号可以提高到1014-1015倍，甚至可以检测单个分子。因为金属表面提供了增强，感兴趣的分子必须与被检测的金属相互作用。尽管这限制了该技术的应用，但它可以通过使用靶向 ...

献其峰位发生蓝移且两峰值存在差异，这可能是由于Au薄膜上溶液和ITO带来的影响。图4-3沉积0s时(a)Psi和Delta(b)R随波长变化2.2装置对应的光学常数图4-4(a)是沉积之前测试得到的n、k随波长的变化图，从图中可以看到短波段图线较平滑，长波段数据波动大。n值在500nm附近出现峰，k值在600nm附近出现峰。500nm处n值存在跃迁，说明该处附近可能有等离子体共振峰的出现。图4-4(b)是沉积之前测试得到的、，从图中可以看到短波段数据曲线平滑，长波段数据波动大。、均在500nm附近出现峰，这归因于Au表面等离子体共振。图4-4沉积0s时的n、k、、随波长的变化经过以上分析可知， ...