理计算可得双折射的系数，并且结果表明三个化合物都是负的双光轴晶体，在1064nm的激发光下Δn=nz-nx，其双折射系数分别为：0.070, 0.090和0.060，此数据表明上述三个化合物的双折射系数大于已经报道的磷酸复盐晶体。图3(a)、(b)和(c)分别为化合物K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的双折射系数谱图您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
的光有不同的折射率，便造成了多波长的光束通过透镜后传播方向分离。简单来说，色差就是颜色分离带来的光学系统的像差。色差分两种，一种叫做轴向色差，另一种叫做垂轴色差。本章我们只详细介绍轴向色差。二、轴向色差的概念轴向色差，Longitudinal Aberration，也叫做球色差、位置色差、纵向色差，指不同波长的光束通过透镜后焦点位于沿轴的不同位置，因为它的形成原因同球差相似，顾也称其为球色差。由于多色光聚焦后沿轴形成多个焦点，无论把像面置于何处都无法看到清晰的光斑，看到的像点始终都是一个色斑或者彩色光晕。如图所示三、轴向色差产生的原因由于不同颜色的光波长不同，则通过同一透镜的焦距不同，而造成的 ...
过光学零件的折射和反射来实现，决定一种材料能否用来制造光学零件，要看它对要求成像的波段是否透明，或者在反射的情况下是否具有足够高的反射率。对于透射光学零件来说，透射材料的特性除了透过率之外，还有它对各种特征谱线的折射率，其中以D或d线的折射率nD或nd以及F线和C线的折射率差nF-nc作为其主要的光学性能参数，这是因为F线和C线接近人眼光谱灵敏极限的两端，而D线或d线在其中间，接近人眼最灵敏的波长，nd称为平均折射率，nF-nc称为平均色散。此外，将ϑd=(nd-1)/(nF-nc)称为阿贝常数或平均色散系数，任意一对谱线的折射率差，如ng-nF称为部分色散；部分色散和平均色散的比值称为部分色 ...
异性引起的双折射引起的反射探测光束和黑磷样品内部的声波之间的相互作用引起的。这些振荡也通过校正减法抵消[注意，图2(a)中的校正信号是平滑的，没有振荡]。这种方法使得TR-MOKE测温法不容易出错，因为任何与传感器磁化状态无关的杂散信号都可以被抵消。图2. 使用9兆赫调制频率和w0=12 μm的激光光斑尺寸在涂覆有26.9纳米厚的三丁基锡化合物层的黑磷样品上测量的TR-MOKE信号的例子。(a)作为延迟时间函数的正(M+)、负(M)和校正的vin信号。插图显示了前几百ps时出现的周期为21 ps的布里渊散射振荡。这些振荡在校正后的Vin中被抵消。(b)比率信号——来自实验(符号)和热模型模拟( ...
的相对相位。折射率随光的频率而变，因此，随着光子在材料中传播，两个不同折射率的光子之间的相位关系将改变。除非晶体对这些频率进行了相位匹配。为了输入光子进行有效的非线性转换，需要在整个晶体中保持输入光子和输出光子之间的相位关系。如果相位不能匹配，产生光子相互间将以正弦的方式在同相和异相之间变化，限制从晶体中输出光子的数量，如图所示。传统相位匹配要求光在一个特定的方向上在晶体中传输，在这个方向上晶体的自然双折射和输出光的折射率相匹配。尽管这种方式可以实现相位匹配，但是限制了这些材料只能在小波长范围内实现。而通过改变结构，让PPLN晶体的晶向周期性反转，通过在每个正弦产生的峰值反转晶向，可以避免光子 ...
LN具有高的折射率，在每个未镀膜的面上导致14%的菲涅尔损耗。为了增加晶体的透过率，晶体的输入和输出端面镀了增透膜，从而将每个面的反射率降到1%以下。温度和周期：一个PPLN晶体的极化周期是由使用光的波长决定的。准相位匹配波长可通过改变晶体的温度来稍微调节。每种晶体都包括多种不同的极化周期，这些极化周期可在给定的晶体温度下使用不同的输入波长。转换效率与温度的广西符合一个sinc2函数，描述晶体的温度接受带宽。晶体越长，接受带宽越窄，对温度越敏感。在多数情况下，非线性相互作用的效率对温度的敏感性在几个摄氏度以内。20mm长MgO：PPLN晶体1064nm泵浦SHG强度与温度的关系通过将晶体加热到 ...
的复杂度。高折射率的材料，比如SF57玻璃柱，或者一对光栅需要被加入到光路中。同时，光谱扫描的范围本身也有限。一个关于光谱对焦的详细介绍可以在一篇Z近发表的文献中查询12。总结来说，如果成像只需要测量单个拉曼位移，则皮秒激光可以简化光路的设置。对于光谱图像的采集，飞秒激光可以极大的提高采集速度。Moku:Lab的锁相放大器可以与皮秒或者飞秒激光所配合使用。在这个应用指南中，我们将使用飞秒激光（Spectra-physics Mai Tai）配合SF57玻璃柱对光谱对焦SRS进行演示。调制，延时台，以及扫描镜泵浦光和斯托克斯光通常会使用电光调制器（EOM）或声光调制器（AOM）进行调制。调制频率 ...
度的光线经其折射以后，具有不同的轴向位移。这就是平行平板的球差。显然，它就是实际光线与近轴光线的轴向位移量之差，如下图所示，即，从而可以得到平行平板的实际球差公式，下式中I1即为该光线的孔径角U1.平行平板的初级球差公式则可以从初级球差的一般表达式来得到，可见，平行平板恒产生正球差，其大小随平板厚度d和入射光束孔径角U1的增大而增大。在下图所示的双筒棱镜望远镜系统中，如果物镜的相对孔径为1/3.5，二块转像棱镜相当于厚度为86毫米的平行平板，其折射率为1.5696，按上面所示的公式可以算出此系统的初级球差和实际球差分别为0.3322和0.3360。可以看出此时G级球差很小，但是该物镜系统的球差 ...
的连线称为该折射球面的辅轴 (secondary optical axis) ；轴外点发出通过某孔径带上边缘的光线称某孔径带的上光线；轴外点发出通过某孔径带下边缘的光线称某孔径带的下光线；轴外点发出通过某孔径带前边缘的光线称某孔径带的前光线；轴外点发出通过某孔径带后边缘的光线称某孔径带的后光线。二、轴外像差概述如下图中B为物平面上一远离光轴的点，它总可认为在辅轴上。B0’是B点的高斯像，B’是B点的近轴像，由于像面弯曲，它并不与B0’重合。对辅轴而言,B点仅产生球差，但因 B点的成像光束中,各光线相对于辅轴有不同的高度,球差不同，使折射光束失去对主光线的对称性，造成聚焦缺陷。这些缺陷通常用子午 ...
样品之间介质折射率(n)与物镜孔径角的一半(θ/2)的正弦值的乘积决定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n为物镜中透镜工作介质的折射率（如空气的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油类的折射率则可高达1.56）。θ则是光进出透镜时一半的Z大角度，或者可以表述为是从物在光轴上一点到光阑边缘的光线与光轴的夹角。由于数值孔径的定义中考虑了折射率的因素，因此一束光在通过平面由一种介质进入另一种时，数值孔径仍是一个常量。在空气中，透镜的孔径角大小近似等于数值孔径的两倍（在近轴近似的条件下）。数值孔径是相对于物或像上的特定一点而言的，因此其大小也会随着该点的移动而改变。在显微学领域，如不特加注明， ...
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