中文：波数；英文：wave number

显示出几十个波数的更宽拉曼峰时，这种方法可能会失败。此外，在某些情况下，单一参数的自动计算基线校正可能不适合所有应用和样本类型，因为(i)数据丢失和光谱失真的风险，(ii)可能需要手动修改参数。其他有效抑制荧光的方法包括测量前的样品光漂白和SERS。使用SERS可以实现拉曼散射的显著增强，当样品靠近时(即纳米距离)，SERS会增加拉曼散射。在尺寸和激发波长匹配的金属表面或纳米颗粒上，产生等离子体局部电磁增强效应，增强拉曼信号，从而大大限度地减少荧光的影响。SERS结合了拉曼的特异性和高灵敏度，可以在极低的分析物浓度下分析样品，也可以与TG结合使用。其他非线性技术，如相干反斯托克斯拉曼散射光谱( ...

确定EL的峰波数激光从阈值到功率翻转点的光谱如图所示。为了确定激光光谱的调谐趋势，我们在峰值强度的10%高度测量了两侧的波数，并提取了激光波数的中点值，该方法的有效性将在后面讨论。图3显示了EL峰值和激光波数，它们是每级电压的函数。EL的调谐速率为700 cm−1 /V，与自一致Schrödinger-Poisson求解器的计算结果吻合良好，如图3所示。激光光谱在阈值以下可调谐，在阈值处可调谐性降低。可调性恢复20%以上的阈值电流密度。阈值以上激光光谱的调谐速率甚至高于EL，约为900 cm−1 /V。激光在阈值以上的总调谐范围约为80 ~ 100 cm−1，与EL在相同电压范围内的调谐范围一 ...

式跳到更高的波数，调谐第二臂允许访问在跳期间错过的较低波数的模式。臂1中在较高电流下向较低波长的偏移可能是增益蓝移（由于较高的施加电压）以及由于较高的连续波电流引起的较高温度而导致的增益展宽的综合效应的结果。使用查找表中两个直流电流的不同配置，单模发射几乎可以连续调谐到20 cm-1。图4总之，我们证明了通过在干涉仪的两个臂上使用单独的金属触点，具有AMZ干涉仪型腔的QC激光器的调谐范围提高了10倍，调谐速率提高了5倍。臂长差为500 um的激光器在80k下，在单独的电偏压下，在臂1的100 mA电流范围内和臂2的150 mA z大电流范围内进行了激光光谱测量。调谐范围为20 cm-1，比单触 ...

发射光谱作为波数与散热器温度的关系，范围从80到300 K，不同的腔长。发射频率从2404 cm−1降低到2286 cm−1，即降低了118 cm−1，空腔长度从0.5 mm增加到3mm。二氧化碳CO2 FTIR吸收光谱如图2A所示。显然，在不同温度下，腔长为1.5、2和3 mm的qcl与强振动旋转吸收带直接重叠。同样，可以使用不同的空腔长度来故意重叠或避免与选定的CO2特征重叠，如图2 b。结果表明，在恒定的散热器温度下，腔长度在1-2 mm范围内，跨越整个吸收光谱。因此，提供了一种方便的后处理策略，用于定制共振和非共振qcl，从而差分测量直接产生分析物浓度的定量测定。图2c描述了在散热器温 ...

后，A1g的波数增加了约2 cm-2。这种A1g模式的转变可以解释为TFSI修饰了MoS2表面的缺陷。然而，E1 2g模式比A1g更不敏感，并且没有改变。在1.87和2.01 eV处的发射峰与PL谱中的A1和B1激子辐射一致。可以观察到TFSI处理后PL发射的显著增强，这可能是由于载流子寿命的延长。此外，在TFSI处理下，纳米片表面形成的硫空位可以被重组，由此导致的深能级陷阱的减少，从而减少了缺陷介导的非辐射重组，这也有利于PL的增强。这篇文章报告了一种基于二硫化钼薄膜的喷墨印刷大面积柔性光电探测器阵列。采用电化学剥离法制备多层MoS2纳米片。并用3:1v/v松油醇/醇的双溶剂体系进行分散，可 ...

曼光谱在较高波数处显示了几个新的峰值，例如300.7 cm-1（B1g）和433.6 cm-1(E2g），都是Bi2O2Te的特征峰值，而在低波数处的那些峰值已经变得模糊。表明通过这种低温工艺，可以有效的将Bi2Te3转化为Bi2O2Te。以上结果表明，通过这种低温快递退火相变方法（RAPT），可以在低温下大面积合成Bi2O2Te，并且允许与互补金属氧化物半导体（CMOS）技术直接大规模集成。本文的研究成果为制备二维光电探测器在材料选择上提供了更多的可能性。昆明物理研究所唐利斌简介：男，博士，正gao级工程师，1978年生，云南瑞丽出生，籍贯云南龙陵。在昆明物理研究所工作，从事光电材料与器件的 ...

，信照比好，波数准确度及重复性好，测量范围宽等。中红外光谱仪可广泛应用于生物医药、材料科学、石油化工、食品安全、环境保护、气体检测等生产、科研领域。昊量光电提供基于FTIR和色散元件+探测器阵列的各种中红外光谱仪，此外我们还提供各种中红外光谱分析附件，如中红外光纤、中红外光谱探头、衰减全反射探头（ATR Probe）等。 ...