波长。用短通滤波器很容易将信号与入射光分开。到达检测器的光子总量很小，更敏感的光子检测器，如光电倍增管（PMTs）被用来检测。然而，CARS受到由其他非共振非线性光学效应产生的背景的影响。这些效应不仅限制了CARS测量的实际检测极限，而且还扭曲了光谱（与分子振动共振相比）。另一方面，SRS信号不受大多数其他非线性光学效应的干扰。然而，SRS是一个受刺激的发射过程。信号发生在与入射光线相同的波长上。SRS效应只是稍微增加/减少了斯托克斯和泵浦光束的光子数量，分别。这些变化是如此之小，以至于无法用常规的时域测量方法来测量。因此，SRS需要有锁定检测的光学泵探技术。光学泵-探针技术和锁定检测泵-探针 ...
孔(一个空间滤波器，确保光束截面轮廓的圆度;图1B，元素3)，我们利用同样的望远镜，通过简单地改变该望远镜的焦距和第②个透镜的位置来预补偿光束的大小(图1A)。这确保了小波束稍微覆盖了我们目标的后光圈。小束撞击到检镜上并被反射的角度决定了小束在样品上的空间扩散，这是我们实验中的一个关键变量。这个角度由来自DOE的光束间角(由其相位掩模定义)和DOE与振镜之间的望远镜功率控制。在所有的实验中，我们都使用了DOEs，它在一条单线上创建了一系列均匀间隔的波束。这个DOE很容易绕着光路的轴线旋转，从而沿着任意方向形成一条点线。在快速扫描中，这种旋转可用于调节沿垂直维度的有效波束间角距离。为了增加每像素 ...
谱分析、空间滤波和相关处理等工作，是光学信息处理系统中较重要的部分。下图1是由两个傅里叶变换透镜串联而成的一个空间滤波系统。图1为了获得严格的傅里叶变换关系，应该把被处理面（输入面）放在透镜的前焦面上，频谱面（滤波面）置于后焦面上，它同时又是起傅里叶反变换作用的下一个透镜的前焦面，从而在后焦面上得到输出信息。光学信息处理中的傅里叶变换透镜所能传递得到信息容量为：上式中，是输入面的直径(mm)，如下图2所示，相当于常规光学系统中的物面直径，是能处理的Z高空间频率(lp/mm)。衍射极限的相干光学系统的截止频率为上式中，为频谱面的半径(mm)，为傅里叶变换透镜的焦距(mm)，是光波波长(mm)。所 ...
参考信号进行滤波、分割、放大和相位检测。使用数字-模拟混合Pi2D控制器将产生的误差信号转换为反馈信号。利用带宽为500 kHz的高压源放大的高频反馈信号驱动腔内AM-EOM进行快速调制。利用低频反馈信号作为驱动信号来控制泵电流。为了实现梳齿与基准激光器之间的锁相，我们将经过光纤布拉格光栅滤波的梳齿与单频激光器（OEwaves，线宽~ 10Hz）混合在PMF耦合器中。两束光聚焦在辫子状的光电二极管上后，得到的拍音信噪比为47 dB，分辨率带宽为100 kHz，如图3（b）所示。在稳定中，的转换误差信号被发送到PZT用于长腔漂移，并发送到腔内PM-EOM用于快速补偿振荡器长度。在OFC稳定之前， ...
使用中性密度滤波器(大概没有双折射)来降低激光强度。这有降低信号为噪声的效果。为了确保定位误差更小，样本和光源之间的距离必须更大。如果不将激光从光学台移开，这目前是不实际的。光学装置的示意图如图1所示。所述双旋转缓速器结构在对称地围绕样品布置的两个极化器内具有两个缓速器。在我们的设置中，使用的两个激光源都是高偏振的，初始偏振器的双旋转缓速器配置是不必要的。所有的旋光计元件以及样品都被放置在旋转台中。使用了硅探测器。在每种情况下，系统中使用高质量的格兰-汤普森偏振器作为偏振器，并假定其具有理想的减衰减。采用名义四分之一波长的零级波片作为双旋转缓速器。探测器和相关电子设备的较大动态范围约为103， ...
谱分析、空间滤波和相关处理等工作，是光学信息处理系统中较为重要的部分。自从1963年英国 Blandford 发表了第①个傅氏变换透镜以来，已出现的傅氏变换透镜基本上可以分为两大类。一类是全对称或非对称双远距型。由于输入面与频谱面的直径决定了傅氏变换透镜的相对孔径和视场，为将其控制在适当范围内，以保证整个像面上的优良像质，目前傅氏变换透镜的焦距大多大于 300mm。图1就是一个常用的系统。于是,长焦距的傅氏变换透镜都采用下图2所示的远距型结构。为了同时校正物面像差与光阑像差，采用如下图3所示的对称结构型式。四组元对称远距型透镜的前焦点到后焦点距离可以缩小到 左右。图3显示了双远距对称型和非对称 ...
列短通和缺口滤波器选择反斯托克斯光，这是用光电倍增管测量。对于SRS，将高频调制器插入到泵浦光束(用于SRG检测)或斯托克斯光束(用于SRL检测)上，并将由长通(短通)和陷波滤波器序列选择的斯托克斯(泵浦)发送到光电二极管和锁相放大器，后者同步解调并测量SRG (SRL)。原则上考虑到结构的相似性，CARS和SRS信号可以在同一个实验装置上检测到，甚至可以同时检测到。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、 ...
焦操作的空间滤波器。然而，由狭缝提供的截面强度不如由更常见的针孔提供的截面强度。对目标的点扩散函数沿狭缝方向逐像素反卷积，可以得到较强的分割效果。宽视场照明和成像检测窄带滤波器可用于拉曼成像。第①个成功的现代仪器采用了干涉滤波器，它可以倾斜以改变通带。随后，声光可调谐滤波器(AOTF)和液晶可调谐滤波器(LCTF)被引入到拉曼成像中，并提供了电子可调谐性。可调滤波器方法已被证明是测量隔离波段较有用的方法。如果只需要几个帧来定义波段，拉曼成像可以相当快。当有许多重叠波段或非线性背景时，许多图像必须以不同的拉曼位移拍摄，时间优势就消失了。需要注意的是，声光滤波器的透射率仅为50%左右，而液晶滤波器 ...
不同波长光源在拉曼应用中的特点不同于瑞利散射，拉曼散射的信号非常微弱，在样品材料上出现的概率通常在百万分之一数量级。另外，拉曼散射强度和照明波长的四次方成反比，所以随着波长变长，拉曼信号迅速减弱。其次，探测灵敏度也和波长范围有关。无制冷硅基CCD器件的量子效率在800 nm后急剧下降。长波长可使用铟镓砷(InGaAs)阵列器件，不过噪声更大，灵敏度更低，大约仅为硅探测器的十分之一，成本也更高。空间分辨率也是考虑因素，因为成像分辨率受照明波长影响，衍射极限光斑约等于0.3λ。图1.硅与铟镓砷基底CCD探测器灵敏度曲线由于上述原因，拉曼应用选用的激光波长范围通常在近红外及其以下。拉曼信号强度、探测 ...
量子飞跃，即滤波器具有更尖锐的截止特性和更窄的带宽。一种基于感光玻璃的新型体全息光学光栅解决了这一问题。这些滤光片用于清除激光输出的谱展，然后有效地对信号进行滤波以消除瑞利散射激光。因此，基于这些光学器件的仪器现在可以在频谱的5 - 200 cm-1区域提供出色的信号噪声。了解更多关于拉曼系列详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-59.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材 ...
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