中文：群速度色散；英文：group velocity disper-sion / GVD

非线性效应、群速度色散和偏振效应等各方面的优化与权衡。经过30多年的广泛研究，光纤系统的性能和制造工艺得到了不断完善，近乎达到了最高极致。自20世纪80年代以来，为了发展新的光学介质（光子晶体光纤），研究人员已经被光波长尺度，即亚微米量级或更小尺度的结构材料表现出的能力所吸引。光子晶体通过将规则的微结构引入光学材料，彻底改变了材料的光学特性。它可看作是半导体物理学成果在光子领域中的拓展。实际上，半导体的能带结构是电子和晶格引起的周期性电动势之间相互作用的结果。通过求解周期性电动势的薛定谔方程，就能得到被禁带所分离的电子能量状态。类似地，如果把这种周期性变化的电动势用周期性变化的介电常数，即折射 ...

化探测脉冲的群速度色散，然而它恶化了探针束的偏振状态，否则探针束在整个显微镜中保持偏振消光比为0.0005。聚焦光斑的直径分别为300 nm和600 nm。反射的探针光束被分束器收集，聚焦在直径为20 um的针孔上。对于某些示例，这种共聚焦配置可用于消除来自样品衬底的背景散射光。在针孔之后，用一个偏振器来分析探测光束的克尔旋转，该偏振器相对于入射光束的交叉偏振方向的角度为几度(交叉偏振器技术)然后用光电倍增管和锁定检测方案进行检测。垂直于样品平面施加zui大振幅为±4kOe的可变静态磁场H。样品可以用XY压电扫描台在±40 um的距离上进行扫描，精度为2 nm。CoPt3光盘是由15 nm的C ...

输光纤的异常群速度色散，在泵浦系统中预先使用色散补偿光纤来处理超连续谱产生的光脉冲的时频自适应。因此，由孤子串组成的移位和频谱预加宽脉冲被耦合到50厘米长的InF3光纤中，在那里发生了大量的加宽。产生的光谱范围为1.25 μ m至4.6 μ m的超连续谱辐射zui终由输出离轴抛物面镜准直。图1所示的系统举例说明了超连续谱产生的壮观现象——一个相对狭窄、高功率的近红外激光线如何被转换成超宽带和明亮的近红外和中红外输出。尽管方案、光纤类型和设计(例如，由于色散分布的变化，芯径的微小变化可能导致发射光谱的显著变化)、泵浦参数(持续时间、峰值功率、相对于零色散点的波长、偏振)、放大级的数量和实现可能会 ...

0 nm处的群速度色散(GVD)约为45 fs2/mm)作为色散元件，色散窗口仅为180 fs2就足以进行扫描。二次谐波是在薄BBO晶体中产生的。基波辐射用偏振器过滤，信号用光纤耦合光谱仪记录。从反演到的迹线中提取脉冲信息(图4(d))得到的FWHM持续时间为5.8 fs(图4(g))。当处理中心波长更远的红外脉冲时，使用由普通光学玻璃制成的楔子来引入足够的色散变化通常是具有挑战和不切实际的。使用密度更大的材料，例如SF10-SF57燧石，ZnS, ZnSe等，它们具有更大的总体色散和零色散交叉，进一步到红外(与标准玻璃相比)，标准d-scan装置的工作范围可以扩展到更长的脉冲(约20 fs) ...