中文：群速度；英文：group velocity

非线性效应、群速度色散和偏振效应等各方面的优化与权衡。经过30多年的广泛研究，光纤系统的性能和制造工艺得到了不断完善，近乎达到了最高极致。自20世纪80年代以来，为了发展新的光学介质（光子晶体光纤），研究人员已经被光波长尺度，即亚微米量级或更小尺度的结构材料表现出的能力所吸引。光子晶体通过将规则的微结构引入光学材料，彻底改变了材料的光学特性。它可看作是半导体物理学成果在光子领域中的拓展。实际上，半导体的能带结构是电子和晶格引起的周期性电动势之间相互作用的结果。通过求解周期性电动势的薛定谔方程，就能得到被禁带所分离的电子能量状态。类似地，如果把这种周期性变化的电动势用周期性变化的介电常数，即折射 ...

同模式成分的群速度不同而引起传输信号发生畸变的一种物理现象。色散将使光纤中传输的无论是脉冲信号还是模拟信号均要发生波形畸变。信号波形畸变将导致传输的光脉冲在时域展宽而强度降低，从而使误码率增加，通信质量下降。为保证通信质量，则势必要加大相邻信息码之间的距离，这将限制通信容量；而且由于光纤的色散具有均匀性和累加性，传输距离越长，脉冲展宽与衰减也越严重，因而色散将限制信号在光纤中的最大中继距离。由此可见，解决色散补偿问题，制造出低色散的优质光纤，对增加通信容量、延长通信距离是十分重要的。分析表明，实际光源（如半导体激光器与发光二极管）发出的并非单一波长的光，而是以λ0为中心波长的一个波谱，即具有一 ...

仍具有不同的群速度，即长波速度不同，由此引起的脉冲展宽称为“模式色散”。在多模光纤中，模式色散引起的脉冲展宽是各种色散因素中影响最严重的一种。并且，传输的模式越多，脉冲展宽也越严重；另外，在多模光纤中，渐变折射率多模光纤由于其自聚焦效应，色散性能得到一定程度的改善，因而其模式色散的脉冲展宽较阶跃折射率光纤的脉冲展宽可减小约两个数量级。图1.光纤色散示意图以多模阶跃折射率光纤为例，对模式色散进行时域分析。在全部传导模中，低阶模几乎与光轴平行传播，传输速度快，最先到达出射端；而高阶模其传输角几乎等于全反射临界角，传播速度最慢，因而最后到达出射端。二、光谱色散在单模光纤与多模光纤中都共同存在的一类色 ...

）材料相关的群速度折射率，空芯光纤群速度折射率降低，光在光纤中行进更快。这些都有助于提高信号的传输速度，减少延时，最终降低信息服务企业的运营成本。有研究报道了37芯的(Hollow-Core Photonic BandGap Fibers-HC-PBGFs),传输速率高达73.7Tbit/s，这得益于内部低串扰及无表面模式的影响。同时，空芯光纤在非线性脉冲整形及饱和吸收、分布反馈激光器和等离子体激元传感器等方面的应用也在展开。图7、不同芯直径在不同波长（1.55微米波段）的热延迟系数(Ref: Vol. 4, No. 6 / June 2017 / Optica doi:10.1364/OPT ...

要激光脉冲的群速度与太赫兹波的相速度相等。材料的击穿阈值、非线性系数都对产生的太赫兹辐射有影响，但一般条件下它的击穿阈值要远比光电导开关的击穿阈值要高。多见的光学晶体包括LiNbO3、GaSe、ZnTe、InP、InTe、DAST、OH1、DSTMS等，其中有机晶体DAST是当前已知的非线性效应最高的介质之一。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...

化探测脉冲的群速度色散，然而它恶化了探针束的偏振状态，否则探针束在整个显微镜中保持偏振消光比为0.0005。聚焦光斑的直径分别为300 nm和600 nm。反射的探针光束被分束器收集，聚焦在直径为20 um的针孔上。对于某些示例，这种共聚焦配置可用于消除来自样品衬底的背景散射光。在针孔之后，用一个偏振器来分析探测光束的克尔旋转，该偏振器相对于入射光束的交叉偏振方向的角度为几度(交叉偏振器技术)然后用光电倍增管和锁定检测方案进行检测。垂直于样品平面施加zui大振幅为±4kOe的可变静态磁场H。样品可以用XY压电扫描台在±40 um的距离上进行扫描，精度为2 nm。CoPt3光盘是由15 nm的C ...

输光纤的异常群速度色散，在泵浦系统中预先使用色散补偿光纤来处理超连续谱产生的光脉冲的时频自适应。因此，由孤子串组成的移位和频谱预加宽脉冲被耦合到50厘米长的InF3光纤中，在那里发生了大量的加宽。产生的光谱范围为1.25 μ m至4.6 μ m的超连续谱辐射zui终由输出离轴抛物面镜准直。图1所示的系统举例说明了超连续谱产生的壮观现象——一个相对狭窄、高功率的近红外激光线如何被转换成超宽带和明亮的近红外和中红外输出。尽管方案、光纤类型和设计(例如，由于色散分布的变化，芯径的微小变化可能导致发射光谱的显著变化)、泵浦参数(持续时间、峰值功率、相对于零色散点的波长、偏振)、放大级的数量和实现可能会 ...

包络速度(或群速度)时，可以实现相位匹配。在熔融二氧化硅(SiO2)衬底上的薄膜LiNO3中，太赫兹波的传播速度由SiO2的折射率决定，由于铌酸锂薄膜的体积与SiO2相比非常小，因此不受其影响。熔融石英在600 GHz处的折射率为nRF = 1.95。该折射率接近于λ = 1550 nm处光模在薄膜铌酸锂波导中传播的群有效折射率nopt = 2.4。计算得到的器件归一化调制响应|TRF|2随调制频率的变化如图2所示。在这项工作中测试的器件具有600µm的交互长度l和640 GHz的预测3db带宽。图2。计算了600µm路径长度的MZI型电光太赫兹波传感器在熔融二氧化硅(蓝色)和晶体石英衬底(红 ...

0 nm处的群速度色散(GVD)约为45 fs2/mm)作为色散元件，色散窗口仅为180 fs2就足以进行扫描。二次谐波是在薄BBO晶体中产生的。基波辐射用偏振器过滤，信号用光纤耦合光谱仪记录。从反演到的迹线中提取脉冲信息(图4(d))得到的FWHM持续时间为5.8 fs(图4(g))。当处理中心波长更远的红外脉冲时，使用由普通光学玻璃制成的楔子来引入足够的色散变化通常是具有挑战和不切实际的。使用密度更大的材料，例如SF10-SF57燧石，ZnS, ZnSe等，它们具有更大的总体色散和零色散交叉，进一步到红外(与标准玻璃相比)，标准d-scan装置的工作范围可以扩展到更长的脉冲(约20 fs) ...

仍具有不同的群速度，即传播速度不同，由此引起的脉冲展宽，称为“模间色散”。模间色散引起的脉冲展宽是各种色散因素中影响严重的一种。并且，传输的模式越多，脉冲展宽越严重。模间色散是发生在多模光纤和其他波导中的一种信号畸变机制。在多模光纤中，以不同入射角射入光纤的光线都被定义了一条路径或一种模式。由于各个模式的传输路径不同，其传输速度（即群速度）也不同，因此模式间的信号传输到达光纤终端产生了时间差。通常来说，一些光线会直接穿过纤芯（轴向模式），而其他光线会在包层/纤芯边界之间来回反射，沿着波导之字形向前传播，即下图的阶跃折射率多模光纤所示。事实是，一旦光线发生了折射，模间色散/模式色散随即产生。其中 ...