能有效调整激光频率，使误差信号向零方向减小，如此一来闭环的反馈回路抑制了频率的波动，将激光锁定在光学谐振腔的共振频率上，MOGLabs激光器提供了通过如此PDH技术稳频的可能性。图1：PDH产生的典型误差信号PDH技术的优点在于：1）由于F-P腔可以具有极高的Q值，能满足窄线宽激光稳频的要求2）F-P腔几乎能适合各种波长的激光系统，而不是像原子（分子）跃迁谱线中心频率局限在某一特定的波长上 3）由于参考频率是F-P腔的共振频率，腔体的材料和环境温度会影响腔体稳定、因此采用低膨胀系数材料制成腔体，隔离外界震动以减小F-P腔的共振频率漂移。4）通过对激光进行射频调制，避开激光幅度噪声的影响，可以达 ...
。1. 散射光频率不发生改变的散射过程称为瑞利散射，就是Lord Rayleigh用来解释天空之所以呈现为蓝色的那种过程。2. 散射光频率（波长）发生改变的散射过程称为拉曼散射，拉曼光子的能量与入射光子能量相比可以增大，也可以变小， 取决于分子的振动态。3. 斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射中，前者散射光子的能量较之入射光子变低（失去能量，波长红移），而它的散射强度更大一些，这是因为在室温下分子中大多数电子主要布居在振动基态（参见上图所示）4. 分子中少量电子布居在较高的振动能级上，因此散射光子的能量可以大于入射光子，（获得能量，波长蓝移）这就是强度相对弱很多的反斯托克斯拉曼散射.5. 入射光子和 ...
一个与两束激光频率差相等的拍频。双速光合并后的功率可以描述为：PPD和EPD表述在光探测器段的功率与电场。E1与E2表述两束激光各自的电场。其中，ω1与ω2表述两束激光的频率,Φ1与Φ2表述两束激光的相位. 将等式(2)与等式(3)代如等式(1)，得到：其中，高频项（higher order terms）通常远超出光电探测器与测量仪器的带宽。虽然拍频信号本身包含了两束激光相位差信息，然而这个信息本身难以直接用于闭环系统的反馈信号。通常，一个单独的相位检测器会被用来获取相位差的信息，将拍频的交流信号转换成基频并输入给从激光反馈电路，以保证两个激光的锁相。一个最简单的相位检测器可以通过一个混频器与 ...
验教学，如激光频率稳定和软件定义的无线电（Software Defined Radio，SDR）等。作为Liquid Instruments的Moku:Lab和Moku:Pro的旗舰仪器，Moku:Go增加了锁相放大器，使学生在其职业生涯中与Moku产品一起成长。其他更新和即将推出功能在此次更新中，Moku:Go也新增了对LabVIEW应用接口的支持，确保用户易于集成到更复杂的现有实验装置中。今年，Liquid Instruments计划进一步扩大软件定义的测试平台。届时，Moku:Go将在现有的逻辑分析仪仪器上增加协议分析，还将提供“多仪器并行模式”和“Moku云编译（Cloud Compi ...
完成腔长和激光频率的某种匹配，以达到最大限度地实现远距离传输。根据框图简单说一下PDH技术，激光器输出频率为ω的激光，然后经过EOM晶体（electric-optical modulator）电光调制器，对激光光场进行射频电光相位调制，然后将调制后的激光信号经过偏振分束棱镜（PBS）与四分之一波片（λ/4）进入光学腔，然后与光学腔谐振，然后通过反射到达光电探测器，偏振分束棱镜（PBS）与四分之一波片（λ/4）的作用就是让腔反射光进入探测器。然后对反射光信号进行相位解调，得到反射光中的频率失谐信息，产生误差信号，然后通过低通滤波器和比例积分电路处理后，反馈到激光器的压电陶瓷或者声光调制器等其他响 ...
BIC 激光频率 ωs 与纳米腔共振 ω0的失谐 δ0 = ω0 − ωs 的计算变化。d，基于 InP 光子晶体 (PhC) 膜结构制造的 Fano BIC 激光器的扫描电子显微镜 (SEM) 图像，具有埋入的异质结构（BH，红色矩形）增益区和光栅耦合器（GC）在末端工作组。比例尺，2 μm。e，光学 Fano BIC 的示意图。f，制造的 Fano BIC 激光器横截面的 SEM 图像，显示了包含 BH 的有源 WG 和无源纳米腔。BH 在器件切割后被蚀刻掉。比例尺，200 nm。参考文献：Yu, Y., Sakanas, A., Zali, A.R. et al. Ultra-cohe ...
几何特性，是光频率（即波长）的函数。给定光瞳面的传递函数，成像平面的场是透射波前和相干扩展函数（coherent spread function, CFS）p(x,y)的卷积。p(x,y)是的逆傅里叶变换在这里，**表示二维卷积。如果我们假设一个简化的坐标，即fλ=1，f是图2中透镜的焦距，u和v是归一化的空间频率，并且入射到探测器上的时域信号是光源的所有频率分量的和：一个无穷小探测器置于点(x,y)处，在曝光时间内的信号响应为其中R(v)是探测器的光谱响应，它的值是实数。常数κ是一个比例因子，用于将被积分的入射电磁波场量转化为探测器的输出量。得到方程（5）需要做两个假设：一是波前是标量场，二 ...
如果模式具有光频率 ν 并在频率 f 处进行幅度调制，则所得信号在光频率 - f 和 + f 处具有边带。如果调制器以与腔模式间隔 相同的频率驱动，则这些边带对应于与原始模式相邻的两个腔模式。由于边带被同相驱动，中心模式和相邻模式将被锁相在一起。调制器在边带上的进一步操作会锁定 - 2f 和 + 2f 模式的相位，依此类推，直到增益带宽中的所有模式都被锁定。如上所述，典型的激光器是多模的，并且没有根模播种。因此需要多种模式来确定使用哪个阶段。在应用了这种锁定的无源腔中，无法转储原始独立相给出的熵。这种锁定更好地描述为耦合，导致复杂的行为和不干净的脉冲。由于幅度调制的耗散性质，耦合只是耗散的。否 ...
广泛应用于激光频率标准，可以用于半导体激光器的稳频，以及激光冷却等方面。当激光器输出的激光经过原子蒸气后，会发生吸收现象，当光子的频率和原子的超精细能级共振时，会发生强烈的共振吸收。失谐为0时，吸收z大。原子静止时，吸收峰的半高宽与原子跃迁线的自然线宽相当，约MHz量级，并且原子的能级十分稳定，因此共振吸收峰能够作为理想的激光稳频基准频率。87Rb原子的超精细能级结构但是由于在室温下原子进行强烈的热运动，运动速度在一个很大的范围内分布，多普勒效应就很明显了。对于某一频率的激光，不同速度的原子“感受”的频率是不同的，这导致了激光的频率在很大范围内都会有相应的原子发生吸收，使吸收峰被展宽到原子平均 ...
局相位， 是光频率。给定相位调制 =msinΩt 其中 m 是相位调制指数，正弦相位调制导致正弦频率调制在固定频率 ，但具有 90° 相位滞后和 2mΩ 的峰峰值偏移。相位调制场幅度可以表示为一组傅里叶分量，其中功率仅存在于离散光频率处。其中k是整数，m是相位调制指数（调制深度），Jk(m)是k阶的普通贝塞尔函数。在调制指数较小的情况下，m<<1，则只有 k=0 和 k=1 项显着，展开式简化为在这里，大部分光功率位于频率为 ω 的傅立叶分量（称为“载波”）中，少量光功率位于频率为 ω±Ω 的两个一阶边带中。这种频率调制特性使相位调制器可用于激光锁模。更多详情请联系昊量光电/欢迎直 ...
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