用于太赫兹到光频率快速频谱分析的1GHz单腔双光梳激光器（本文译自（Gigahertz Single-cavity Dual-comb Laser for Rapid Time-domain Spectroscopy:from Few Terahertz to Optical Frequencies ）Benjamin Willenberg1,*,x, Christopher R. Phillips1,*, Justinas Pupeikis1 , Sandro L. Camenzind1 , LarsLiebermeister2 , Robert B. Kohlhass2 , Björn G ...
变化的斜率对光频率合成的波动非常敏感，表明和Rb时钟之间存在紧密的锁相。在修正的Allan偏差分析中，计算的不稳定性分数在平均低于1000 s时也产生了到的斜率。对于较长的平均时间，不稳定性受到不必要的频闪噪声的限制。图2所示。（a）锁模铒光纤激光器的光谱范围为21 nm，中心为1560 nm。（b）强度自相关迹为2.3 ps脉冲。（c）放大后的光谱输出范围为45.5 nm。（d）压缩后83 fs脉冲的干扰自相关迹线。（e）两个光谱分析仪测量HNLF后的超连续统。图3所示。（a）光电探测器检测到的fceo的射频频谱。（b）光电探测器检测到的光拍音符（fbeat）的RF频谱。图4所示。从锁相环路 ...
通常与泵浦激光频率相同，使它们回到基态并产生频率高于探测激光的反斯托克斯信号(图1)。通过固定泵浦激光的波长和改变斯托克斯光束的频率，可以获得像SRS中那样的宽带测量。CARS实现了信号强度的1000倍提高，并且由于散射光是蓝移的，因此它不受自荧光的干扰。与SRS一样，信号强度的增加允许更短的采集时间，允许高达20 fps的视频速率成像。与SRS不同，CARS信号与浓度呈非线性相关，因此定量成像并不简单。第三种信号增强技术，SERS，依赖于修改样本来增强信号。在SERS中，使用金和银等金属纳米颗粒，当受到入射光的撞击时，它们的表面会产生强烈的电磁场，增强目标分子的拉曼信号。这一过程背后的物理现 ...
数，如激发激光频率和强度、探测器效率和增益以及测量积分时间。如果这些实验参数在测量之间保持一致，来自薄膜样品的拉曼信号的强度可能被用作薄膜厚度的测量。在一定的薄膜厚度下，测量的拉曼强度增强并且已被证明是由于在薄膜界面上的多次反射的入射光以及拉曼散射光的干涉。这种干涉增强拉曼散射(IERS)现象被用于最大化拉曼信号，这些信号来自于沉积在衬底上的较厚层之上的非常薄的层。自从首次证明石墨烯在硅衬底上的拉曼增强，一些研究人员使用拉曼强度比来估计石墨烯的厚度，MoS2,或六方氮化硼沉积在SiO2/Si上。这些厚度或层数的估计使用了样品与衬底拉曼强度的比值，或衬底拉曼强度与样品与裸衬底的比值，并基于多波分 ...
的参考下，激光频率偏离腔的谐振频率的失谐量。提取探测器的交流信息并且和调制频率的射频本振源混频并经过低通后（只剩频率为 Ω 的项和射频本振源混频的信号），就可以得到 PDH 技术的误差信号。在载波和腔近似谐振的情况下，边带几乎完全被反射，即 F (ω ± Ω) ≈ −1，此时F (ω)F (ω + Ω)|*− F (ω)*F (ω − Ω)| ≈ 2iIm[F (ω)]，即可以忽略（1）式中的cosΩt项，只剩下sin Ωt 项。因此可以得到混频后（混频时需要使得本振源的信号和反射信号的相位差保持 90◦，以确保得到较大的误差信号。这可以通过在某一臂加入移相器或者简单的加长射频传输电缆的长度实 ...
距使其能够将光频率分割为与电子和微波信号相匹配的部分，从而建立起光学原子钟与微波原子钟以及电子设备之间的联系。这种联系为科学家们建立更快、更准确的时间测量系统提供了可能，有望重新定义秒的概念。全qiu定位系统（GPS）依赖于卫星和接收器之间无线电信号的时间关系来确定实时位置。因此科学家们期望在导航卫星上使用光学原子钟以提高系统精度，使GPS能够实现厘米级的定位。此外，光学原子钟在量子物理学方面也具有重要应用。通过将时间划分为ji小的时间段，科学家们可以测量以前无法检测到的变化，如短距离尺度上的引力红移等。总而言之，光频梳和光学原子钟的出现为时间测量和相关领域带来了巨大的创新和应用前景。天文学和 ...
O)为检测激光频率梳的载波包络偏频提供了一种紧凑的单箱解决方案。COSMO模块利用纳米光子波导技术将光限制在~1 μm的模式直径。借助强烈的非线性光学效应，使得COSMO模块允许以小于200 pJ (即frep频率=1GHz时，平均功率< 200mW)的脉冲能量精确检测fceo。zui后，由于1 GHz重复频率的频率梳的fceo可以从DC变化至500 MHz，因此为激光提供快速反馈所需的电子设备并非微不足道。新的Vescent Photonics SLICE偏移锁相(SLICE-OPL)盒提供了一种直接的反馈解决方案，可在高达10 GHz的频率下反馈稳定fceo。图2 1 GHz 155 ...
光，同时将激光频率噪声降至zui低。这被视为闭环控制[2]。基本的反馈控制系统通常由三个部分组成，如图1所示，即被控对象（需要控制的对象）、传感器（测量被控对象的输出）和控制器（产生反馈输入）。图1：典型反馈控制系统框图。它由三个主要部分组成：被控对象(P)、测量特定信号的传感器(S)以及为被控对象生成输入的执行器或控制器(C)。我们可以利用拉普拉斯变换推导出控制系统的传递函数，对于给定的时域信号f(t)，其定义为F(s)。对于图1所示的系统，三个组件都有自己的传递函数，分别用P(s)、S(s)和C(s)表示为被控对象、传感器和控制器。为了简化下面的推导，引入了一个额外的内部信号并标记为U(s ...
磁畴成像的四种传统磁光效应从图1的右列可以明显看出传统磁光效应之间的现象学差异。对于Kerr, Voigt和梯度效应，在光学偏光显微镜下，对FeSi晶体的四相畴图进行了成像，其中表面畴沿两个正交易轴磁化。对于每种效果，通过适当设置显微镜的光学元件并根据指示选择适当的光入射来调整典型的域对比度。在克尔效应中，四个畴相出现在多达四个不同的灰度级，因为这种效应线性地依赖于磁化矢量。由于Voigt效应具有二次依赖于磁化，相同的区域模式在Voigt显微镜中只显示两个灰度级，每个磁化轴一个，与磁化方向无关。在对磁化变化敏感的梯度效应中成像，区域边界显示出依赖于邻近区域相对磁化方向的对比度。梯度和Voigt ...
热容，f是激光频率，h是样品厚度，Q是吸收的热流，p是样品密度。由(1)式可以得到样品热扩散率与温度变化的关系。依据式中幅度的变化称为幅度法；依据相位的变化称为相位法。由于幅度法测量薄膜的热扩散率依赖薄膜吸收的热量会产生较大的实验误差所以可采用相位法。相位法测量样品热扩散率是根据热源与传感器之间的相位差和距离之间的关系，并进行差值化处理：，其中为激光热源与探测器之间的距离，令，即可通过计算相位相对的斜率m，因其中，所以可写出：通过(2)式子可知，在给定热源的加热频率即激光频率f下，通过测量薄膜样品上的不同空间位置处的同频热场波动相位即可计算得出样品的横向热扩散率a。但对于尺寸微米级的薄膜样品， ...
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