同区域的电子衍射模型图谱；（b）2% Fe-MoTe2的HADDF-STEM mapping图为了表明Fe离子掺杂对催化作用的影响，此实验在可见光照射下分别对纯的MoTe2，1% Fe-MoTe2，2% Fe-MoTe2和5% Fe-MoTe2 的光催化氮还原做了如图3所示的测试，结果显示在可见光照射纯的MoTe2 120min后可观察到NH3的产量很低，而在有Fe离子掺杂的条件下NH3的产量有了很大的提高，在2% Fe-MoTe2中NH3的产量为纯的MoTe2 NH3产量的11倍，并且呈现单调增长的趋势。然而在5% Fe-MoTe2中Fe离子的掺杂对光催化有抑制作用，这表明过多的Fe离子掺杂 ...
粉末倍频的的测试使用脉冲Q-开关Nd：YAG激光器，依据Kurtz-Perry法来测试，激光波长是1064nm。化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7的粉末倍频效应均为0.1×KDP，出现此种现象可归因于在化合物结构中TeO5基团几乎按照对称的方向排列，因此在很大程度上削弱了它们的倍频效应。除此之外，由图1(b)可得，在化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7中，二次倍频效应的强度随着粒径的增大而增大，最终趋于平缓，根据Kurtz和Perry，这种曲线现象表明K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7服从第一类相位匹配。图1(a) 化合物K2(TeO)P2O ...
。而通过引入衍射光栅等光学反馈元件，构成的外腔半导体激光器能对线宽压窄，产生高质量激光。1、可调谐外腔半导体激光器的基本模型图1 外腔半导体激光器基本结构示意图外腔半导体激光器是在原有半导体激光器的基础上，通过引入外部光学反馈元件，达到选频以及改善激光器性能的作用，简单的结构示意图如图1所示。其中半导体激光器自身的谐振腔称为内腔，而激光器的后反射面以及外腔镜所构成的谐振腔称为外腔。外腔镜将部分二极管激光器输出光反馈回内腔，反馈光束会引起激光输出强度振荡，其频率会随着腔长、激光设计以及工作条件而发生变化。正是基于二极管激光器对于光反馈敏感的这个特性，外腔起到了波长选择的作用，使得外腔半导体激光器 ...
像差的时候，衍射图样中中心亮斑（即艾里斑）占有的光强度比理想成像的时候要低，这两者的光强度之比称为Strehl强度比，又称为中心点亮度，以S.D.表示。Strehl判断认为，中心点亮度S.D.>= 0.8的时候，该光学系统是完善的。如下图，物点发出的波面经过理想光学系统后，在出射光瞳处得到的是球面波，而实际光学系统的像差使像方的波面不再是球面波，像差的影响就是通过这种位相的变化而反映为衍射图样的变化。如果像差引起的光程差，即波像差为W，那么对于一个像差很小的光学系统来说中心点亮度S.D.与波像差W之间有相对简单的关系，即S.D.=1- k^2 ¯(W^2 )利用这种关系和上述S.D. & ...
级Ao模式的衍射图案。Z后一个面板(e)在20 μs的时间窗口内包含Z大振幅投影，显示点焊产生的“阴影”，即焊缝后Ao模式的振幅显著降低。未来的工作将集中于利用观察到的特征进行缺陷检测和表征。图5:单侧测量的结果(a)典型的时间轨迹，显示在前110 us内的导波和随后从激励点到达的空气耦合信号。(b)-(d)导波的时间演化。(b)点焊的波分量和Ao分量。(c)， (d)点焊周围Ao模式的衍射。(e)超过20 μs跨度的Z大振幅投影，显示焊缝周围的振幅分布。图6: B扫描，根据传播速度识别观察到的模态。传感器对准被扫描激励点超过50毫米的距离。左图:290 μs。包含导波和后期空气耦合信号的时间 ...
经过反射光栅衍射，通过两个凸透镜将经过衍射的光束投射在DMD的微镜阵列上。由DMD对光束空间调制后，光束被滤光片反射到物镜，将DMD图样聚焦到样品中。实验使用绿色荧光量子点样品比较广域时间对焦和基于DMD的线扫描时间对焦技术的轴向分辨率。DMD选取不同宽度的条纹图样对比结果，条纹宽度3像素直到全部像素（全亮）。宽场时间聚焦激发(红点)和线扫描时间聚焦激发(蓝点)的z轴综合荧光强度分布图比较。DMD的尺寸为128 × 128像素，宽视场测量为“on”，行扫描模式为128 × 3像素序列为“on”。数据拟合为洛伦兹函数(实线)。上图比较两种方案在z轴上的分辨能力，线扫描照明的FWHM比宽场照明明显 ...
栅，产生四个衍射光束，他们之间相互干涉产生条纹后，从干涉途中提取相位图。相位光栅一个棋盘型的光栅，光栅的相位分别是0和π，那么这个相位光栅可以简写成或者记作的卷积，依据傅里叶变换和卷积的性质，只要分别求得两项的傅里叶变换式，然后相乘这一项仍旧是单缝衍射的因子这项是多峰干涉后的结果，周期仍旧是u/2=(m+1/2) π以及v/2=(n+1/2)π并且两项形成后得到如下结果，从下面图中可以看出，主要是存在一级光，旁边还存在一些光束通过上图可以看到，其中仍旧含有一些G级次的光束，可以通过改变单个孔径的面积来抑制多余的G级次光束。从下图可以看出，当单个孔径是周期的2/3时，能够抑制所有偶次的衍射光横向 ...
辐射。例如，衍射光栅已经被用来创建可调谐激光器，它可以调谐超过15%的中心波长扩展调谐Extended tuning laser利用单片集成元件来扩展量子级联激光器的调谐范围已有多种方法。集成加热器可以在固定的工作温度下将调谐范围扩展到中央波长的0.7%，上层结构光栅通过游标效应可以将调谐范围扩展到中央波长的4%，而标准DFB器件的调谐范围<0.1%。应用中红外量子级联激光器已经在许多领域得到了很好的应用。光谱的这个区域之所以有趣，是因为两个事实的结合。在这些波长下，大气(至少在一定程度上)是透明的，而且许多感兴趣的物种具有很强的基本吸收能力，这使得探测和识别它们成为可能。图1描绘了大气 ...
被聚焦到一个衍射有限的光点，并在样品上扫描。发出的荧光被一个光电倍增管接受，其时间信号被映射到相应的像素上，zui终形成图像。由于样品被激发，信号是被逐点采集的，这种方法克服了散射组织的广域成像中像素交叉干扰。由于双光子显微镜具有更高的光收集效率、更深的穿透力和更低的光毒性，通常是共焦显微镜的良好替代方案。但双光子显微镜或任何激光扫描显微镜的致命弱点是它缓慢的速度，因为样品是按顺序逐点扫描成像的，这将是对更大的神经元回路活动进行成像的一个基本障碍。有各种扫描方法可用于改善速度，比如XY扫描振镜 (< 10 fps) 或者是共振扫描器 (> 30 fps) 以及Z轴扫描的压电控制物镜 ...
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