透镜中更换等折射率不等色散的玻璃，也可在适当的单块透镜中加人一个等折射率不等色散的胶合面。胶合面还可用来校正其他像差，尤其是高ji像差。此时,胶合面二边应有适当的折射率差，可根据像差的校正需要，使它起会聚或发散作用，半径也可正可负，从而在像差校正方面得到很大的灵活性。同时，在所有需要改变胶合面二边的折射率差以改变像差的性态、或微量控制某种高ji像差，以及需要改变某透镜所承担的偏角等场合，都能通过调换玻璃而奏效。十、合理的拦截光束和选定光阑位置。孔径和视场都比较大的光学系统，轴外的宽光束常表现出很大的球差和彗差，使特性曲线上下很不对称。原则上，应首先立足于把像差尽可能校正好，在确定无法把宽光束部 ...
外包层是一种折射率较低的掺氟二氧化硅（SiF）材料，这意味着激光仅与光纤内的玻璃材料相互作用，使其非常可靠且对温度不敏感（高达200°C）我们仔细甄选了纤芯成分，从而获得了高效率（每根新光纤上测试的功率转换效率都高于40%）和低的1μm放大自发辐射，这也是10年来开发的iXblue铒镱共掺光纤一直被认可的标记。“使用高温双层丙烯酸酯涂层（HTC）可将长期工作温度范围提高至125°C，使IXblue全玻璃有源光纤成 为恶劣环境下1.5μm激光雷达的理想解决方案。”iXblue产品线经理Arnaud Laurent 解释道。全玻璃设计保证泵浦激光仅仅与光纤中玻璃材质接触，确保在苛刻使用环境中长期运 ...
，从而使材料折射率产生移动的周期性变化。这在材料中充当布拉格衍射光栅，使输入到器件的激光束以适当的角度偏转。根据AOM的配置，多达90%的入射功率可以分配到布拉格光栅的①级衍射。调制是通过改变使用的射频信号来实现的。在AOM中，通过压电换能器在材料中形成布拉格光栅。技术比较对于大多数应用，EOM和AOM之间的选择是基于几个关键的性能和成本考虑。由于AOM通常是一个成本较低的选择，除非应用方面对EOM的关键优势之一有重大需求，一般AOM都是不错的选择。与AOM相比，EOM具有更大的孔径、更高的功率和脉冲能量兼容性、非常高的对比度和快速的上升时间。而AOM则可以提供更高的调制速度。下表中总结了一些 ...
芯通常是不同折射率的石英材料，恰好这两种石英材料的适用温度又较高，工程师们会将光纤布置在温度较高的地方，此时涂覆层的机械强度就可能降低。在这些恶劣的环境中，震动，气流，水压，油雾，盐雾等会使光纤容易破损从而断裂失效。问题在于，就是这些环境恶劣的地方，施工和维修都变得困难。因此在高温环境下，树脂类涂覆层可能并不是很好的选择。第②个问题就是低温，上文讲到，高温会使胶失效，同样的，低温也会。在较低的温度下，例如零下30℃，这个温度通常是我国北方冬季夜晚的温度。工程师通常利用地下敷设的方式来降低这种影响。由于低温的存在，树脂材料或聚合物往往变得很脆，结合石英本身脆性的增加，光纤更加容易破碎。现代通信光 ...
折射面前后的折射率，I，I'是入射光线和折射光线与表面法线的夹角。斯涅尔定律可以写成向量形式这里，r，r'是沿入射射线和折射射线的单位向量，而n是沿入射点表面法线的单位向量。通过在斯涅尔定律将两边矢量都相乘n，我们得到利用矢量恒等式我们可以将上式改写为设(L，M，N)，(L’，M’，N’)和(α,β,γ)分别作为r，r'和n的分量，可将其展开为标量形式，使这些量为方向余弦，给出此处在这里引入折射算符Δ通常比较方便，它表示所作用的量的折射，即如果Δ后面的量在折射上是一个常数，那么我们会得到0。将拉格朗日不变量作为一个常见的例子，我们将有因为是折射上的常数。那么利用折射算符 ...
压克改变晶体折射率(如铌酸锂LiNbO3，波长λ=632.8nm，no= 2.29，非寻常光折射率为 ne= 2.20)，且折射率改变量一半与外加电压呈线性关系，因而通过电压可入射光的偏振态，这类似一个通过电压控制旋转的半波片，当控制普克尔盒的偏置电压，时光的偏振改变角度为90°时，可以在两偏振方向垂直的偏振片之间实现光调制。图1：横向普克尔盒的工作示意图普克尔斯效应有纵向普克尔斯效应和横向普克尔斯效应两种；当电压加压方向平行与光传播方向时，称为纵向普克尔效应；当电压加压方向与光传播方向垂直时，称为横向普克尔效应；普克尔盒的半波电压与施加电压方向的晶体长度相关，所以纵向普克尔盒的半波电压非常高 ...
n表示介质的折射率，表示真空磁导率，c表示光波传播速度。光强在光轴位置Z大，越远离光轴，光强越小。通常情况下，光强是圆柱对称的高斯分布。表示为：表示光轴（r=0）处的光强，定义为光束半径，r为光束横截面内，距离光斑质心的长度。二、光束束宽图2光束切面高斯分布图光束的宽度定义一般分以下几种。（1）定义在光强分布曲线E(r)上，r为径向坐标，光强Z大值的处两点间的距离的一半定义为束宽表示为：(2) 86.5% 环围功率（能量）定义以光斑质心为中心画圆，圆中包含的能量与光斑总能量的比值为86.5％,此时，圆的半径定义为束宽表示为：(3)刀口法按照能量定义光束宽度，总能量的10%-90%之间距离的一半 ...
度）和透镜的折射率、透镜表面的曲率半径以及透镜的厚度有关。球面反射镜球面反射镜有凸面镜（r>0）和凹面镜（r<0）两种。平面光学元件的成像特性平面反射镜平面反射镜是能够完善成像的光学元件。单个平面反射镜具有以下性质：1.像与物对称于平面镜，物距与像距相等。2.像与物大小相等，成“镜像”。在光学系统中加入奇数个平面镜，则成“镜像”；在光学系统中加入偶数个平面镜，像与物完全一致。与共轴球面系统组合后，可改变光路方向，但不会改变像的大小和形状，也不影响像的清晰度。平面镜还有一个重要的性质，当入射光方向不变，平面镜转动α角时，反射光线转动2α角。这个特性可以用来测量微小角度和位移。平行平板 ...
机运动会造成折射率起伏，导致光束发生畸变、相干性减弱、光强衰减等一系列湍流效应。这些变化在强湍流或长距离传输时尤为明显，从而严重制约了自由空间光通信的发展。大气湍流是一种杂乱无章的运动，具有以下特性（1）湍流运动具有不规则的随机特性。大气湍流是在外力作用下产生的一种运动方式，随外力增加，流体运动状态由层流变为湍流，运动逐渐失去稳定性，变成不规则、杂乱无章的非线性运动。（2）湍流参数具有统计规律特性。虽然湍流运动是一种不规则运动，但其相邻空间点上的运动参数具有一定的相关特性。因此，可以采用统计平均法等统计规律对湍流进行估算和预测。（3）湍流对初始条件敏感依赖性。洛伦茨较早推断出大气对初始条件敏感 ...
像散校正光纤光谱仪-数据校准和校正光谱仪校准通常被理解为“波长校准”。这确实是绝对必要的，每个光谱仪都必须具备它。但还有很多工作要做：暗信号校正、非线性校正、固定模式噪声(FPN) 校正和各种数据处理选项，例如Boxcar 平均。这对于有源 CMOS 探测器阵列（如Hamamatsu S11639）尤其重要，其中每个像素都充当独立探测器。批量生产的光谱仪通常只进行z低限度的校正——足以满足基本用途。每个像素的信号转换路径。有源 CMOS 探测器由独立的固定硅探测器（像素）组成，每个探测器都有自己的电容器（电荷到电压转换）和源极跟随器。钉扎硅探测器本身具有高度线性并具有相同的暗噪声。然而，独立电 ...
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