L) 来选择激发波长。为了使 OPD 表现出快速响应时间，快速淬灭激子很重要。在这方面，有两个因素需要考虑：受体材料内的激子猝灭和在异质结中从供体到受体的电荷载流子转移。对于第1点，PC71BM 薄膜的单重态激子寿命τS1为10.72 ns，而 eh-IDTBR 薄膜的τS1短得多（6.39 ns）。 这是由于PC71BM有更多的缺陷位点，延迟了PL淬火。对于第二点，测量了eh-IDTBR和PC71BM的TCSPC。光敏层中的单重态激子衰减与快速扩散到供体-受体界面有关，而长寿命组分与电荷分离后的电荷复合有关。此外，PBDTTT-EFT 和 PC71BM 混合物的τCT比PBDTTT-EFT和 ...
光模块，用于激发具有HbO2 和 HbR 对比的 PA(photoacoustic) 波；四个含256个阵元的四分之一环超声换能器阵列均匀分布在半球碗上，全景记录PA信号；一对一映射信号放大和数据采集 (DAQ) 系统，用于放大和数字化 PA 信号；提供方位角采样的扫描机制；头部支撑和高度可调的床以符合人体工程学原理的方式稳定头部。（2）1K3D-fPACT工作机制。如图2所示，一个调Q Nd:YAG 激光器（Quanta-Ray PRO-350-10，Newport Spectra-Physics, Ltd.）和一个调Q红宝石激光器（QSR9，Innolas UK, Ltd.）分别在 106 ...
不够，使用短激发波长的自发拉曼散射显微镜尽管有高分辨率，但是其灵敏度不够，成像速度不足。相干反斯托克斯拉曼散射(coherent anti-Stokes Raman scattering,CARS)显微镜的灵敏度要高于自发拉曼散射显微镜，但是因为非共振背景的存在，限制了其探测灵敏度。受激拉曼散射(stimulated raman scattering,SRS)于1968年初次观测到，随后在许多光谱研究中得到广泛的应用。在自发拉曼散射中，由于非弹性散射的机理，一束频率为wp的激光束照射样品，生成频率分别为wS和wAS的斯托克斯和反斯托克斯信号。在SRS中，使用两束激光wp和wS同时照射样品。频率 ...
念相碰撞，则激发出各种各样用于解决大规模(即大数据量)相位重建问题的方法。本文的作者提出的大规模相位复原方法得到业界巨佬Gabriel Popescu(相关文章，见传送门3，4.其SLIM一文是Phi Optics Inc公司SLIM的原型 )的认可，并亲自在Light: Science & Applications volume上撰文介绍。当前不足：针对计算相位成像，尽管已有各种相位复原方法，但是都需要在低计算复杂度、测量噪声鲁棒性和不同成像模态强泛化能力之间互相妥协。难以应对大规模的相位复原。文章创新点：基于此，北京理工大学的Xuyang Chang(第一作者)Liheng Bia ...
反应。非线性激发固化焦点处的光敏树脂，而其它区域不受影响。b.三维聚焦锁定。在明场照明下，基准点产生干涉图案(下)，该干涉图案被独立的相机以高帧率记录。衍射图案的变化用于监测样品所经历的运动。实验结果：图2：用于3D dSTORM成像、无监督数据采集和活细胞单分子跟踪的定制基准实时亚纳米聚焦和动态聚焦参考文献：Coelho, S., Baek, J., Walsh, J. et al. Direct-laser writing for subnanometer focusing and single-molecule imaging. Nat Commun 13, 647 (2022).DOI ...
。超分辨率受激发射损耗显微镜可以实现具有超高时空精度的三维成像。对于单分子检测和定位技术，如随机光学重建显微镜或光激活(photo-actived)定位显微镜,可光开关探针(photo-switchable probes)的位置定义为衍射极限点的中心位置。多次重复成像过程，每一次对不同的随机激活荧光团成像，可以实现纳米级的重建分辨率。然而，对样品透明性的要求，使得这些超分辨显微镜技术不可能用于被强散射介质(如生物组织、磨砂玻璃、粗糙墙角等)掩埋的物体。这些介质对光的吸收不强烈，但是扰乱了光路，产生像噪声一样的散斑图样，甚至使得样品低分辨率的可视化都很难实现。许多方法已被证明可以克服散射效应并通 ...
NN能量问题激发了专用硬件:DNN加速器。其中大部分是基于硬件物理和DNN中的数学运算之间的直接数学同构。一些加速器方案使用传统电子设备之外的物理系统，如光学和模拟电子交叉阵列等。大多数设备都针对深度学习的推理阶段(现在也有越来越多的设备针对训练阶段)，这占商业部署中深度学习能源成本的90%。然而，通过为严格的、逐个操作的数学同构设计硬件来实现训练有素的数学变换并不是执行高效机器学习的唯一方法。相反，我们可以直接训练硬件的物理变换来执行所需的计算。这种操作可以称为物理神经网络(physical neural network, PNN)。PNN强调训练的是物理过程，而不是数学运算。这种区别不仅仅 ...
分子)的相关激发态之间产生一个状态。这种诱导状态，通常被称为虚拟态(在量子光学中也称为修饰状态)。这种状态确实存在，但前提是光场开启。使用激光脉冲时，虚拟状态寿命由脉冲持续时间决定。直观上，第一个光子诱导电子从基态跃迁到虚拟态，第二个光子诱导跃迁到激发态。双光子吸收过程在多光子光学显微镜和多光子光学光刻中至关重要，这两种应用都已商业化多年。多光子光学光刻已成为制造从纳米级到微米级的三维(3D)结构的成熟方法。在3D光学光刻(也称为直接激光写入或 3D 激光纳米打印)中，双光子吸收导致光引发剂跃迁率的缩放，因此曝光剂量与光强度的平方成正比。至关重要的是，这种二次非线性抑制了衍射极限激光焦点不可避 ...
子成像应用的激发效率。然而，就其无法提取实际脉冲形状和相位而言，使得它们从根本上受到限制，因此，通常假设高斯或双曲正割 (sech) 整形函数。针对这种情况，已经开发出一系列与显微镜非常匹配的更复杂的脉冲测量技术；即频率分辨光开关 (FROG) 和用于直接电场重建的光谱相位干涉测量法 (SPIDER) ，它们能够提供额外的信息。此外，多光子脉冲内干涉相位扫描 (MIIPS)不仅可以测量脉冲，还可以对其进行整形。有许多论文详细介绍了使用执行自相关作为衡量显微镜系统双光子成像性能的效果。4.2a 干涉自相关自相关测量是通过在其自身上扫描相同的脉冲副本来进行的。这是通过将脉冲传播通过干涉仪来实现的， ...
生的，并且与激发激光具有相同的波长。一小部分被散射的光子是由称为拉曼散射的非弹性散射过程产生的。虽然与瑞利散射光子相比，光子的数量相对较少，但这些光子的波长和强度携带有关特定化学键存在的定性和定量信息。在给定的拉曼光谱中，出现在特定波数位置的一组峰可以被描述为识别特定化学物质的“指纹”，同时，峰的高度可以与这种化学物质的浓度有关。多组分分析是拉曼光谱的应用之一。在过去的二十年里，许多研究小组提出了光学拉曼装置，专门设计来提高该技术测量多组分浓度的能力。这些系统是专门设计的，以减少整体方法的错误，这反过来允许增加所调查的混合物中分析物的数量，以及降低可测量的特定化学品的浓度限制。图1在这类的第1 ...
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