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出的光近似为束腰半径较小，发散角较大的高斯光束。在两个准直器进行耦合时，光束束腰在中间位置，耦合损耗最小，这就是准直器所需要的工作距离。所以实际准直过程是将尾纤端面放在准直透镜的焦距位置，然后微调尾纤与透镜的距离，将准直后光束的束腰放在工作距离，以保证耦合效率。二、分类光纤准直器主要有两种：自聚焦透镜G-LENS（Grin Lens），其特点是折射率分布径向减小，能够使其中传输的光线产生连续折射，从而实现汇聚。球面透镜C-LENS（Cylindrical Lens）,C-Lens可以更方便地设计端面曲率来控制焦距，同时也因为低成本在应用中更广泛。尾纤分类主要有三种：PC (Physical C ...
是焦点位置的束腰半径，f是焦距。图1 发散角测量原理图通过将CinCam分析仪放置在焦距处，并且直接在软件RayCi上输入焦距，就很容易实现光束发散度的测量。图2 Cinogy公司测量软件界面方法2：通过直接计算光束路径中的几个位置的光束尺寸进行测量，发散度由公式θ=2arctan[（D1-D2）/2L]算出，D1、D2是不同位置的光斑直径，L是两个被测光斑之间的距离。图3 发散角测量原理图图4 Cinogy公司测量软件界面M2因子在激光科学中，参数M²也称为光束质量因子，表示光束到理想高斯光束的变化程度。它由光束的光束参数乘积(BPP)与相同波长的理想高斯光束的光束参数乘积(BPP)之比计算 ...
光斑半径仅为束腰半径的√2倍。当Z ≫±ZR，为高斯光束的远场区，与普通球面波的变化规律完全相同。所以，普通球面波可以看作束腰半径ω_0=0的高斯光束。所以，对于一个确定波长的高斯光束，当ω0一定的时候，R(Z)、ω(Z)、θ(Z)都可以确定，所以腰粗ω0是高斯光束的一个主要特征参量。由于光束参数R(Z)、ω(Z)完全确定了高斯光束的几何形状，为了讨论方便，引入复曲率半径q(Z)，即当Z = 0时，R(0)→∞，于是将式1、式3和式6代入式5得到由此可见，q在高斯光束传播中的作用与球面波的曲率半径在球面波的传播中的作用一样，如上图所示，这表明，激光束是电磁波中光波段的一种新的传播形式，它的传播 ...
负。下图中设束腰半径为ω01的高斯光束的束腰与透镜的距离为Z1，通过透镜后像方高斯光束的束腰半径为ω02，与透镜距离为Z2，并令R1和R2分别为入射于透镜的波阵面半径和自透镜出射的波阵面半径，那么R1和R2应满足式1，必须注意的是，对于高斯光束，在一般情况下，R1 ≠ Z1，R2 ≠ Z2，只有在远场区域，才有R=Z的关系。由式1、式2结合ω01=ω01得到这时q1、q2分别为入射、出射高斯光束的复参量，可以由式3和式4写出它们的表达式。并将写出的表达式代入到式5，并使方程两边实部和虚部分别相等，再注意到图中关系f'- Z1= x1和f'+ Z2= -X2，得到式6中f02= ...
中 w0 是束腰半径。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532，我们将竭诚为您服务。 ...
前后高斯光束束腰半径之比及变换透镜的焦距f'，则可用下列两式分别求得入射光束和出射光束的束腰到变换透镜的距离其中由高斯光束通过薄透镜时的变换（二）可知，由此可见，变换透镜的焦距f'必须大于f0，否则无解。若系统由多个透镜组成，上述公式对每个透镜都是适用的，透镜间的过渡公式为：上面两式中Z, d的值都是相对于主面来说的。由式4和式5可知，ZR2的大小随x_1的增大而单调减小，当x1 → ∞时，由式6可知，x2 → 0，即出射高斯光束的束腰位于透镜焦点附近，这就是聚焦后光斑的大小。另外，高斯光束通过薄透镜时的变换（一）中提到过，电矢量沿z轴方向传播的高斯光束的性质可以由下面三个方程 ...
腰直径，表示束腰半径，表示远场发散全角，由激光光学可知，对基膜高斯光束有（表示为基膜高斯光束束腰半径）。由此可见激光束的波长与束腰半径和远场发散角的乘积有关。而在实际应用中，常用聚焦透镜的焦距f和此焦距对应的束宽来计算远场发散角的大小，可表示为：四、瑞利长度瑞利长度通常表示为束腰位置到光束束腰半径的倍所对应位置的距离。 在此范围内，光束的传播可以近似认为是水平的。图4瑞利长度示意图瑞利长度的物理意义表示为：（表示为高斯光束的束腰半径)，b表示为瑞利长度。光束质量是对激光器输出光束特性的质的评价，因此对激光器的设计、制造、检测和应用等方面有着非常重要的作用。对于不同的领域，评价光束质量好坏的标准 ...
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