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常长。光束的束腰区域的长度称为瑞利范围，就是光束直径的区域，这里D0称为光腰，或称为光束最小直径。光束分析仪可以直接测量和调整光束达到长瑞利范围，以保证扫描仪的良好性能。另一方面，对于光存储，光束通常被优化为一个非常小的光斑。光存储激光器的焦点非常关键，因为光斑大小和瑞利范围成反比。对于比较小的光斑，发散角必须足够大；对于发散角较小（比如长瑞利范围、准直光束）的情况，光腰值必须大。5.焊接和切割领域由于激光能在工件上发射精确的功率密度，大多数高功率焊接和切割激光器都利用了激光的这种精密性。为了保证使用过程中精度的持续性，监控激光的性能非常重要。现在通常所采用的处理方法是检测瑕疵处，或者监控未聚 ...
光锥的收敛角束腰在Z轴向上的位置量束腰在X，Y轴向上的位置量光锥在X，Y轴向上的旋转量理想对准耦合的光学结构的示意图如图1：图1:光纤耦合误差的不同种类收敛角是由光束直径与聚焦透镜的焦距决定的，束腰在Z轴向上的位置可通过改变光纤纤芯头与透镜距离来解决。图1d描述了这两个自由度误差。为了控制其余四个自由度，我们需要一个特殊的光纤座用来倾斜，翻转，移动光纤头。透镜和光纤架必须固定其一，改变入射光束的位置和角度（如图1b和1c）。不管怎样，必须保证亚微米精度，也就是说需要高精度机械镜架与光纤调整架。此外，这些组件必须具有高度的稳定性，以减小热膨胀造成的漂移与耦合效率下降。今天，空间光-单模光纤耦合在 ...
斑尺寸过小，束腰的强度就会较高，但瑞利长度比晶体短的多。因此，在晶体输入端的光束尺寸过大，导致在整个晶体长度上平均强度降低，就会降低转换效率。一个好的经验法则是对于具有高斯光束分布的连续激光，光斑尺寸应选择在瑞利长度为晶体长度的一半时的大小。光斑尺寸可减小一定的量，直到获得最高效率。PPLN具有高的折射率，在每个未镀膜的面上导致14%的菲涅耳损耗。为了增加晶体的透过率，晶体的输入和输出端面镀了增透膜，从而将每个面的反射降到1%以下。温度和周期一个PPLN晶体的极化周期由使用的光的波长决定。准相位匹配波长可通过改变晶体的温度来稍微调节。Covesion库存的PPLN晶体，每个系列都包括多种不同的 ...
，ω0称为束腰。瑞利长度：高斯光束的波阵面在束腰位置处为平面波，波阵面是由此开始传播的。波阵面从束腰位置向前传播，逐渐变成曲面，直到等相面曲率半径达到最小，此后变平。从束腰到达最小曲率半径位置两者之间的距离就称为瑞利范围，其大小由Z0 来表示称为瑞利尺寸。在Z0≤Z范围内高斯光束可以近似认为是平行光束，光束的瑞利长度越大则准直性越好。发散角：一般用发散角描述激光的发散度，有多种方式去测量激光束的发散度，我们在这里描述两种激光束发散度的测量方法。方法1：使用一个已知焦距的透镜测量远场激光束发散度，显然完全发散θ=D/f，D是焦点位置的束腰半径，f是焦距。图1 发散角测量原理图通过将CinCam ...
rnike、束腰位置和尺寸、 PSF；可测试光束质量；可搭配任意变形镜做自适应光学；可测量气体和等离子体密度。a.光束质量b.自适应光学c.气体和等离子体测试气体和等离子体测试方案。探测光束通过等离子体，并经历了相移，由于局部折射率变化；SID4 HR直接测量光束的相位，并将其转换成密度信息。得益于Phasics的专利技术，改善了波前测量方法，并适用于许多应用。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532，我们将竭诚为您服务。 ...
0与激光束的束腰位置不一致。3.10 光束启动时的位置改变在激光器开启或关闭瞬间的光束位置与激光器工作较长时间(大于预热时间)的光束位置的偏差。3.11 短期稳定性 short-term stability光束在1s时间间隔内的稳定性。3.12 中期稳定性 medium-term stability光束在1min时间间隔内的稳定性。3.13 长期稳定性 long-term stability光束在1h时间间隔内的稳定性。4，坐标系和光轴4.1 光轴分布光轴分布由多次(n>1000)测量光轴方向获得。光轴分布的标准方差可描述光轴的移动。该标准方差沿不同方向上可以是不同的，即光轴分布不一定是 ...
前后高斯光束束腰半径之比及变换透镜的焦距f'，则可用下列两式分别求得入射光束和出射光束的束腰到变换透镜的距离其中由高斯光束通过薄透镜时的变换（二）可知，由此可见，变换透镜的焦距f'必须大于f0，否则无解。若系统由多个透镜组成，上述公式对每个透镜都是适用的，透镜间的过渡公式为：上面两式中Z, d的值都是相对于主面来说的。由式4和式5可知，ZR2的大小随x_1的增大而单调减小，当x1 → ∞时，由式6可知，x2 → 0，即出射高斯光束的束腰位于透镜焦点附近，这就是聚焦后光斑的大小。另外，高斯光束通过薄透镜时的变换（一）中提到过，电矢量沿z轴方向传播的高斯光束的性质可以由下面三个方程 ...
过功率计测量束腰处产生的激光功率为7.7W，Er:YAG激光器也使用这个值。为调节激光功率，使Er:YAG激光器的脉冲峰值电流保持不变(300A)，并改变脉冲持续时间。为了图像采集和评估，Holger等采用了光学显微镜(Axiophot, Carl Zeiss)配备了数码相机(ProgRes C12plus, Jenoptic)，并搭载了捕获和处理软件(Jenoptic, ProgRes Capture Pro, Version 2.5)。该软件还可以测量热损伤和切割深度，如图2所示。是光学显微镜放大20倍后Er:YAG猪舌黏膜组织切割深度和热损伤宽度的测量，包括凝固和炭化。1. 两种激光器以 ...
，腔内的光束束腰可以更小。因此，大多数G&H AOM的孔径为2.5 mm。这使得它们能够支持短上升时间和高调制频率。G&H还提供用于光纤耦合更小孔径的AOM，以及用于红外激光器（如CO2）更大孔径的设备，这些激光器通常有更大的光斑直径，经常可以承受更慢的上升时间。相比之下，EOM可以有更大的孔径，标准型号的直径范围包括从2.5mm至100mm甚至更大。直径越大的EOM成本越高，但孔径大小的增加对上升时间没有显著影响。使用最新基于KD*P的TX系列EOM，G&H甚至可以提供高达100mm的孔径。这些可以用于太瓦和拍瓦级激光器的Q开关。成本AOM通常比EOM成本低。有几个因 ...
量；2.像方束腰位置飘移较小；3.降低了由孔径限制引起的衍射效应对近场束宽的影响；4.由于上述是对整个x,y平面积分，因此此积分是至少在捕获光功率（能量）99%以上区域进行的，配合计算机的图像处理系统可以快速的计算出光束束宽的大小。但此方法对高空间频率的干扰非常敏感，因此在测量中会出现一定的基地噪声，所以在测量的过程中要对噪声做一定的处理。三、远场发散角激光光束的传播符合双曲线定律，光束的远场发散全角可表示为双曲线两条渐近线之间的夹角,光束远场发散角θ定义为光束远场发散全角的一半，通常表示为无穷远处光束束宽和传输距离之比的极限。图3 光束束腰和远场发散角表示束腰直径，表示束腰半径，表示远场发散 ...
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