中文：高斯光束；英文：Gaussian beam

高斯光束及通过薄透镜时的变换及激光扩束镜（三）高斯光束可以看作是均匀球面波的一种推广，博伊德和戈登理论已经证明：高斯光束传播轴线与透镜主轴重合的时候，通过透镜后仍为高斯光束。而对于薄透镜，透镜两侧的光斑尺寸相等，换言之，透镜两侧高斯光束的ω'= ω。本篇主要讲述高斯光束经透镜变换的公式，以及如何设计一个良好的激光扩束镜，从而获得理想的准直效果。当已知变换前后高斯光束束腰半径之比及变换透镜的焦距f'，则可用下列两式分别求得入射光束和出射光束的束腰到变换透镜的距离其中由高斯光束通过薄透镜时的变换（二）可知，由此可见，变换透镜的焦距f'必须大于f0，否则无解。若系统由多个透镜 ...

旋转，如空心高斯光束、拉盖尔-高斯光束、高阶贝塞尔光束、面包圈空心光束及LP01 模输出空心光束等，这些空心光束的优势是捕获粒子时所产生的热效应小，且具有常用的高斯光束形成的单光束梯度力光阱所不具有的新特性。传统的全息技术则推动了这些新型光束在光致旋转方面的应用研究。轨道角动量则与光场的特定空间分布相联系。具有轨道角动量的光束可以通过旋转的Dove 棱镜来产生，但这需要在光学波长范畴下很精确的布置棱镜，实现较困难，且不能动态改变光束的特性。全息技术的应用克服了上述缺点，它使得人们利用合适的全息图很容易地获得具有轨道角动量或特定衍射特性的光束，如拉盖尔-高斯(Laguerre-Gaussian， ...

部分，以减少高斯光束对散射的影响。固定角度探测器位于45°散射角处，通过光纤连接光谱仪探测散射光强。旋转探测器安装在散射平面激光束的另一侧，可以在散射角为15°-165°范围内旋转。昊量光电独家代理法国oxxius公司可见光波段激光器，品类齐全，用途多样，可智能控制。欢迎您的咨询。 ...

（TEM模）高斯光束具有最好的光束质量，即M ＝1；M 因子越大，实际光束偏离理想高斯光束越远，则光束质量越差。用M因子评价激光光束质量仍存在许多困难，比如非稳腔型高能激光器输出光束不存在“光腰”的情况、能量分布离散型到靶光束束宽的二阶矩定义适用性、硬边光阑截断光束质量评价上的适用性等。而且在高能激光系统等能量输送型应用场合，实际光束的远场能量集中度优劣不能简单的通过其M 因子来进行衡量。5.环围能量比BQ环围能量比BQ，也称靶上区域中功率比，定义为理想光束在某一“规范区域”中的环围能量E 与实际光束在同一区域中的环围能量E之间比值的方根，即BQ= 。环围能量比反映的是远场焦斑上的能量集中度， ...

明确激光光束参数是激光工艺的基础和前提。具体的参数包括光斑坐标，大小，方位角，椭圆度，光强等。对于二维波束宽度的测量方法有以下几类1.统计学方法统计学方法对于光斑的形态不进行假定。具体方法有以下几种：A. 对光斑数据进行统计。可以以获得整体的测试结果。比如光强，最大光强，最小光强，点亮的像素数量，等。其中强度参数可以由如下公式计算得出。B. 二值化。根据ISO 13694，该方法用于平顶激光束的表征。通过给定一个或多个给定阈值来计算数据C.2nd moments。对于数据的标准偏差进行计算。这是ISO 11146中给出的方法。改方法描述了质心相关的强度分布的标准差。为了减轻误差的影响，可以在计 ...

则是对于具有高斯光束分布的连续激光，光斑尺寸应选择在瑞利长度为晶体长度的一半时的大小。光斑尺寸可减小一定的量，直到获得最高效率。PPLN具有高的折射率，在每个未镀膜的面上导致14%的菲涅耳损耗。为了增加晶体的透过率，晶体的输入和输出端面镀了增透膜，从而将每个面的反射降到1%以下。温度和周期一个PPLN晶体的极化周期由使用的光的波长决定。准相位匹配波长可通过改变晶体的温度来稍微调节。Covesion库存的PPLN晶体，每个系列都包括多种不同的极化周期，这些极化周期可在给定的晶体温度下使用不同的输入波长。我们的计算调节曲线对相位匹配所需的温度给出了很好的参考。转换效率与温度的关系符合一个sinc2 ...

。瑞利长度：高斯光束的波阵面在束腰位置处为平面波，波阵面是由此开始传播的。波阵面从束腰位置向前传播，逐渐变成曲面，直到等相面曲率半径达到最小，此后变平。从束腰到达最小曲率半径位置两者之间的距离就称为瑞利范围，其大小由Z0 来表示称为瑞利尺寸。在Z0≤Z范围内高斯光束可以近似认为是平行光束，光束的瑞利长度越大则准直性越好。发散角：一般用发散角描述激光的发散度，有多种方式去测量激光束的发散度，我们在这里描述两种激光束发散度的测量方法。方法1：使用一个已知焦距的透镜测量远场激光束发散度，显然完全发散θ=D/f，D是焦点位置的束腰半径，f是焦距。图1 发散角测量原理图通过将CinCam分析仪放置在焦距 ...

r球面波or高斯光束)入射到相位型SLM上，源场的相位以每SLM像素的方式延迟相位ϕ，场继续在自由空间或穿过某些光学元件传播到目标平面。用户或探测器可以在目标平面观察到场的强度。由SLM传输到目标平面的数学模型可以表示为：ϕ就是需要求解值，可以用常用的相位复原法(如GS，Fienup法等)求解，也可以看作为一个优化问题求解：s是一个固定的或学习的scale factor。相位复原是找到一个相位函数ϕ，而(2)是一个非凸优化问题，具有无穷解，CGH可以选择无穷解中的任何一个，因为它们都可以在目标平面上产生相同的强度。作者发现求解(2)用Adam可以获得得最好得图像质量。缺点：这里的仿真数学模型与 ...

松地将准直的高斯光束转变为准直的Top-Hat光束。这种激光设备以其非常紧凑的设计和无与伦比的光学性能（均匀性>90％）而令人信服。a|TopShape的光谱范围大，可接受不同的输入光束直径，并能产生至少300毫米的稳定光束轮廓。现在还可提供a|TopShape长距离（LD）型，工作距离可达1.5米。a|TopShape现在也有长距离版本。由于有效工作距离会随着光束尺寸的减小而减小，因此a|TopShape LD特别适用于需要较小光束直径的应用。如果较低的光束轮廓均匀性足以满足应用要求，新的光束整形器甚至可以实现更长的工作距离。a|TopShape的规格参数(1)无与伦比的光学性能（均匀 ...

可知，对基膜高斯光束有（表示为基膜高斯光束束腰半径）。由此可见激光束的波长与束腰半径和远场发散角的乘积有关。而在实际应用中，常用聚焦透镜的焦距f和此焦距对应的束宽来计算远场发散角的大小，可表示为：四、瑞利长度瑞利长度通常表示为束腰位置到光束束腰半径的倍所对应位置的距离。 在此范围内，光束的传播可以近似认为是水平的。图4瑞利长度示意图瑞利长度的物理意义表示为：（表示为高斯光束的束腰半径)，b表示为瑞利长度。光束质量是对激光器输出光束特性的质的评价，因此对激光器的设计、制造、检测和应用等方面有着非常重要的作用。对于不同的领域，评价光束质量好坏的标准也不一样，例如：激光测距和准直的应用需要激光光束的 ...