线性成像物镜介绍线性成像物镜是激光扫描系统中一种常用的具有特殊要求的透镜系统。激光扫描系统如下图1所示。用某种信息经电光效应、声光效应调制的激光束,经扩束镜扩束后再经旋转反射镜或旋转多面体的扫描元件而改变方向,最后经聚焦用的线性成像物镜在接收器上成一维或二维的扫描像。因此,激光扫描系统将时间信息变成了可记录的空间信息。图1根据扫描器和聚焦透镜的位置不同,可分为透镜前扫描(图a)和透镜后扫描(图b)两种。透镜前扫描就是扫描器位于透镜前面,扫描后的光来以不同方向射入聚焦透镜,在其焦面上形成扫描像。为此,要求聚焦透镜是一个大视场、小相对孔径的物镜,并且应是线性成像物镜。透镜后扫描就是扫描器位于透镜后 ...
线性成像物镜的光学参数线性成像物镜是激光扫描系统中一种常用的具有特殊要求的透镜系统。激光扫描系统如下图1所示。用某种信息经电光效应、声光效应调制的激光束,经扩束镜扩束后再经旋转反射镜或旋转多面体的扫描元件而改变方向,最后经聚焦用的线性成像物镜在接收器上成一维或二维的扫描像。因此,激光扫描系统将时间信息变成了可记录的空间信息。根据扫描器和聚焦透镜的位置不同,可分为透镜前扫描(图a)和透镜后扫描(图b)两种。上次,我们简要介绍了线性成像物镜的结构,这一篇来介绍下线性成像物镜的光学参数。线性成像物镜的光学参数应由使用要求出发,并考虑光信息传输中各环节(光源、调制器、偏转器、记录介质)的性能来确定。一 ...
S在40×物镜下的扫描范围达200um×200um,可实现大面积的微塑料成像。关于昊量光电:昊量光电 您的光电超市!上海昊量光电设备有限公司致力于引进国外先进性与创新性的光电技术与可靠产品!与来自美国、欧洲、日本等众多知名光电产品制造商建立了紧密的合作关系。代理品牌均处于相关领域的发展前沿,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、精密光学元件等,所涉足的领域涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防及前沿的细分市场比如为量子光学、生物显微、物联传感、精密加工、先进激光制造等。我们的技术支持团队可以为国内前沿科研与工业领域提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等优质 ...
通过这个轴向物镜点的所有光线都没有像差,其中横向倍率为G,那么相邻的轴向点将没有像差,当且仅当另一方面,阿贝正弦条件指出,在类似的情况下,横向物体平面的邻近点只有在符合下面条件的情况下才能成像而不产生像差总的来说,这些条件是相互矛盾的,它们表明,不管像差的顺序如何,摆脱初级像差的条件是物体位置的必然函数。在早期的研究中,对于不同的物体位置,这些条件的变化已经得到了详细的研究;结果表明,除了指定物体的位置外,还必须指定停止的位置,这样才有可能用任何其他位置的差来表示任何给定物体和停止位置的差。只需要研究单物位和单止位的变化,就可以得到系统的全部性质。为了系统地研究透镜,最好采用确定的位置作参考, ...
0.6的水浸物镜从样品侧面引入。通过NA-0.8水浸物镜在分光光度计入口狭缝上成像样品沿贝塞尔光束产生的拉曼散射,通过冷却CCD相机获得高光谱线图像,实现高速拉曼成像,沿y轴平行检测400个拉曼光谱。物镜的组合和选择在一定程度上受到了物理上是否可能将它们放置在装置中以及可以放置的被观察样本的大小的限制。另外一个光路来诱导拉曼散射的外延线照明,使用一个线形焦点,以能够比较贝塞尔和传统外延线照明模式之间的成像特性。使用图1(a)中的倒立镜可以切换两种成像模式。贝塞尔照明的偏振方向设置为x方向,使探测物镜能够有效地收集诱导拉曼散射。分光光度计的狭缝宽度设为1 Airy单位,使狭缝共聚焦效应也可实现z ...
即使用相同的物镜将激光束聚焦在样品上并收集散射光。第一个陷波滤波器既用作分束器,也用作陷波滤波器:它的调谐方式是,在特定的角度下,只有激光波长反射到物镜,而除激光以外的所有波长都被传输。光谱仪入口狭缝前的缺口滤光片进一步去除瑞利散射光。当不需要低频范围时,可以用一个简单的分束器代替第一个陷波滤波器,并可以在入口缝前使用截止频率为100波数的常规陷波滤波器。图一为了控制入射光的偏振状态,在物镜前放置一个波片。如果使用半波片,线极化方向可以相对于样品旋转。如果使用四分之一波片,入射的线偏振光状态可以改变为圆偏振或椭圆偏振。在光谱仪前放置另一个偏振器(分析仪)和一个波片,以选择所需的散射光偏振分量。 ...
用高数值孔径物镜的激发波长的大约一半)决定的。因此,在现代微拉曼装置中,当使用可见范围内的最短激发波长时,可以实现的最小探测尺寸约为200 nm。然而一些因素,如非理想光学通常导致SR接近半微米或更高。一般来说,有几种方法可以用来增强拉曼信号。最直接的方法是将激发波长调谐为被探测材料的一个光学跃迁能(主要是光学带隙),也被称为共振拉曼散射(RRS)。在那里,由于强光学吸收,拉曼散射信号可以增强几个(通常是两个)数量级。此外,由于振动和电子运动的相互作用改变了拉曼选择规则,可能会出现新的声子模式,而这些模式在非共振拉曼光谱中是不存在的。有趣的是,由于强烈的激子效应,RRS在二维半导体中起着至关重 ...
光源。高NA物镜60×用相位调制激光束在样品平面上产生m × n激光聚焦阵列。6个微粒被3 × 2激光聚焦阵列捕获。捕获粒子的拉曼散射信号通过二向色镜从激光中分离出来,经过透镜和多缝阵列后,直接进入光谱仪。图2采用1340 × 100像素的多通道CCD 对所有捕获粒子的拉曼光谱进行检测。图2为CCD相机捕获的拉曼信号。通过调节两排激光聚焦阵列之间的间隔距离,可以很好地分离两排拉曼信号,没有串扰。然而,每一行有三个拉曼信号显示了重叠和叠加,这是不可避免的。为了分解每一行叠加的光谱并检索单个光谱,可使用调制多焦检测技术进行光谱采集和重建。图3调制多焦检测的第一种方法是激励多焦阵列的调制,如照明调制 ...
图1为在5X物镜下进行快速粗扫后得到的针对零声子线峰位强度成像,图2为40X物镜下粗扫获得的强度图像,可以看到十字标志处单独存在的一个潜在优质色心,图3为该点的PL光谱图,可以清晰看到637nm处的较窄的零声子线。利用扫描振镜直接将光斑移动至感兴趣的点位进行HBT测试,上图为测得的单个NV-所体现的光子反聚束现象。常见的处理金刚石样品的方法有很多,比如以浓硫酸和双氧水配备的食人鱼溶液浸泡和清洗,或者将金刚石样品放入空气中进行高温加热,经过处理后的金刚石样品表面氧化层被去除后,再通过飞秒激光辐射等方法进行N离子的注入,从而生成单个NV色心、多个NV色心发光点,以及高密度NV色心团簇。与显微共聚焦 ...
统主要由红外物镜、红外变像管和目镜组成。由目标反射的红外光通过物镜会聚于变像管前端的光电阴极上,光电阴极接受光照后会激发出光电子。光电子的多少随入射光的强弱而不同,从而使光学图像转换为电子图像。光电子在高压电场的作用下,在变像管的真空腔中被加速,最后移动到其后端,并轰击荧光屏,再激发出光子,即可实现电光转换。于是,荧光屏上的目标图像可以通过目镜被人眼所观察。可见,在这种光学系统中,应当使光电阴极对不同的视场接受的光照比较均匀,所以成像物镜应尽量设计成像方远心光学系统。对于目镜来说,荧光屏可以看成是自身发光的图像,孔径光阑只要与眼瞳匹配即可。被动式红外系统本身不带有红外光源,而是直接探测目标发出 ...
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