仪器中的投影物镜、工具显微镜以及航空测量用的摄影物镜等,畸变就成为主要的缺陷了。它直接影响测量精度,必须严格校正。计量仪器中的物镜,畸变要求小于万分之几,但视场较小,矛盾并不突出;而航空测量用物镜视场大达 120 度,畸变要求小到十万分之几,校正就相当困难,导致镜头结构极度复杂。值得指出,结构完全对称的光学系统以-1倍的倍率成像时,畸变能自然消除。这是因为实际放大率β’可写成不管Up为何值,由于系统的结构对称于孔径光阑,B’恒等于-1而不会产生畸变。对于单个薄透镜或薄透镜组,当光阑与之重合时,主光线通过主点,沿理想方向射出,与高斯像面的交点接近与理想像高相等,也不产生畸变,如下图(a)所示。以 ...
径的内窥显微物镜,在双波段进行校正(因为相干拉曼成像使用两个光谱不一样的激光束)。文章创新点:基于此,GRINTECH GambH的Ekaterina Pshenay-Severin(第一作者)和莱布尼茨光子技术研究所的Juergen Popp(通讯作者)等人提出了一种结合紧凑型的四波混频光纤激光器的超紧凑光纤扫描内窥镜平台用于多模(CARS/SHG/TPEF)非线性内窥显微镜成像,并证明了在非线性成像应用(如图像引导手术和在体诊断)中的潜力。研发的核心部件有:(1) 便携式光纤激光;(2) 一种新型固体光纤,在两个分离的纤芯中引导激发激光,并在外部包层中收集信号;(3) 共振光纤扫描仪;(4 ...
eiss显微物镜在铟锡氧化物涂层的soda lime玻璃基板上制造聚合物超表面样品。激光功率和扫描速度的优化打印参数分别为47.5mW和7000um/s。(2)、激光曝光后,将样品浸入propylene glycol monomethyl ether acetate(Sigma-Aldrich) 20 分钟、isopropanol (Sigma-Aldrich) 5 分钟和methoxynonafluorobutane(Novec 7100 Engineered,3M,methoxy group OCH3置于methoxynonafluorobutane的末端)2分钟。(3)、最后,制造的样品 ...
要求在保持以物镜后背孔径为中心的情况下,光束的入射角发生变化;这样可以防止渐晕。因此,激光扫描过程不仅决定了FOV(field of view),而且对整个扫描区域的激发效率也有显着影响。最简单的多光子显微镜版本是单焦点扫描感兴趣的区域的MPLSM系统。虽然已经报道了许多多焦点 MPLSM 系统,但我们首先以单焦点系统为例来说明光束传输到样品的问题。然后,我们将讨论范围扩大到包括多焦成像技术,并讨论由此类系统引入的一些独特问题。5.2单焦点系统在这里我们将重点介绍将轴向扫描与横向扫描解耦的系统。在该系统中,3维体积图像是通过横向平面的顺序扫描来收集的,横向平面垂直于光轴。因此,横向扫描是成像的 ...
的脉冲——在物镜的焦点上的,以确保最佳分辨率和最高效率非线性光子产生。在活体样品成像的情况下,脉冲强度的定量指标也是必要的,以保持样品的活性。低效率的脉冲形状会导致不希望的光漂白。本节中,我们将介绍光电二极管中干涉式双光子吸收自相关 (TPAA) 的方法以及用于一阶、二阶和三阶色散的自相关测量的示例。干涉测量自相关方法的优势在于它们易于实现并且适用于优化大多数多光子成像应用的激发效率。然而,就其无法提取实际脉冲形状和相位而言,使得它们从根本上受到限制,因此,通常假设高斯或双曲正割 (sech) 整形函数。针对这种情况,已经开发出一系列与显微镜非常匹配的更复杂的脉冲测量技术;即频率分辨光开关 ( ...
系统和显微镜物镜中的色散会延长脉冲持续时间,并降低脉冲质量。有多种策略可用于对这些光学器件的色散进行预补偿,以确保傅里叶变换极限或接近傅里叶限制的聚焦脉冲。值得注意的是,应考虑补偿方案本身的效率,以确保最终图像中有可实现的增益。例如,如果我们假设一个简单的方波脉冲形状,平均检测到的二阶信号可以估计为: N:脉冲重复频率 E:脉冲能量 :脉冲持续时间 A:面积 。在这种情况下,我们研究二阶非线性,例如 TPEF 或 SHG。值得注意的是,我们看到检测到的信号与脉冲持续时间成反比。如果我们的补偿方案将脉冲持续时间变为原来的1/2倍,检测到的信号将增加 2 倍。但是,如果我们的补偿方案的传输为 ...
对上迷双胶合物镜算得的三个带的色差。通常把计算得的色差相对于光线的入射角U 或入射高度h,画成曲线,最好是把上面对二种色光的计算结果以球差曲线形式与主色光的球差曲线画在一起,如下图,就是这种曲线。从这种曲线图中,不仅可清楚地知道色差随孔径变化的情况,还可了解到球差随色光而交化的情况。显然,当对0.707带校正了色差以后,其他带上剩余色差的大小,正好可作为这种球差的色差异的量度。故称这种球差的色变化为色球差,称上图所示的曲线为色球差曲线。从色球差曲线还可以看出,虽然对F光和C光在0.707带校正了色差,但其公共焦点相对于主色光D线尚有较大的偏离,约为0.053。这种二色光的公共焦点相对于主色光的 ...
光器和低倍率物镜的拉曼光谱仪 (XperRam200, Nanobase.) 获得的。 电池上的激光功率为 46 mW。 所有测量均使用以 10 秒的采集时间获得的 55 个光谱的平均值。图2 (a)蒸发电解质 (EC:DMC)、组装过程后的LIB-拉曼电池、纯甲烷和标准参考气体混合物的拉曼光谱。(b)老化 300 小时后 LIB-拉曼电池在每个停留电位下的拉曼光谱在图 2a 中,拉曼电池的拉曼光谱与标准参考气体混合物和甲烷气体的光谱一起绘制。 已识别的物质包括在初始形成过程中产生的气体过程:H2、CH4、CO2、CO、C2H6、空气(O2 和 N2)以及室温下的电解液蒸汽。在 357、590 ...
述公式求得。物镜的倍率色差很小或几近为零。这是因为物镜的位置色差已经校正,倍率色差也 随之校正之故。另外,倍率色差显然与光阑位置有关,因光阑与物镜重合,倍率色差也不会产生。例如,单个薄透镜不可能校正位置色差,当光阑与之重合时倍率色差为零;而当光阑位置移动时,倍率色差就要随之变化。当光阑位于透镜之前时,如下图所示,因,F光比C光偏折角度更大,y'F<y'C,故产生负的倍率色差;反之,如光阑位于透镜之后,则产生正的倍率色差。相关文献:《几何光学 像差 光学设计》(第三版)——李晓彤 岑兆丰关于昊量光电昊量光电 您的光电超市!上海昊量光电设备有限公司致力于引进国外先进性与创新性的光电 ...
镜中,显微镜物镜不仅将基频光聚焦到样品上,同时也收集样品表面激发出来的二次谐波光,然后基频光被二向色镜阻挡,二次谐波光则透过二向色镜入射到光谱仪中。由于二次谐波测试总是伴随着激发光偏振态的改变,而该偏振态的改变取决于起偏偏振方向与半波片快轴的夹角,所以光路中还放置了起偏器和检偏器以及偏振态改变装置--半波片,起偏器和半波片放置在二向色镜前,检偏器放置在光谱仪前。起偏器将激发光起偏,半波片将线偏激发光转变为特定角度的线偏振光,检偏器则检测激发出来的二次谐波的偏振状态。如果不通过半波片改变激光的偏振态,可通过另一种方法。入射激光的偏振方向在空间保持不变,将待测样品放置在一个可旋转的载物台上,随着样 ...
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