钡晶体中通过二次谐波产生395 nm的探测光束。使用孔径为0.65的物镜将两束光束共线聚焦在样品上。在孔径为20 μm的共焦平面上，测量了探头和泵浦光束的光斑直径d。dprobe≤300 nm, dpump≈400 nm。用交叉偏振片技术分析共焦平面后探头的极性克尔旋转。交叉分析仪的消光比<5x10-4。利用光电倍增管和锁相检测方案检测弱泵浦探头Kerr信号，该方案可用于可调至1ns的不同泵浦探头延迟。测量是在垂直于样品平面的外加磁场的相反方向下进行的。(⏐H0⏐≤4kOe)。在进行动态测量之前，确定静态克尔信号IKerr(α)为分析角α的函数，α = 0对应于交叉分析器，用于两个方向± ...
钡晶体中通过二次谐波产生。两个独立的望远镜允许一个人调整每个光束的模式，以获得对样品的zui佳聚焦。通过光延迟线后，泵浦光束与线偏振的探测光束共线。聚焦是使用一个标准的显微镜物镜与一个数值孔径0.65的40倍物镜。尝试使用反射物镜来zui小化探测脉冲的群速度色散，然而它恶化了探针束的偏振状态，否则探针束在整个显微镜中保持偏振消光比为0.0005。聚焦光斑的直径分别为300 nm和600 nm。反射的探针光束被分束器收集，聚焦在直径为20 um的针孔上。对于某些示例，这种共聚焦配置可用于消除来自样品衬底的背景散射光。在针孔之后，用一个偏振器来分析探测光束的克尔旋转，该偏振器相对于入射光束的交叉偏 ...
fs，通过二次谐波自相关测量得到（参见图2(d)），在光谱上的半高全宽为16 nm（参见图2(b)），中心波长分别为1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我们观察到两个梳的无杂波射频（RF）频谱，在一个重复频率约为1.1796 GHz的频点上（图2(c)）。重复率差在这里被设置为Δfrep= 21.7 kHz。图2：双梳激光器输出特性的表征，两个梳同时运行：(a) 平均输出功率和脉冲持续时间随泵浦电流的变化。详细的锁模诊断结果显示在(b)-(d)，用于后续的测量。(b) 光谱。(c) 在重复频率差为21.7 kHz时，每个梳的射频频谱。(d) 通过二次谐波自相关测量 ...
谱产生波导、二次谐波产生材料以及一个光电探测器。经过f-2f自拍频过程后，来自光电探测器的电信号通过一个以~380 MHz为中心频率的可调谐带通滤波器来选择fceo，然后用一个额外的RF放大器进行放大。该信号连接到Vescent SLICE-OPL，该模块为MENHIR-1550的泵浦电流提供反馈，以实现fceo稳定。使用射频频谱分析仪可以清晰记录fceo频谱和噪声频谱。在整个系统中，由于COSMO模块的性能，放大器泵浦电流提供140 mW(140 pJ)即可优化fceo信号。在偏频锁定COSMO模块内部，光信号产生了超连续谱。超连续光谱显示在780 nm附近有一个峰，而1560nm附近的光频 ...
光。这被称为二次谐波产生，或者，更一般地，作为非线性光学。对于中心对称介质，当反演对称性被破坏时，会产生二次谐波。Pan等人(1989)预测，在磁性表面层的情况下，二次谐波反射中会出现MO Kerr效应。被称为非线性MO - Kerr效应(NOLI-MOKE) Á的实验证据zui初是由Reif等人(1991)从铁表面观察到的。从那时起，NOLI-MOKE作为表面磁性和磁性界面的探针而受到欢迎。NOLI-MOKE的一个特别特点是，测量的非线性克尔旋转通常比相同材料的普通克尔旋转大一个数量级。然而，非线性克尔旋转的分辨率的均方根误差约为1c，远小于正常克尔旋转。后者可以测量到比0.001c更好的分 ...
如拉曼光谱和二次谐波产生(SHG)。图2.奇数和偶数层数的变化表明SHG。利用中心波长为1.49 eV (830 nm)的脉冲激光产生SHG信号。插图显示了不同厚度的拉曼(3L到Bulk)图2显示了不同InSe厚度的SHG和拉曼(插入)测量结果。由于SHG是一个非线性过程，它发生在非中心对称系统中。观察这个效应奇偶厚度证明，由于晶体对称性，任何层数都会发生自旋分裂。通过将SHG和拉曼与文献进行比较，可以确定测量的样品为ϵ-InSe。如果您对磁学测量有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊 ...
对此，通过二次谐波（SHG）产生的倍频可能更为人所知。倍频依赖于二阶非线性极化，与二阶非线性系数x(2)息息相关，产生另一个频率为原始频率两倍的新光波。因此对于三倍频来说，原则上同样可以通过三阶非线性系数x(3)直接产生三次谐波（THG），但考虑到光学材料的三阶非线性系数x(3)较小而相位匹配上也存在限制（除了在气体中），直接实现三倍频很困难。因此目前主要是通过级联产生。级联三倍频在级联的过程中，三倍频首先通过一个倍频晶体，将输入的泵浦光倍频（SHG），然后再将这两个光波进行和频（SFG），即可得到输入的三倍频的光，这里的两个过程都是基于非线性晶体材料的二阶非线性x(2)。下图是一个典型的三 ...
-1。可选的二次谐波发生器将调谐范围扩展到 210-410 nm，线宽窄至12 cm-1。所有激光电子设备都集成到Q-TUNE的外壳中，唯yi的外部模块是电源适配器，提供12 VDC, 20 - 50 W功率(取决于型号)。除了可调谐的波长输出外，Q-TUNE还提供旁路端口，用于访问泵浦激光束。可根据要求提供的可选扩展，用于监测OPO波长和线宽的紧凑型光谱仪。表2为Q-Shift激光器1551±1nm波段与1571±1nm波段部分参数示例。Q-tuneQ-tune GQ-tune HRQ-tune IRWavelength,nmOPOSH extension410-2300nm210-410n ...
器首次进行了二次谐波产生的非线性光学实验。在1962年Bloembergen等对于光学混频等非线性光学现象进行了开创性的理论性工作。而这些具有非线性光学特性的晶体材料即使非线性晶体。根据上面提到的非线性极化率的阶数又可分为二阶非线性和高阶非线性（三阶非线性为主）。一些材料更容易表现出二阶非线性或χ(2)效应，其他材料可能更容易受到三阶或者χ(3)效应的影响，这种类型完全取决于材料的结构。其中二阶非线性包括倍频、和频、差频以及各种光学参量转换。而三阶的非线性会产生四波混频、受激拉曼散射、受激布里渊散射和双光子吸收等现象。其中非线性频率变换是一个重要研究方向，在光通信、激光器、光谱学以及成像中都非 ...
，随后由一个二次谐波生成（SHG）模块上转换，并通过一个type-0的自发参量下转换（SPDC）模块（Covesion），由下转换产生纠缠光子对。SPDC模块是一个耦合进入的25px氧化镁掺杂铌酸锂（MgO:PPLN）波导，具有18.3μm周期。上转换的脉冲在769nm处具有243 GHz（0.48nm）的全宽半高带宽，这连同SPDC波导的相位匹配条件，定义了一个宽的联合光谱强度（JSI）函数。锁模激光器（Pritel UOC）的脉冲通过80ps延迟线干涉仪分成两束，然后在二次谐波生成+掺铒光纤放大器（SHG + EDFA）模块（Pritel）中进行上转换和放大。来自SHG模块的短PM光纤连接 ...
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