中文：焦距；英文：focal length

障碍在于镜头焦距难以缩短，因为这会引入更大的色差。基于计算设计的超表面光学(meta-optics)是成像器小型化的可行手段之一。超薄的meta-optics使用亚波长级纳米天线(nano-antennas)，以比传统的衍射光学元件(DOE)更大的设计自由度和空间带宽积来调制入射光。此外，meta-optical散射体丰富的模态特性使得其比DOE具有更多的能力，如偏振、频率、角度多路复用等。meta-optics可以使用广泛可用的集成电路代工技术制造(如深紫外光刻(DUV))，而无需基于聚合物的DOE或二元光学器件中使用的多个蚀刻步骤、金刚石车削或灰度光刻(grayscale lithogra ...

到c为传统的焦距为30mm的平凸透镜成像，孔径半径分别限制在1、2.38、2.7mm。d到i为合成孔径超透镜成像及图像重建。(2)800nm近红外拍摄。b、c分别为孔径半径为1mm和2.38mm的传统透镜成像。d,e是由三个子孔径组成的合成孔径超透镜成像。附录：(1)合成孔径透镜工作原理。成像在空间域可以看作为场景与成像系统PSF的卷积加上噪声。对于传统的具有圆形孔径的单孔径透镜(或镜头)，pupil function为D是pupil直径。透镜的PSF为非相干成像系统的光学传递函数OTF(在频域描述系统的成像性能)为MTF为OTF的模。合成孔径的透镜的pupil function为其PSF，O ...

双胶合透镜，焦距200mm.目镜L6是Nikon AF-S 50-mm f/1.4D镜头。L4和L5是同样的Nikon镜头，构成4f系统。L4、L5和4mm光阑(iris)一起滤掉高阶衍射光。所用LED为880mW白光LED,匹配全带宽为10nm的，中心波长分别为633、532、460nm的滤光片。LED耦合进纤芯直径200um的多模光纤输出。SLED模组(EXALOS RGB-SLED engines)单模光纤输出，z大输出功率5mW,中心波长分别为635、510、450nm。实验结果：参考文献：Yifan PengSuyeon ChoiJonghyun KimGordon Wetzstei ...

涅耳变换在对焦距离下完成重建，获得不同对焦距离下的振幅和相位重建图(图2d)。因为全息信号和零阶以及共轭像分处不同的频率范围。因此，同轴全息也能获得无零阶像和共轭像干扰的重建像。图2中两个硬币的间距为9cm。作者受限于其实验条件，所用光源波段为近红外通信波段(195THz附近)，如果使用可见光波段可以获得更佳的性能。探测器矩阵为InGaAs热电冷却相机(320*256像素，帧率320Hz)，连续激光器1频率f1=195.353THz和连续激光器2频率f2=195.42THz。激光器1分出两束光，分别被声光调制器AOM1和AOM2移频调制。四个声光调制器的移频量分别为δf1=25MHz，δf2= ...

提供生成任意焦距菲涅尔透镜的功能，用户可以将全息图与该菲涅尔灰度图进行叠加，从而零级光与衍射光的焦平面会发生错位，零级光在衍射光的焦平面上会发散掉，从而减小零级光的影响。光路方面：1）光路中添加偏振片和半波片，提高入射光的偏振态准确性为了使用SLM作为相位调制器，入射偏振必须是线性的，并且与LC分子对齐。为了确保入射光的偏振是线性的，建议在激光光源后放置一个偏振器。为了确保偏振与LC分子对齐，建议在偏振器和SLM之间放置半波片，通过半波片的旋转可以将0级光调到zui小。2）光路中添加使用0阶块（0th order block），阻挡零级光上海昊量光电设备有限公司可以提供什么样的空间光调制器？1 ...

及变换透镜的焦距f'，则可用下列两式分别求得入射光束和出射光束的束腰到变换透镜的距离其中由高斯光束通过薄透镜时的变换（二）可知，由此可见，变换透镜的焦距f'必须大于f0，否则无解。若系统由多个透镜组成，上述公式对每个透镜都是适用的，透镜间的过渡公式为：上面两式中Z, d的值都是相对于主面来说的。由式4和式5可知，ZR2的大小随x_1的增大而单调减小，当x1 → ∞时，由式6可知，x2 → 0，即出射高斯光束的束腰位于透镜焦点附近，这就是聚焦后光斑的大小。另外，高斯光束通过薄透镜时的变换（一）中提到过，电矢量沿z轴方向传播的高斯光束的性质可以由下面三个方程式来决定：R(Z)是距离 ...

Δ）与物镜的焦距(f)和相对于光学后背孔径的光轴夹角的入射角（θ）成正比。激光扫描系统的关键在于设计一个系统，该系统可以在没有渐晕的情况下，改变物镜后背孔径的空间准直照明光束的入射角。可以通过多种方式扫描激光光束的角度，包括声光偏转器 (AOD)、谐振和非谐振电流扫描镜、多边形扫描镜和微机电扫描镜 (MEMS) 。主要的方法是使用一对电流扫描镜，每个横向维度使用一个，在横向平面中偏转入射光束。图18所示为针对一个横向维度的示例，其中光轴用虚线表示。在物镜的后背孔径，我们要求光束准直入射，这样它就不会离开孔径（渐晕），角度随着扫描仪的旋转而变化。扫描光学系统的目的就是将扫描镜的光束偏转角映射到物 ...

，光纤被2个焦距为40mm的单透镜（L1和L2）以1：1的放大倍率成像到晶体里，从而确定了泵浦和激光的模式体积。镜片的安装和光纤耦合可以用商业光机元件获得更好的像差控制和耦合效果，也可以通过自己小心设计可以满足使用要求的结构来降低成本。3.2c腔内元件泵浦激光从一个二向色镜M2（980nm透射率98%，激光波长1040nm反射率99.9%）进入振荡器的激光谐振腔。反射镜M1和M3为高反射率（≥99.98%，Layertec GmbH, Mellingen, Germany）曲面反射镜，曲率半径500mm。色散补偿由激光在一对Gires-Tournois干涉仪(GTI)反射镜（Layertec） ...

但二种色光的焦距并不一定就此相等，使这二种色光可能具有不同的放大率，使同一物体的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差。光学系统的倍率色差,用二种色光的主光线与高斯像面的交点高度之差来度量，以符号 δy'ch衣示,若对F光和C光考虑色差，有倍率色差的存在，使物体像的边缘呈现颜色，影响像的清晰度。所以,具有一定大小视场光学系统,必须校正倍率色差。为计算倍率色差值,需要对要校正色差的二种色光计算主光线的光路,然后求出它们与高斯像面的交点高度 y'F和y'C,再按上述公式求得。物镜的倍率色差很小或几近为零。这是因为物镜的位置色差已经校正，倍率色差也 随之校正之故。另外,倍率色差显 ...

初级像差的参考系统众所周知，在光学系统中，对一个平面的物体进行校正时，在另一个平面上的校正条件不能满足一定的量。这种不一致的一个熟悉的例子是：赫歇尔和阿贝的两个众所周知的正弦条件。如果一束光线在折射率为p的介质中从轴上的一点出发，与轴成4角，并在折射率为p'的像空间中与轴成$'角，如果通过这个轴向物镜点的所有光线都没有像差，其中横向倍率为G，那么相邻的轴向点将没有像差，当且仅当另一方面，阿贝正弦条件指出，在类似的情况下，横向物体平面的邻近点只有在符合下面条件的情况下才能成像而不产生像差总的来说，这些条件是相互矛盾的，它们表明，不管像差的顺序如何，摆脱初级像差的条件是物体位置的必 ...