目标图像通过干涉的方式形成。用于全息显示的相位型SLM存在衍射效率低的问题。这是由于其有限的像素填充因子、背板架构和其它因素，使得多达20%的入射光可能不会被衍射，从而产生零级衍射级，这通常会干扰控制的衍射级并显著降低观察到的图像质量。导致目前计算生成全息的图像质量还不如传统的显示技术。在光学中，同轴和离轴滤波方案是两种最常用的技术，可最大限度地减少零级衍射。同轴滤波在物理上阻挡了傅立叶平面上的未衍射光束，这不可避免地也阻挡了一些低频成分的衍射光。此外，当复用三种颜色时，这种遮挡操作会更具挑战性。离轴方法会导致视场减小(使用第一级衍射级的一半)或效率降低(使用更高的衍射级)，而这两个因素对于近 ...
传感器组成的干涉仪构成双光梳数字全息，可实现具有高时间相干性的高频率复用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie Picqué原文链接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00892-x4 快报标题：通过在有机半导体界面形成三重态实现高效固态光子上转换简介：证明了有机半导体异质结界面对光的高效上转换。这个过程是由界面处的电荷分离和重组介导的电荷转移状态实现的。作者：Seiichiro Izawa & Masahiro Hiramoto原文链接: https://www.natur ...
值模拟衍射和干涉来实现具有高空间-角度分辨率的3D投影。全息将动态光场编码为相位和振幅变化的干涉图案，即全息图。通过选择照明光束，全息图将入射光衍射成原始光场的准确再现。重建的3D场景呈现准确的单目和双目深度线索(depth cues)，这是传统的显示手段难以同时实现的。然而，高效、实时地创建逼真的计算机生成全息图(CGH)仍然是计算物理学中尚未解决的挑战。其主要挑战是对连续3D空间中的每个目标点执行菲涅耳衍射模拟所需的巨大算力要求。有效的菲涅耳衍射模拟极具挑战性，目前通过用物理精度换取计算速度来解决。基于预先计算的元素条纹、多层深度离散化、全息立体图、波前记录平面(或者中间光线采样平面)和仅 ...
ehnder干涉仪(MZI)在硅芯片上展示了一个突破性的、完全集成的光学神经网络(optical neural network,ONN)。通过计算每个MZI的相应相位，可以将任意矩阵有效地映射到该ONN硬件上。对于此类网络，所需的非线性可以通过利用强度调制器、相机的饱和效应、光电二极管的二次非线性、半导体放大器的饱和、可饱和吸收器等多种方法来实现。从那时起，人们提出了许多方案来进一步优化这些阵列的实现及其片上训练过程。虽然 ONN 在学术和工业界中都受到了相当大的关注，但现在研究人员越来越意识到，改变芯片上的相位是不可取的，而且会显著掩盖光子加速器的潜在优势。在这些结构中，相位变化通常由热光移 ...
分解为由光学干涉单元(optical interference unit, OIU)执行光学矩阵乘法和光学非线性单元(optical nonlinearity unit, ONU)执行非线性激活(ONU可以使用常见的光学非线性来实现，如饱和吸收和双稳态)，见图1b、c。执行任务时，需要处理的数据首先在计算机上预处理成高维向量，预处理的信号随后编码成在光子集成电路中传播的光脉冲幅度，从而实现多层ONN，见图1d。每一层ONN由OIU和ONU组成。原则上，ONN可以完全在光域中实现任意深度和维度的ANN。(2) OIU实现。由于一个一般的实值矩阵(M)可以通过奇异值分解(SVD)分解为 M=UΣV ...
马赫-曾德尔干涉仪(Mach-Zehnder interferometer, MZI)可以实现给定维度的任意空间线性光学函数。当前不足：如空间模式转换器、线性光学量子计算门以及用于通信和其它应用的任意线性光学处理器这样的光学函数，可以在硅光子技术中使用MZI网格(mesh)来实现，但性能受到不能实现理想的50：50分割的分束器的限制。文章创新点：基于此，美国斯坦福大学的David A. B. Miller提出了一种新的架构和一种新颖的自我调整方法，可以自动补偿从85∶15到15∶85之间由于不完美制造产生的非理想分光比，并能够大规模制造用于各种复杂和精确线性光学函数。原理解析：(1) 使用双M ...
er)薄膜上干涉形成(两束光的方向相反，从而生成反射模式全息图)。记录的全息图在639nm、532nm、457nm下多色复用记录(记录装置示意图见附录)，用于彩色显示。实验结果：图3A为做成可穿戴式的AR显示器，图3B和C分别为室内和室外的实验结果。图3D为AR显示器各个模块与一个US quarter硬币的尺寸对比。附录：(1) 经典pancake光学器件的原理。见下图。a、显示器(Display)的出射光经过线偏振片(LP-2)转化为P线偏光，b、流经四分之一波片(QWP-2)转换为右旋圆偏振光(RCP)，c、流经50/50分光镜(BS)，d、透射的右旋圆偏振光流过四分之一波片(QWP-1) ...
的光互相发生干涉而形成散斑图像。当照射的样品是动态的时候，散斑模式就会发生变化。（2）如图1，连续采集到的两帧散斑图像，每帧图像划分成小的探测窗口I1(x,y)和I2(x,y)，计算这两个探测窗口的互相关，获得单次操作的相关图。（3）为了提高信噪比，操作n次（文中选用n=4），求取平均相关图。（4）从平均相关图找到峰值位置，计算出在采集时间间隔内的粒子位移，从而计算出视场内的速度图。（5）以一个像素为步长移动探测窗口，重复(2)-(4)，直到整个散斑图都被探测窗口扫描完毕，获得整个散斑场的速度图。实验装置解析：532nm连续激光，经过声光调制器(acousto-optical modelato ...
自光源的光的干涉能力。我们现在考虑两个相干的极限情况。在第一种情况，光源是空间相干的，且干涉条纹可见度始终是最大的，此时：将方程（8）应用到方程（6）可得：另一种情况则相反，光源是空间不相干的，干涉条纹可见度始终是最小的。在此情形下，相干函数为：将方程（10）代入方程（6），得：在方程（11）中，系统响应|p(x,y)|2是点扩散函数(PSF)。它的傅里叶变换H(u,υ)是光学传递函数（OTF）。OTF与光瞳函数的二维自相关成正比：出于简化考虑，常数比例因子被略掉，这对我们的分析只有很小的影响。尽管如此，OTF在其原点以统一最大值表示。我们注意到，所有的真实光源都是部分相干的。大多数的被动成像 ...
)5.1b、干涉测量和全息(Inteferometryand Holography)5.1c、从强度复原相位(PhaseRetrieval from Magnitude)5.2、量子成像(QuantumImaging)5.3、体积成像(VolumetricImaging)5.3a、计算层析（ComputedTomography）5.3b、核磁共振成像(MagneticResonance Imaging)6、动机2：维度不匹配(Motivation 2: Dimensionality Mismatch)6.1、空间-光谱成像(Spatial-Spectral Imaging)6.2、三维成像(T ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com
