。第①门信号跃迁(对应于大门的下降沿窗口自门推进对激光触发)导致门信号下降空间电源电压不平衡树,结果在第②斜门信号转变,在这种情况下,上升的边缘。随着栅极长度的增加，在较长的过渡延迟期间，电压降的较好的恢复降低了歪斜。由于栅门不均匀性的来源是确定的，它可以通过测量后的校准校正，如下一节所述。闸门性能的另外两个关键参数是上升和下降时间。它们的主要影响因素是激光脉冲宽度、SPAD响应、门信号抖动以及门晶体管的开关速度。后者是由制造工艺约束决定的。由于电源电压摆幅随这些参数的变化，栅边的陡度也取决于读出速度和激光频率。因此，时间分辨率受到一系列随机效应的影响，其中一些我们无法控制，因此在这项工作中没 ...
料的一个光学跃迁能(主要是光学带隙)，也被称为共振拉曼散射(RRS)。在那里，由于强光学吸收，拉曼散射信号可以增强几个(通常是两个)数量级。此外，由于振动和电子运动的相互作用改变了拉曼选择规则，可能会出现新的声子模式，而这些模式在非共振拉曼光谱中是不存在的。有趣的是，由于强烈的激子效应，RRS在二维半导体中起着至关重要的作用。紧密束缚的激子态表现出不同寻常的共振效应，导致出现了非rrs中禁止的几种拉曼模等现象。二维半导体中的RRS是一个非常有趣且有潜力的课题。另一种增强拉曼信号的方法是利用非线性拉曼效应，包括相干反斯托克斯拉曼散射和受激拉曼散射。这两种技术都需要高功率的激光抽运，随着激光功率的 ...
→5I8激光跃迁用于实现2 μm波长范围的激光发射。 Tm,Ho:YAP 晶体用于具有155毫米物理腔长的谐振腔。晶体的端面镀有790-800nm和 1.9-2.2 μm的涂层，反射率小于0.5%。一个装有液氮的杜瓦瓶被设计用来将激光晶体冷却到 77 K 的温度。两个激光二极管的中心输出波长分别为 794.1 nm 和 794.0 nm，对应的输出功率分别为20 W和20.1 W。用作Tm,Ho:YAP 激光器的泵浦源。实验中 LD的温度选择为 298.15 K。每个LD的输出功率通过纤芯直径为400μm、数值孔径为0.22的光纤耦合，通过调节LD的温度获得LD的中心输出波长。来自LD的泵浦激 ...
子相比，它的跃迁相当宽，尤其是在波长约为940 nm的标准泵浦时。这放宽了它对制造公差和泵浦二极管温度稳定性的要求。对于高功率激光器，必须通过有效发散激光过程产生的热量并首先减少热量产生，将工作物质的温度保持在合理水平。量子缺陷是热负荷的不可避免的来源之一，即泵浦能量和激光光子之间的差异。原则上，这可以通过减少四能级能量方案的两个上层和两个下层之间的能量差来最小化，在极限情况下变成两能级系统。因此，人们必须在“理想”四能级系统的低激光阈值（Nd3+ 的1.06-µm 跃迁）和减少量子缺陷但增加阈值密度的“准三级系统”之间进行权衡。水平系统（Yb3+）。在这两种情况下，都可以直接泵浦较高的激光能 ...
为与拉曼有源跃迁没有共振的频率分量不会产生信号。此外，如果附近发生两个共振，较宽的带宽将意味着光谱分辨率较低，获得的图像将受到两个共振信号的污染。对于用于多光子显微镜的商用锁模飞秒钛蓝宝石激光器获得的典型8 nm带宽，这意味着只有大约1/8的激光能量应用于样品被CRS过程有效利用。相比之下，对于几皮秒的脉冲，所有的激光强度都集中在与拉曼共振完全匹配的较窄频段，可以很好地分辨。虽然宽带飞秒激光器的光谱分辨探测可以以高分辨率恢复CARS或SRS光谱，但它通常需要CCD相机等多元素探测器，每个像素的读出时间非常长，这严重限制了成像速度。脉冲长度稍长、平均功率较高但峰值功率降低的第②个特征是非线性光损 ...
发时电子能量跃迁到三元态能级(T1;T2;:::;Tn)。三重态的电子具有平行自旋，这些电子跃迁是“自旋禁止的”，通过发射一个磷光光子或ISC反转和发射一个延迟的荧光光子，导致向地能级的缓慢跃迁。磷光的发生时间从毫秒到数百秒不等。图1所示的Jablonski图简洁地说明了这些过程。图1分子的量子产率被定义为发射的光子与吸收的光子之比。常见荧光化合物的量子产率包括荧光素的80%，eGFP的60%，色氨酸的6%，还原烟酰胺腺嘌呤二核苷酸(NADH)的2%。分子的这种发射效率取决于(1)它相对于入射电磁波电场方向的空间方向(极化)，(2)吸收入射光子能量可用的电子能级(吸收光谱)，(3)振动能级重排 ...
m -1拉曼跃迁处的 SRS HeLa 细胞图像图 3 是使用 Moku:Pro 锁相放大器拍摄的 HeLa 细胞图像。显示的图像是从 SRS 图像生成的，拉曼位移为 2930cm-1，对应于蛋白质峰。低通滤波器设置为 40 kHz，对应于 约4µs 的时间常数。可以根据SRS信号大小增加或减少增益。2.2 双通道成像Moku:Pro 的 LIA 也适用于实时双色 SRS 成像。这是通过在 SRS 成像中应用正交调制并检测LIA的X和Y输出来执行的。在这种情况下，斯托克斯调制有两个部分：一个 20 MHz 脉冲序列生成SRS信号，另一个 20 MHz 脉冲序列具有90°相移，生成另一个针对不同 ...
匹配，即分子跃迁由于分子跃迁的刺激激发，速率提高。分子居群从基态通过虚态转移到分子的振动激发态(图1A)。这与自发拉曼散射相反，自发拉曼散射从虚态到振动激发态的转变是自发的，导致信号弱得多。图1.受激拉曼散射原理(A) SRS的能量图。泵浦和斯托克斯束的共同作用通过虚态有效地将样品中的分子从基态转移到第一振动激发态。被激发的振动状态可以通过调节泵和斯托克斯梁之间的频率差来选择。(B) SRS作为能量转移过程。由于分子振动的激励，一个泵浦光子被吸收，一个斯托克斯光子被产生，这分别导致了传输泵浦光束和斯托克斯光束的SRL和SRG。由于分子振动的相干激发(图1B)，一个泵浦光子被样品吸收，产生一个斯 ...
0K时，单个跃迁更加清晰。从80K时IV曲线上的两个开启区域(图1 (b))来看，超短注入器和超强耦合状态所导致的明显转变也更为明显。偏振相关的测量进行了确认子带间发射。此外，通过MOCVD和MBE进行了两个独立的生长，并进行了仔细的成像，以证明宽带发射是设计固有的，而不是不均匀或不均匀生长的结果。图3图3(a)所示的温度依赖性LIV特性是脊宽为14.8µm，腔长为2.5mm的激光器。激光在180K和297K分别发射出2.4W和490mW的光谱集成峰值功率。该激光器具有129K的特征温度(T0)和较大的翻滚电流密度，表明由于超短注入器提高了电流注入效率。在80kV/cm偏置场下，激光光谱显示出 ...
，由于子带间跃迁的非辐射载流子寿命短，导致自发辐射较低，因此在QC器件中实现毫瓦的超发光(SL)功率是具有挑战性的。在2 mm长的法布里-珀罗腔中用湿蚀刻面代替一个镜面，在10 K下的峰值光功率为25 μW。光功率不足阻碍了这种光源的实际应用。虽然存在强大的宽带QC激光器，但激光引起的长相干长度会降低OCT系统中的图像分辨率。zui近，通过采用带有Si3N4抗反射涂层的圆形湿接后面和17°倾斜劈裂前面，在250 K下实现了~10 mW的峰值SL功率。然而，这些发射器的长度为8毫米，这限制了这些设备的紧凑性。这一限制限制了实现更长的器件产生更高的SL功率，因为z大可达到的SL功率随着器件长度的增 ...
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