二极管泵浦脉冲激光器DPSS应用激光雷达：激光雷达（英文：Laser Radar），是以发射激光束探测目标的位置、速度等特征量的雷达系统。是采用光电探测技术手段的主动遥感设备。它由激光发射机、光学接收机、转台和信息处理系统等组成。LIDAR系统包括一个单束窄带激光器和一个接收系统。激光器产生并发射一束光脉冲，打在物体上并反射回来，Z终被接收器所接收。接收器准确地测量光脉冲从发射到被反射回的传播时间。因为光脉冲以光速传播，所以接收器总会在下一个脉冲发出之前收到前一个被反射回的脉冲。鉴于光速是已知的，传播时间即可被转换为对距离的测量。结合激光器的高度，激光扫描角度，从GPS得到的激光器的位置和从I ...
分析；5、 泵浦探测光源测量；我们的FROG超短脉冲测量仪产品由于较高性能，目前已服务于国内数十位国内高校、研究所以及工业客户，并得到客户对产品质量及服务的赞赏。如下是中红外FROG超短脉冲测量仪产品的测试数据图（4500nm, 4000nm，3000nm，2100nm）：如何选择合适的FROG配置，可联系我们! 上海昊量光电作为Mesa Photonics在中国的授权代理商，负责MesaPhotonics公司产品在中国市场的销售、技术服务、市场推广服务。对于中红外FROG超短脉冲测量仪有兴趣或者任何问题，都欢迎通过电话、电子邮件或者微信与我们联系。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电 ...
P 激光器的泵浦源。实验中 LD的温度选择为 298.15 K。每个LD的输出功率通过纤芯直径为400μm、数值孔径为0.22的光纤耦合，通过调节LD的温度获得LD的中心输出波长。来自LD的泵浦激光通过准直和聚焦透镜重新聚焦在激光晶体的两个端面上，准直和聚焦透镜的焦距分别为35 mm（准直透镜）和75 mm（聚焦透镜）。泵浦点（直径 857.1 μm）放置在 Tm,Ho:YAP 晶体的输入表面。在1.9–2.2 μm 处涂有30%（5%、7%、10%、20%、25%、30% 和 35%）透射率的平面镜是激光器的输出耦合器 (OC)。曲率半径为 300 mm 的平凹镜 (M2) 在 790-79 ...
很可靠的激光泵浦源，Yb3+的泵浦频带与InGaAs激光二极管的光谱发射范围完美契合。 由于Yb3+离子与主晶格的耦合相对较强，因此与其他稀土离子相比，它的跃迁相当宽，尤其是在波长约为940 nm的标准泵浦时。这放宽了它对制造公差和泵浦二极管温度稳定性的要求。对于高功率激光器，必须通过有效发散激光过程产生的热量并首先减少热量产生，将工作物质的温度保持在合理水平。量子缺陷是热负荷的不可避免的来源之一，即泵浦能量和激光光子之间的差异。原则上，这可以通过减少四能级能量方案的两个上层和两个下层之间的能量差来最小化，在极限情况下变成两能级系统。因此，人们必须在“理想”四能级系统的低激光阈值（Nd3+ 的 ...
似，它也具有泵浦功率阈值，低于该值时，输出功率很小（只有一部分参量荧光）。图1.光参量振荡器示意图OPO一个很大的优势在于其信号光和闲散光可以在很大范围内变化，二者之间的关系由相位匹配条件决定。因此可以得到普通激光器很难或者不能产生的波长（例如，中红外，远红外或者太赫兹光谱区域），并且也可以实现很大范围的波长调谐（通常通过改变相位匹配条件）。因此OPO特别适用于激光光谱学。光参量振荡器一个限制条件是它需要具有很高光强和空间相干性的泵浦源。因此，通常需要采用一个激光器来泵浦OPO，由于不能直接采用激光二极管，该系统变得相对较复杂，包好一个激光二极管，一个二极管泵浦的固态激光器和实际的OPO.图2 ...
激光器或同步泵浦光学参数振荡器(opo)的锁模激光器。新一代基于光纤的系统，无论是基于光子晶体光纤或有源光纤激光器中的非线性频率转换，都承诺提高易用性和更低的成本，但目前使用这些系统需要在性能上进行权衡。相干拉曼显微镜的激发需要(至少)两个激光波长，其中一个波长必须是可调的，以匹配分子振动频率的差频。此外已经证明，用几皮秒的激光脉冲宽度激发CARS和SRS可以理想地平衡高效生成非线性信号所需的高峰值功率与相对狭窄的光谱带宽(<1 nm)的要求，以匹配分子振动的固有线宽。对于高速成像，至少需要10Mhz的重复频率，理想情况下应该更高。这是因为在视频速率成像中，数据是以每秒1000万像素的速 ...
对应物更高的泵浦功率密度下运行，这使得通过更大的泵浦光斑来实现功率缩放变得更加困难。一个圆盘的功率记录在接近1µm的波长下约为100W，这是使用InGaAsQW实现的。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等；可为客户提供完整的设备安装，培训，硬件开发，软件开发，系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接来电咨 ...
，研究者们对泵浦光束和斯托克斯光束都应用了圆偏振，以消除MSU晶体和胶原纤维的定向效应。Moku:Pro 的锁相放大器 (LIA) 为受激拉曼散射 (SRS) 显微镜实验中的自外差信号检测提供了一种直观、精确且稳健的解决方案。高质量的 LIA 是 SRS 显微镜实验中具有调制传输检测方案的关键硬件组件。在此更新的案例研究中，我们提供了有关双 LIA 应用程序的更多详细信息和描述。由于SRS 是一种相干拉曼散射过程，允许使用光谱和空间信息进行化学成像[18]。它使用两个同步脉冲激光器，即泵浦和斯托克斯（图 1）相干地激发分子的振动。当入射到样品上的两束激光的频率差与目标分子的振动频率相匹配时，就 ...
光束（ωp，泵浦，ωs斯托克斯）相比，发生在不同的波长。用短通滤波器很容易将信号与入射光分开。到达检测器的光子总量很小，更敏感的光子检测器，如光电倍增管（PMTs）被用来检测。然而，CARS受到由其他非共振非线性光学效应产生的背景的影响。这些效应不仅限制了CARS测量的实际检测极限，而且还扭曲了光谱（与分子振动共振相比）。另一方面，SRS信号不受大多数其他非线性光学效应的干扰。然而，SRS是一个受刺激的发射过程。信号发生在与入射光线相同的波长上。SRS效应只是稍微增加/减少了斯托克斯和泵浦光束的光子数量，分别。这些变化是如此之小，以至于无法用常规的时域测量方法来测量。因此，SRS需要有锁定检测 ...
两个激发场在泵浦频率ωp和斯托克斯频率ωs处重合在样品上。如果激发束的差频Δω = ωp−ωs与焦点内分子的振动频率Ω相匹配，即分子跃迁由于分子跃迁的刺激激发，速率提高。分子居群从基态通过虚态转移到分子的振动激发态(图1A)。这与自发拉曼散射相反，自发拉曼散射从虚态到振动激发态的转变是自发的，导致信号弱得多。图1.受激拉曼散射原理(A) SRS的能量图。泵浦和斯托克斯束的共同作用通过虚态有效地将样品中的分子从基态转移到第一振动激发态。被激发的振动状态可以通过调节泵和斯托克斯梁之间的频率差来选择。(B) SRS作为能量转移过程。由于分子振动的激励，一个泵浦光子被吸收，一个斯托克斯光子被产生，这分 ...
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