生吸收凹陷，光电探测器接收后进行光电转换，示波器则显示出功率吸收峰，然后将吸收峰对应的原子频率作为参考频率，之后将激光器频率稳定到参考频率上的稳频方法。而施加调制信号，通过人为地让激光频率以己知的规律在吸收峰附近变化，从而检测出吸收峰的一阶微分（或奇数阶微分）信号，由此可以得到激光中心频率和基准频率的偏差，如此一来便可以锁定在吸收峰的峰顶处，得到稳定的频率基准。对于内调制而言，可以将调制信号添加到半导体激光器的注入电流或控制腔长的压电陶瓷处，从而使得激光输出频率发生变化。其中电流调制可以实现非常高的频率调制，这是半导体激光器的优点所在，使用方便，经常运用于稳频与锁频中。图1：带调制的饱和吸收稳 ...
Cl血小板的光电探测器对266 nm激光照明具有很高的灵敏度。响应率计算为8 A/W，响应时间为18 ps。另一方面，在环境空气中暴露3周后，该设备相当稳定，在测量过程中响应几乎没有变化。单晶BiOCl血小板的快速合成及其对紫外光照射的高灵敏度表明了2D BiOCl光电探测器在光电领域的潜在应用前景。关于生产商：Vertisis Technology Pte Ltd是南洋理工大学(NTU)通过NTU的创新和企业公司和新加坡APP系统服务公司的合资企业，旨在从2017年起将尖端技术商业化。Vertisis已经成功地生产了表征磁性器件及其对最终产品收率的关键影响的显微系统。其核心技术来源于南洋理工 ...
生器、光源、光电探测器、信号处理系统等组成。基本构架如下：OTDR直接探测背向瑞利散射光的功率，光源输出功率越高，背向散射信号越强，探测距离越远。OTDR通常使用带宽为数十纳米的宽带光源，其一是为了获得高的测量动态范围，第二是避免窄线宽的高功率激光脉冲在光纤中传输引起的非线性效应对OTDR的影响。OTDR的性能指标包括动态范围、空间分辨率、测量盲区、工作波长、采样点、存储容量等方面。和全分布式传感联系较大的指标是动态范围、空间分辨率和测量盲区。动态范围定义为初始背向散射功率和噪声功率之差，单位为对数（dB）。它表明了可以测量的Z大光纤损耗信息，直接决定了可测光纤的长度。空间分辨率显示了仪器能分 ...
量两个用两个光电探测器在空间中分离的脉冲序列。由此产生的时间轨迹验证了清晰的脉冲到脉冲波长交替。除了时间分布之外，FOPO 在 845nm 附近的光谱输出是使用光学仪器测量的。频谱分析仪（图2(b))，而斯托克斯脉冲保持在 1032.7nm 波长的中心。这波——长度组合可以访问氘代样品的光谱区域，例如氘代二甲基亚砜(dDMSO)。用于自发 FWM 增益区域内的波长微调（图2 中的黑色曲线）(b))调整了反射镜 M1 和 M2 提供的反馈的光路长度差。光谱高以红色和蓝色点亮，相距 28 cm -1并代表图2 中测得的脉冲序列（一个）。在这配置，反射镜 M2 是光纤集成和固定的，实现 FOPO 以 ...
）通常远超出光电探测器与测量仪器的带宽。虽然拍频信号本身包含了两束激光相位差信息，然而这个信息本身难以直接用于闭环系统的反馈信号。通常，一个单独的相位检测器会被用来获取相位差的信息，将拍频的交流信号转换成基频并输入给从激光反馈电路，以保证两个激光的锁相。一个最简单的相位检测器可以通过一个混频器与一个低通滤波器串联进行构建。图1展示了混频锁相系统的基本构成元件。图1: 混频锁相系统的基本构成元件锁相环–另一种相位检测器尽管混频器与低通滤波器组成的元件可以很好的对相位差进行解调，然而这种设置有着自身的限制。其中，它的检测范围仅限于半个周期内，而且只有在相位差接近为0的时候有着较好的线性响应。这使得 ...
耦合器耦合到光电探测器中，光电探测器将信号光与参考光混合时产生的拍频信号转换为电信号后，经过滤波器和运放，即可得到信号光与参考光的差频信号。信号光和参考光的频率及振幅不同，混合后的光波场到达探测器后产生了光电流，而这光电流中由于混合光场的存在，混合光场的信号光与参考光存在相位差，相位差致使光电流产生交流分量，将交流分量滤波后输出，正比于信号光振幅。而这部分信号光，就是探测光在光纤中传播时产生的背向瑞利散射，参考光可取自激光光源。常使用声光调制器（AOM）的衍射效应对信号光进行移频，移频造成的频率差，是交流电流发生的重要因素，所以需要集中，这也就限制着激光器频宽，所以COTDR通常使用单频窄线宽 ...
二极管等高速光电探测器时，除了直流功率项外，还有接近c/2L倍数的基差频，以及二阶差频，与c/2L相比，二阶差频的频率相对较低。随着腔长度的变化和激光模式在增益曲线上的漂移，每一种模式的牵引效应都会略有不同。但是，大数之间的微小差异会导致这些二阶项的剧烈变化，不断有模式从增益曲线的一端下降并出现在另一端。二阶差频的幅度远低于基频的幅度，但仍可使用频谱分析仪检测到。要出现这些二阶差频，激光器必须能够同时在至少3个纵模上振荡。（只有2种模式时，将只有一个差频，无法产生二阶差频。）氦氖激光器的多普勒展宽增益曲线在632.8 nm处的半高全宽(FWHM)约为1.5 GHz。要获得3种模式，需要模式之间 ...
通过反射到达光电探测器，偏振分束棱镜（PBS）与四分之一波片（λ/4）的作用就是让腔反射光进入探测器。然后对反射光信号进行相位解调，得到反射光中的频率失谐信息，产生误差信号，然后通过低通滤波器和比例积分电路处理后，反馈到激光器的压电陶瓷或者声光调制器等其他响应器件，进行频率补偿，最终实现将普通激光锁定在超稳光学腔上。关于PDH技术的理论细节可以在一些综述论文和学位论文中找到。为了实现PDH锁定，需要一些专用的和定制的电子仪器，包括信号发生器，混频器和低通滤波器。Moku:Lab的激光锁盒集成了大部分的PDH电子仪器，在提供高精度的激光稳频功能上是具有独一的，紧凑的，易于使用的仪器。图1：PDH ...
束照射到一个光电探测器上。其结果类似于混频过程，并在两个激光器的差频处产生一个振荡信号。我们可以把这个称为混频后的信号。光电二极管的功率用下面公式描述：PPD和EPD分别表示探测器上的能量和电场。E1和E2是每个激光器的输出场强，计算公式如下：其中 ω1和ω2是各自的频率，Φ1和Φ2是各自的相位，将公式2 和3带入到公式1中，可以得到下面公式：注意，高阶项通常在光电探测器的带宽之外，重要的是要认识到，即使混频后的信号包含了激光器的相位信息，这个信息包含在信号的参数中，并且在这种形式的反馈系统中使用相对困难。为了从混频后的信号中提取相位，我们使用了相位检测器。一个简单的鉴相器由一个混频器和一个低 ...
收现象。通过光电探测器接收后，呈现在示波器上的功率曲线则为吸收峰的状态。铷原子D1线的饱和吸收光谱此外在两个超精细跃迁线的中间，也存在交叉共振吸收峰，其产生的原理同样是多普勒效应。若原子以速度v运动，方向与泵浦光相反，泵浦光与探测光频率均为，由于多普勒效应，该原子“感受”到的泵浦光频率 以及探测光频率，可以发现对原子来说两束光的多普勒移频量是相等的。当激光频率在两个共振频率中间时，如果原子的多普勒移频足够大，使得其被泵浦光在 跃迁频率上共振吸收，而被方向相反的探测光在跃迁频率上共振吸收，但泵浦光强很大，于是就产生和速度原子一样的饱和吸收的效果。。此外，在有些光路搭建时，除了泵浦光和探测光外，在 ...
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