基于1064脉冲激光器泵浦光子晶体光纤而产生得一种宽波段输出得激光器，不需要调谐，同时输出紫外到近红外波段全谱覆盖一般覆盖400nm-2400nm，宽谱输出但单波段功率非常低一般在毫瓦量级Dye laser（染料激光器）多种波长，可调谐基于脉冲激光器泵浦染料物质实现波长得改变或者调谐，波长跟染料物质相关，覆盖波长紫外到红外，常见得有氮分子染料激光器等，但现在一般很少使用染料激光器OPO（光学参量振荡器）多种波长，可调谐基于光学混频效应产生的一种很宽波段的激光器，可以覆盖紫外到中红外波段Ti:Sapphire laser（钛宝石激光器）650-1100nm可调谐，800nm基于钛蓝宝石（三氧化二 ...
发展与应用，脉冲激光器的脉冲宽度已经从毫秒、纳秒量级发展到皮秒、飞秒量级，在同样的输出功率条件下，脉宽越窄将导致激光峰值功率越高，反之越低，在不同的工作场合和条件下，有必要对激光脉宽进行检测。一般情况下，脉冲宽度是指脉冲强度最大值的一半处所对应的时域宽度，即半高全宽，它是脉冲激光器的一项重要指标。光速为3*108 m/s，激光在100飞秒可以传播30 μm，在100皮秒可以传播30 mm，我们可以将对时间的测量转换成对距离的测量，因此假如有一把最小精度可达到30 mm甚至30 μm的测量标尺，便可以检测百飞秒到百皮秒的激光。利用扫描自相关仪便可以对皮秒和飞秒脉冲激光器进行测量，顾名思义，它将激 ...
峰值功率的短脉冲激光器为了说明这些概念，图1-图5举例说明了随时间变化的激光功率密度曲线(红色单线)和材料温度(蓝色双线)。每条曲线显示了高脉冲功率密度如何能立即导致介质击穿，以及在整个激光脉冲周期中材料温度如何升高，从而接近热损伤点。不同的材料有不同的吸收率，不同的热损伤温度，不同的介电击穿等级。图1 连续波激光，损伤由高平均激光功率密度引起的热效应导致。降低功率密度，可以防止损坏图2 长脉冲激光，高功率密度引起的热损伤。减小峰值功率或减小脉冲宽度以防止损坏图3 短脉冲激光，高功率密度引起的介质击穿。降低峰值功率密度，防止损坏图4 短脉冲激光器，低重复率，无损伤图5 短脉冲激光，高重复率导致 ...
验过程：超快脉冲激光器发射出脉冲激光，经扫描振镜反射后照射在中介墙面上，经墙面漫反射后部分散射到达拐角处的物体，再经过物体表面反射后极小部分携带着物体信息的光返回墙面被单光子探测器（SPAD）所接收。脉冲激光器的电同步信号与探测器探测到的光子产生的脉冲序列，分别接入TCSPC模块的“开始”与“结束”通道，得到光子—时间的时间直方图，基于时间直方图的信息，通过椭球层析算法即可重构出拐角处物体的信息。图4.2.1实验装置图上述实验图为山东大学孙宝清教授组的实验场景及成像结果图。而下文则是国防科技大刘伟涛教授课题组对该领域的进一步综述。一、关联成像相关背景。关联成像，又称鬼成像，是一种利用光场高阶关 ...
波激光器代替脉冲激光器时，热分析是相似的，Vin、Vout信号仍由以下方程给出，只有方程中的“n”应该为零。图2显示了在0.05–20 MHz的调制频率范围内，使用100 nm铝换能器，使用5 μm的均方根光斑尺寸，对蓝宝石样品进行连续波和脉冲FDTR测量的计算信号示例。脉冲FDTR的延迟时间固定为100 ps。结果表明，连续波和脉冲FDTR结构具有几乎相同的Vout，但Vin有显著差异，这表明TDTR实验中的Vout主要来自调制频率下的连续加热。脉冲FDTR的相位信号在0.05–20 MHz的调制频率范围内变化相对较小，而连续波FDTR的相位信号作为频率的函数变化很大。图2. 使用激光光斑尺 ...
其中一个超快脉冲激光器用于激励，可应用于时域拉曼光谱系统，需要注意的是，激光脉冲不应该太短，因为小于1ps的脉冲不太单色，这会导致光谱分辨率的严重损失。超快光脉冲序列激发样品晚到荧光发射后的快到拉曼散射光可以被短时分离。2.当激发光在高频率下进行调制时，荧光和拉曼信号寿命的差异可以转化为比拉曼信号更大的相位延迟和幅值解调荧光。这一原理是所有频域方法的基础。3.拉曼光谱的波长随激发波长的变化而变化，而更宽的荧光峰对激发波长不敏感。这种性质导致了各种波长域方法，如位移激发拉曼差分光谱(SERDS)。4.拉曼峰的带宽比荧光峰窄得多。这一特性导致了各种基于算法的基线校正方法，用于采集数据后的荧光背景去 ...
POTDR用脉冲激光器产生光脉冲，经过起偏器，保证注入光纤的传感脉冲为完全偏振光。检偏器用来使特定偏振态的散射光通过。偏振光耦合进光纤后，光纤受外部环境影响会改变其中背向散射光的偏振态，能够经过检偏器的光就发生了变化。就可以据此探测光纤的扰动传感。从应用上来看，POTDR主要是测量与光纤中光波偏振态有关的物理量，在电压测量、持续振动、快速扰动及光纤中偏振模色散测量中有所应用。利用光纤的二阶横向电光效应，把单模光纤或液体芯光纤弯曲成螺旋型，放置在高压线路附近。电压会引起光纤中光波偏振态的变化。光纤在弯曲成螺旋形时，离线路越远，螺纹间距越大，高频率的振动测量，使用POTDR也是不错的选择。基于频谱 ...
化。对于超短脉冲激光器，通常假设双曲正割平方（sech2）脉冲形状，给出0.315的时间带宽积。利用该方程，可以计算出与测量的激光光谱宽度一致的最小脉冲宽度。对于光谱宽度为1.5 GHz的氦氖激光器，与此光谱宽度一致的最短高斯脉冲约为300皮秒；对于128太赫兹带宽的钛宝石激光器，这个光谱宽度只有3.4飞秒。这些值代表与激光器线宽一致的最短高斯脉冲；在实际的锁模激光器中，实际的脉冲宽度取决于许多其他因素，例如实际的脉冲形状和腔的整体色散。原则上，后续调制可以进一步缩短这种激光器的脉冲宽度；然而，测得的光谱宽度将相应增加。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更 ...
人员适用飞秒脉冲激光器，这需要SLM能够承受GW/mm2的峰值功率密度。Meadowlark 在900-1100nm 可以提供镀介质镜版本的SLM，这大大增加了SLM的损伤阈值，使得能承受更大的激光功率，并得到更好的荧光激发强度。3. 高衍射效率（Up to 98%）Meadowlark将分辨率做到了1024x1024像素，对于光遗传学来说，这可以将入射光分为多个焦点，并对不同深度进行聚焦成像。1024×1024 空间光调制器可以提供普通版本（97.2%填充因子）和dielectric mirror coated版本（100%填充率）。镀介电膜版本的SLM反射率可以做到100%，一级衍射效率可 ...
器是放大的短脉冲激光器的组成部分，可以方便地用于执行d-scan。图4(c)给出了使用光栅压缩器作为色散元件的d-scan测量。结果是用Ti:Sapphire TW级激光器获得的，工作频率为10 Hz，在LLC驱动高强度阿秒脉冲光束线。压缩器中的一个光栅安装在一个电动平移台上，该平台在z佳压缩点上连续移动。压缩器的分散系数为4300fs2/mm GVD。总扫描色散窗为17200 fs2，反演脉冲持续时间为43.4 fs。4.单发d-scan到目前为止，我们已经讨论了通过在脉冲压缩器内机械移动光学元件来施加色散变化的d-scan实现。对于具有高重复率(> 1 kHz)和脉冲对脉冲稳定性的激 ...
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