90厘米长的色散补偿光纤以补偿系统中其他组件的色散。然后，1GHz脉冲序列通过光学放大器进行放大并进入COSMO模块。COSMO模块包含超连续谱产生波导、二次谐波产生材料以及一个光电探测器。经过f-2f自拍频过程后，来自光电探测器的电信号通过一个以~380 MHz为中心频率的可调谐带通滤波器来选择fceo，然后用一个额外的RF放大器进行放大。该信号连接到Vescent SLICE-OPL，该模块为MENHIR-1550的泵浦电流提供反馈，以实现fceo稳定。使用射频频谱分析仪可以清晰记录fceo频谱和噪声频谱。在整个系统中，由于COSMO模块的性能，放大器泵浦电流提供140 mW(140 pJ ...
首先通过偏振色散补偿光纤，以补偿下游组件的色散，其余的光纤组件均采用保偏光纤，确保即使在环境不稳定的情况下系统也能稳定运行。脉冲随后通过掺铒光纤放大器，然后被50:50的光纤分离器分光，每个COSMO模块接受一半的脉冲光束。在考虑损耗后，每个COSMO器件的输入功率约为45 mW(脉冲能量180 pJ)。这一数值大约比使用传统高度非线性光纤产生超连续介质和f-2f自参考所需的功率低5倍。来自环内COSMO模块的fceo信号与来自RF合成器的30 MHz信号混合。该信号通过锁相环反馈器件向激光器提供反馈。通过计数器分别记录来自内环与外环模块的信号次数，以验证fceo信号的稳定性。如果两组COSM ...
纤的折射率、色散特性和非线性效应等的精确控制。图1光子晶体光纤的结构(a)全固态光子晶体光纤(b)空芯光子晶体光纤二、PCF的优势1.单模传输特性单模传输特性[1]是光子晶体光纤中zui早被发现，也是zui引人注目的特性，单模传输可以提高光电器件的信号质量及传输速率。对于普通光纤，当传输光的波长大于截止波长，就可能实现单模传输，但是对于光子晶体光纤，对光纤结构经过合理设计，就能实现在所有波长无截止单模传输。2.非线性特性光子晶体光纤是理想的非线性光学介质，因为与传统光纤相比，光子晶体光纤的纤芯更小，从而更容易产生非线性效应[2]，当改变包层空气孔直径和空气孔间距时，有效模场的能量密度也会发生强 ...
角线电导率的色散部分，从这些部分他们可以计算法拉第和克尔光谱。八十年代末，几个研究小组又开始研究MO光谱的计算问题。Ebert和Uspenskii和Khalilov计算了3b铁磁体对角线和非对角线电导率的吸收部分，这与Callaway和同事计算的光谱进行了类似的实验，甚至有些不太好。Daalderop等人进一步计算了UNiSn光导率的吸收成分，并通过Kramers-Kronig变换计算了色散成分，随后得到了第1个理论MOKE谱。Daalderop等人预测UNiSn的极性克尔旋转为5c，但不幸的是，他们没有发表在简单系统上对他们的计算方法的测试。鉴于MO计算固有的困难，这种测试似乎是强制性的。此 ...
默斯-海森堡色散方程，该方程根据电偶极子算子的能量特征值和矩阵元素给出了折射率(克拉默斯和海森堡1925)。他通过考虑SO诱导的能量特征值分裂来解释左圆偏振光和右圆偏振光折射率的差异，但忽略了SO耦合对波函数的影响。Kittel(1951)认为，SO耦合对波函数的影响可以产生同样大的贡献。Argyres(1955)提出了一个更完整的公式，其中处理了SO相互作用和自旋极化。因此，在五十年代，磁光学的基本起源被理解为SO耦合和交换分裂的相互作用。在同一时期，从世纪之交到五十年代，实验技术不断改进，但没有新的发现可以报道。唯yi的例外是马约拉纳(1944)在应用磁场中发现顺磁性金属中的MO克尔效应。 ...
物质方程在非色散、各向同性、连续介质的情况下，可表示为:式中，Jc为传导电流密度；Xe和Xm分别为电化率和磁化率；介电常数ε和磁导率μ分别描述了均匀物质对给定频率的电学元件和磁性元件的反应。在没有自由电荷(p=0)、非磁性、不导电(J=0,σ=0)的材料中：在这里一个矢量的散度和旋度，例如矢量E的散度和旋度是:2.光的本质自由空间的四个麦克斯韦方程联立起来，可以得到zui终的两个关于电场和磁场矢量的方程：其中，拉普拉斯算子作用于E和B的每一个分量；因此，电磁场的每一个分量遵从标量波方程。这表明了以矢量形式在自由空间传播的电磁谐波的存在。即光的本质是电磁波。（1）光是一种三维平面电磁波由上式可知 ...
波长干涉法、色散干涉法、双光梳干涉法与频率扫描干涉法。多波长干涉法测量距离的原理基于不同波长光在光程差发生变化时引起的干涉现象。这个方法利用了不同波长光的相位变化关系，通过观察干涉条纹的移动来确定测量目标的距离。这种方法在测距应用中具有高精度和灵敏度，尤其在需要非接触和高精度的测量场景下。通过利用不同波长光的特性，多波长干涉法可以实现对目标距离的精确测量。双光梳干涉法是一种使用两个频率非常稳定的光梳来实现高精度测距的方法。这种方法通过比较两个光梳之间的频率差异，从而测量目标的距离。通过观察和分析这些干涉条纹的模式，可以确定两个光梳之间的频率差异。由于频率差与目标距离有直接关系，因此可以通过测量 ...
带的各向异性色散对黄系激子有显著的影响。各向异性色散导致了电子与空穴和轨道的相对运动之间的耦合。图1-7 Cu2O的能带结构Cu2O根据其O空隙和Cu缺陷不同可分为n型或者P型半导体如图1-8所示。在Cu2O中，铜空位出现浅的受主能级，氧间位形成深能级缺陷，形成能分别为1.8eV、1.3eV。铜间位出现在深能级，形成能为2.5eV左右。氧空位具有相对较低的形成能，但是它不稳定。通常情况下容易得到Cu空位P型Cu2O半导体。图1-8(a)为铜多氧少(b)为铜少氧多情况下Cu2O本征缺陷的形成能实验室前期通过电化学沉积控制生长条件可得到n型的Cu2O半导体。如图1-9所示，在特定的电压、pH和温度 ...
纤几何形状、色散状态和输入脉冲持续时间的不同，导致光谱展宽的现象和机制的集合可以显著变化，某些过程可以主导或被其他过程抑制。超连续谱产生过程的主要非线性因素是:受激拉曼散射、自相位调制、四波混合、调制不稳定性、交叉相位调制、孤子动力学(孤子裂变和孤子自频移)和色散波的产生。尽管超连续谱生成背后有复杂的基础物理学，但中红外超连续谱生成的实际实现相对简单。图1说明了这一点，并描述了商用氟纤维(InF3)超连续介质发生器的概念原理和系统架构。开发了如图1所示的系统。图1所示。基于InF3光纤系统的中红外超连续介质源的基本方案和工作原理示例:所示发射光谱对应于商用超连续介质发生器(Thorlabs, ...
这里的入射角色散范围之间的垂直和zui大角度，是由物镜的数值孔径的限制光圈的平面与物镜的后焦平面共轭，也称为物镜的衍射平面或瞳孔。通过使用内置的、可调焦的伯特兰透镜或用辅助望远镜代替目镜，可以在显微镜的所谓conconscopical图像中看到瞳孔。当分析仪，偏振器和补偿器交叉zui大消光时，衍射图像的特征是十字形消光区(图1，插图)，这是由于在宽视场显微镜中使用会聚光束这一事实。所有不位于沿偏振面或垂直于偏振面中心入射面的光束都不能被熄灭，因为它们在透镜陡峭的光学界面处由于p和s分量的差透射而以椭圆和旋转偏振状态反射。这种去极化产生了四个明亮的象限，由十字分隔。为了获得zui佳的克尔对比度条 ...
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