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)，导致拉曼散射截面为10−26-10−31cm2。如果被探测材料的可用散射体积非常小，就像二维半导体的情况(散射体积等于激光光斑面积乘以µ2范围内的面积乘以二维材料的亚纳米厚度)，这是特别关键的。因此，测量激光功率密度保持在损伤阈值以下通常需要很长的采集时间，以获得足够好的信噪比。关于第②个限制，传统光学测量中的SR是由光学衍射极限(使用高数值孔径物镜的激发波长的大约一半)决定的。因此，在现代微拉曼装置中，当使用可见范围内的较短激发波长时，可以实现的较小探测尺寸约为200 nm。然而一些因素，如非理想光学通常导致SR接近半微米或更高。一般来说，有几种方法可以用来增强拉曼信号。直接的方法是将激 ...
nm，因此散射截面弱了100倍。(iii)它的斯托克斯线出现在光谱仪的敏感区域之外。(iv)它的反斯托克斯线出现在波长范围650 - 795 nm，超出感兴趣的区域。探测光学探头光学的主要配置是传输、90°、后向散射和空间偏移。第三种是较简单的，因为它很容易设置较小的组件和对齐。主要考虑:(i)较大限度地提高弱拉曼辐射的收集效率;(ii)阻止强瑞利辐射进入探测单元。这些目标是通过聚焦透镜、分束器和长通滤波器实现的。来自激光二极管的准直光通过分束器和聚焦透镜(L1)定向到样品。分束器的作用是将激发光路与收集光路分开。我们没有使用专门设计的分束器，而是使用了一块正方形的显微镜切片(25 mm × ...
曼为分子拉曼散射截面。在SRS显微镜中，我们测量ΔIp (SRL)或ΔIS (SRG)作为样品位置的函数。因为ΔI∝N，即信号与目标物种的浓度c成正比，现在有可能生成样品的定量化学图。不同的化学物质可以根据不同的振动频率被靶向，如自发拉曼文献中记录的ΔI∝σ拉曼。由于信号对激发强度的非线性依赖性，SRS允许与双光子显微镜类似的本征光学切片，消除了共聚焦针孔的需要。这对于厚组织样本的成像尤其有用。表1.自发拉曼散射与相干拉曼散射的比较自发拉曼散射SRS单光子过程多光子过程极慢成像(>20分钟/帧)快速成像，可达(30 fps)无固有z分辨率光学切片可见光/紫外光束激发增强散射激发与近红外光 ...
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