DLP技术的商用应用简介由Ti公司提供的DLP 芯片，具有高可靠性和长久的使用寿命。芯片表面由像素点大小的微镜组合成阵列，每一个微镜可以控制对光“开”“关”，具有高速调制空间光的 能力，在高清图像显示方面具有优势。对于DLP 芯片，合适的LED 或 RGB LED 组合是什么？固体光源和DLP® 技术结合•无极化无3LCD那样的额外损失•可靠性大于100，000小时的寿命•无需更换灯泡降低成本•快速响应时间即时开/关，与 3LCD 不同，这两种技术（DLP技术和发光二极管）都有微秒级响应时间•色彩饱和度不错的图像质量和宽广的色域基于DLP技术的LED系统的工作原理•彩色滤光片的选择对于实现较 ...
被广泛应用于投影仪中。这一系列技术支持下，人们的日常生活更加丰富。后来随着技术发展，出现了微机电系统（MEMS）和新型电光材料等，也出现了新型空间光调制器，例如液晶空间光调制器（LC-SLM）、光栅光阀（GLV）等。1、液晶显示器LCD液晶是一种介于液态和固态之间的材料，具有良好的电光效应性能。LCD 利用了液晶双折射效应和扭曲向列效应构成的混合场效应。在扭曲向列液晶盒两侧加入偏振方向相互平行的偏振片，就构成了单个LCD像素单元。当没有对液晶盒施加电压时，入射光经过起偏器成为线偏振光，经过液晶时偏振方向随着液晶分子取向旋转，Z后偏振方向与检偏器相互垂直，此时该像素点为暗态。当对液晶盒施加电压时 ...
。图2Z近的投影显示技术涉及基于微电子机械系统(MEMS)的完全不同的光调制方法。比较成功的MEMS显示技术是数字微镜器件(DMD)。这些设备利用微型镜子阵列(像素单位)，其反射方向可以通过电子方式单独控制。现代数字投影机利用DMD技术，通过快速切换DMD模式生成视频帧，DMD模式提供光振幅的空间调制，形成单独的彩色通道图像(按顺序生成不同的颜色)。用DMD进行振幅调制已被用于光学领域的各种应用，从单像素压缩传感相机和空间编码荧光光谱成像，到它们作为计算机控制的反射孔的使用许多光学应用集中在亮场和荧光显微镜上，其中DMD可以以图1b,d,f所示的理想方式修改光场，以提高测量的速度或空间分辨率等 ...
强器。在图像投影到高速相机的图像传感器之前，使用增强器来增强图像。增强后的图像所产生的传感器信号通常比不使用像增强器时高10000倍——在这个过程中，信号高于相机的噪声水平。像增强器是如何工作的?像增强器是一个真空管，输入端为光电阴极，中间为微通道板（MCP），输出端为荧光屏，如图1所示。光子的处理过程如下:1.图像被投射到光电阴极上。光电阴极将入射的光（光子）转换成电子。电子在真空管中发射，并在电场作用下加速向MCP方向移动。2.MCP是由许多并行微通道组成的薄板；每个通道由通道壁的二次电子发射充当电子倍增器。该倍增器的增益取决于施加在MCP输入和输出之间的电压。典型的电子增益在10000数 ...
类似于多媒体投影仪中使用的矩阵。然而，与通过遮蔽特定像素来生成图像相比，纯相位SLM利用了光的波动特性，本质上就像计算机控制的衍射光栅，其中每个像素引入不同的相位延迟，而不是调制通过的光的强度。这反过来又导致了远场中像的产生，其方式与经典夫琅和费衍射类似。这种方法的强大之处在于，几乎任何任意的强度分布模式都可以在功率损失较小的情况下创建。这与用数字微镜设备(dmd)等简单地掩盖像素的情况不同。如果强度调制器(dmd)通过去除光来创建照明模式，则只有相位的SLM通过重新分配光来工作。这种光的再分配使得几乎所有的能量都可用，使得非线性成像(如双光子吸收或二次谐波成像)成为可能。在现有的显微镜上添加 ...
上来追迹，而投影的路径完全受正常的近轴光线追迹规律和两个对称平面上的近轴曲率Cx,Cy的控制。为了更清楚地强调这一点，我们可以将上述两方程分别写入独立的光线追迹方程中。对于这个旁轴射线的(x，xu)分量，我们有注意这两个方程与由球面构成的RSOS的近轴子午光线追迹方程完全相同。其中x-z对称平面将是子午线部分。所以我们可以想象我们有一个与变形系统的x-z对称平面相关的RSOS，我们称之为相关的x-RSOS。对于这个旁轴射线的(y，yu)分量，我们有我们可以看到，这两个方程与球面构成的另一个RSOS的近轴子午线跟踪方程完全相同，其中y-z对称平面将是子午线部分。所以我们可以想象我们有另一个RSO ...
迹方程将它们投影到x-z和y-z对称平面上通过系统进行光线追迹，我们得到了一个非常重要的结论:当我们处理一个变形近轴射线的分量时，我们可以想象我们正在处理这个近轴光线在x-z对称平面上的投影。这个投影可以进一步想象成一个近轴光线，停留在相关的x-RSOS的x-z子午线平面上。因此，相关的x- RSOS的所有高斯光学结果都可以直接应用到这个变形近轴光线的分量上，除了每个量现在都有一个下标x，包括x-近轴物体平面位置 , x-近轴入口瞳孔位置 , x-近轴边缘射线角 和高度 , x-近轴主射线角和高度等等。下图显示了中间空间中的这些量。相关x-RSOS的高斯光学性质(中间空间)类似地，当我们处理同 ...
），并将一个投影仪屏幕放在离转向镜约5米远的地方。图5：实验装置快速转向镜的模拟带宽高达约2 kHz。请注意，我们生成的螺旋形扫描图案并不是在同一地点开始/结束的--有一条明显的直线将螺旋形的内侧和外侧连接起来。这种方向的急剧变化导致了明显高于螺旋扫描频率的谐波。当我们以3赫兹或更高的频率进行扫描时，直线开始弯曲，因为急转弯所需的高次谐波超出了转向镜的带宽。我们用单反相机拍摄了一张1赫兹的扫描模式的照片（图6）。图6：在投影仪屏幕上看到的扫描模式总结采集扫描模式是建立长距离、自由空间激光链路的一个重要方面，例如GRACE Follow-On中的激光链路。在整个询问区域需要进行恒定密度扫描，这通 ...
近轴斜光线的投影之间的联系，它与相关x-RSOS中的拉格朗日不变量关系非常相似。使用完全相同的方法，我们可以发现因此对于所有曲面，我们也有上式给出了已知的两条旁轴斜光线在y-z对称平面上的投影之间的联系，它与相关y-RSOS中的拉格朗日不变量关系非常相似。当常数 在其最大可能值时，我们将它们替换为 (与两个相关RSOS相关的拉格朗日不变量)，分别称为x-拉格朗日不变量和y-拉格朗日不变量，它们不同于的一些比例常数。在我们进入下一步之前，这可能是一个适当的时间来总结RSOS和变形系统的近轴光学之间的区别。对于RSOS，由于旋转对称性，从轴上物体点发出的所有可能的近轴边缘光线都是相同的，因此我们可 ...
对称平面上的投影。在系统的光阑面(j=p)，我们将有在这个平面中，x-边缘光线高度，x-主光线高度。我们得到对于这条光线，这里是分数孔径ρ在x-z对称平面上的投影。因此，我们发现了比例常数，这是整个系统的常数。对于任意曲面j，之前的方程可变成类似地，我们可以找到比例常数，。对于任意曲面j，之前的方程可变成我们认识到和实际上是这个任意变形近轴光线的归一化对象和孔径坐标。上四式将作为畸变系统畸变系数初始推导的基础。这些方程可以这样理解:1）在变形系统中，任意变形近轴光线(倾斜或不倾斜)的光线追迹数据可以由两个相关RSOS中四个已知的不倾斜的近轴边缘和主光线追迹数据的线性组合而成。2）此外，比例常数 ...
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