常用的拉曼光谱仪的频率谱线校准方法对于色散仪器，仪器上的波数或波长读数不应按面值计算。建议定期校准仪器。校准所涉及的时间取决于特定实验所需的准确度。色散光谱仪通常通过以下方法之一校准频率。1) 内部标准当需要1波数的精度时，可以使用内标。这些可以是溶剂带的频率或添加的非相互作用溶质的带的频率。 将被测化合物的谱带与内标的频率进行比较。但是，必须注意不要因为所研究的物质与参考本身之间的化学相互作用而发生显着的谱带偏移。除了其简单性之外，该方法与其他方法相比具有明显的优势，因为从相对于内标的波段位置确定的频率基本上与温度无关。应该注意的是，如果单色仪内部的温度控制出现故障，单色仪的绝对读数可能会每 ...
拉曼光谱中荧光抑制方法的主要类别拉曼光谱在大多数应用中的一个严重问题是强荧光背景，这部分归因于拉曼光谱的低截面散射。在激光激发下，荧光与Stokes Raman散射同时发生，因为红移的Stokes Raman散射与荧光发射光谱重叠。反斯托克斯拉曼散射不存在荧光问题，因为与激发波长相比，反斯托克斯拉曼散射是蓝移的，因此在光谱中与荧光自然分离。当用可见光激发时，荧光本底问题更为严重。拉曼光谱中的强荧光信号直接影响拉曼测量的准确性和灵敏度。荧光和自发拉曼信号在波长维度上重叠，因此不能用简单的滤光片分离。幸运的是，它们在以下性质上有所不同，这是许多拉曼测量中荧光抑制方法的基础：1.荧光发射寿命(纳秒量 ...
抑制荧光的时域拉曼光谱技术图1显示了激发激光脉冲、发射拉曼散射信号和发射荧光的时间轮廓。荧光过程包括激发、内部转换和发射三个重要步骤，每个步骤都发生在不同的时间尺度上。首先，入射光子激发荧光团分子的时间为飞秒(10-15秒)量级。其次，振动弛豫的无辐射内转换过程也非常快，在10-14 ~ 10-11 s之间。最后，荧光发射是一个缓慢的过程，大约发生在10-9-10-7 s左右。荧光寿命是指分子在发射荧光光子前处于激发态的平均时间。图1所示的指数衰减曲线说明了荧光发射时间的统计分布。单荧光团的荧光时间轮廓符合寿命常数τ的指数函数，而拉曼发射几乎与激发激光同时发生。由于拉曼信号比荧光信号的发射速度 ...
拉曼光谱简介当单色光照射到样品上时，光与样品发生某些形式的相互作用。它可以按照一定方式被反射、吸收或者散射。其中出现的散射光可以告诉拉曼光谱学家一些关于样品分子结构的信息。分析散射光的频率（波长）可以发现，其中不仅存在与入射光波长相同的成分（瑞利散射），而且还存在有少量的波长改变了的散射光（斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射），拉曼散射光强度大约是总散射光强度的10-7 。正是这些波长改变了的拉曼散射光能够给我们提供有关样品的化学成分和结构信息.来自分子的散射光有几种成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子体系中，这些频率主要是位于分子转动、振动以及电子能级跃迁相关的范围内。散射光沿着所 ...
甲酮晶体低频拉曼光谱的影响获得低频拉曼光谱及其温度依赖性的信息。研究温度对4BrBP三斜晶和单斜晶在10 ~ 300 cm-1、在温度范围60-296 K下的低波数测量影响。用双单色仪(Jobin-Yvon Ramanor U 1000)记录了两种4BrBP晶型的低频拉曼光谱，并配备了标准光子耦合检测装置。光谱是用宝石532二极管泵浦固体激光器记录的。激光器发出的光在光谱的绿色区域在532 nm。激光束功率约为75兆瓦。拉曼光谱记录在封闭毛细管中的粉末晶体上。散射配置。毛细管固定在Oxford Duplex闭路循环低温恒温器中，温度范围为330e60k，精度为±1 K。图1为室温(固体曲线)到 ...
2。如今，拉曼光谱已成为广泛使用的探知分子振动模式的方法3，4。与其他分析化学方法相比，光谱方法可以提供很高的空间分辨率，探测装置无需与样品相接触。分子振动光谱提供了相对较高的化学特异性，且不需要额外的标记。然而，自发拉曼现象是一个非常弱的散射现象。如果直接使用自发拉曼进行成像或者显微研究，一张图可能需要几小时的采集时间。因此，相干拉曼方法，如受激拉曼散射如今被广泛的应用于显微镜研究。在这个应用指南中，我们将讲述如何使用Moku:Lab的锁相放大器进行受激拉曼散射的信号探测。背景介绍拉曼光谱是一种非破坏性的分析化学方法。它可以用来直接探测分子的振动模式。相比于基于电子能级的光谱光谱方法，拉曼 ...
多共聚焦显微拉曼光谱仪的相关产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
行大面积生长拉曼光谱的测试采用商用的显微拉曼设备（XperRam），包括一个泵浦固体激光器（波长为532nm），拉曼系统还配备一个激光扫描系统，其空间分辨率为20nm。物镜（Olympus, MPLFLN 40X, NA=0.75）被用于聚焦激光，点的尺寸大约为1um。每个光谱的曝光时间为500ms，入射激光功率为2mW。拉曼光谱已经被广泛用于研究二维材料的振动特性并且定量确定他们的厚度。图1显示了通过CVD的方法在SiO2衬底上合成了单层单畴四方三形状的MoS2薄膜一个区域的拉曼光谱成像。此三方MoS2薄膜的尺寸为~30um。MoS2薄膜的拉曼光谱通过两个主峰进行表征。一个被指认为E_2g^ ...
ompact拉曼光谱仪，激发光波长和能量分别为532nm和0.5mW。多层石墨烯的薄层阻抗在不同的注入偏压下通过另外一个Keithley 2400源表进行测量。由于离子液体注入到了石墨烯层因此红外发射率的调制很清楚。为了进一步表征表面多层石墨烯的注入过程进行了原位拉曼的测试。图1显示了在不同的偏压下的表面石墨烯的拉曼光谱。对于一个赞新的多层石墨烯，此处有三种拉曼模式：D（1321cm-1）、G（1580cm-1）和2D（2688cm-1），和之前所报道的一致。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在，这可能是由于刻蚀和迁移过程所引起的。对于一个低于2V的注入偏压来说，拉曼光谱与原始光谱相似。然而当外加 ...
情况下，受激拉曼光谱中只出现一个振动频率(以及它的倍数)，这种效应显然没有多大价值，因为人们希望尽可能多地确定基频，以便描述散射分子的特性，或者为力场计算获得数据。这种效应的主要实际重要性似乎在于它提供的从原始激光束获得移频的强相干光的方法。逆拉曼效应1964年首次通过实验证明了这种吸收的存在。用频率为Vo、强度低于受激拉曼效应阈值的激光照射样品S(苯)。同时，在反斯托克斯拉曼线的位置上，它被一个非常强的连续光辐照。所使用的连续光实际上是来自不同物质S’(甲苯)的受激反斯托克斯特征，选择它是为了在具有相当宽的谱线的条件下覆盖所需的频率区域。该装置在S的反斯托克斯频率处观察到强烈的吸收，其产生机 ...
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