非富勒烯受体光电二极管的响应时间及器件稳定性非富勒烯受体eh-IDTBR为电子受体，选择PC71BM作为对比的富勒烯受体，因为PC71BM是有机电子学中应用广泛的富勒烯衍生物之一。通过测量电流、线性动态范围和瞬态照片来评估它们的光电二极管特性。此外，研究了暗电流产生的陷阱密度和光致发光（PL）衰减曲线，以确定受体材料的暗电流抑制和快速光响应效应。图1 a) 包含阻挡层的有机半导体器件结构示意图。插图：由电子受体材料（PC71BM 和 eh-IDTBR）组成的感光层的纳米结构填充示意图。 b) PBDTTT-EFT、eh-IDTBR 和 PC71BM 的分子结构。通过以6 mW cm-2的入射功 ...
捕获。用两个光电二极管（PD, Thorlabs, PDA05CF2）来检测腔体的透射光和反射光。PD上检测到的信号被输入到Moku:Lab的输入1（混频器输入，交流耦合电阻50 Ω）和输入2（监视器，直流耦合电阻50 Ω）。利用Moku的激光锁盒波形发生器，在3.0 MHz的频率下产生了500 mVpp的本振（LO）信号。然后LO信号从Moku：Lab的输出2输出，通过偏置器 （miniccircuits, ZFBT-6G+）驱动EOM。用LO数字信号波形解调来自光学腔的反射响应信号，这里我们用到了数字混频器和角频300.0 kHz的四阶数字低通滤波器。通过扫描空腔共振的激光频率，调整相位延 ...
频后的信号。光电二极管的功率用下面公式描述：PPD和EPD分别表示探测器上的能量和电场。E1和E2是每个激光器的输出场强，计算公式如下：其中 ω1和ω2是各自的频率，Φ1和Φ2是各自的相位，将公式2 和3带入到公式1中，可以得到下面公式：注意，高阶项通常在光电探测器的带宽之外，重要的是要认识到，即使混频后的信号包含了激光器的相位信息，这个信息包含在信号的参数中，并且在这种形式的反馈系统中使用相对困难。为了从混频后的信号中提取相位，我们使用了相位检测器。一个简单的鉴相器由一个混频器和一个低通滤波器组成，该滤波器将信息转换为基带，以便用于反馈系统。一旦把基带中的相位信号反馈到其中一个激光器， 可以 ...
时才可使用如光电二极管、四象限探测器等简单探测器。探测器系统的空间分辨率和信噪比决定测试精度。探测器系统应与其要求一致。应考虑只有相对测量是必需的,并且应强调以下几点:应根据生产厂商的数据或标定结果确认探测器系统的输出参量(如电压等)与输出参量(如激光功率)之间为线性关系；应通过标定尽量减小或校正探测器的非线性、非均匀性和波长依赖性；应采取措施确保激光入射到探测器时，不超过探测器表面的损伤阈值(辐照度曝光量、功率和能量)。6.4光束变换系统、光学衰减器、分束器、聚焦元件如果被测激光光束口径大于探测器口径，应采用适当的光学变换系统对光束进行变换，使其适应探测器的口径。应根据被测激光的波长选择合适 ...
探测器一. 光电二极管探测器光电二极管的结构通常是1个PN结，中间是本征层，也称之为耗尽层或耗尽区，入射的光子在耗尽区激发自由电子和空穴，并引导它们分别向两极运动，从而产生光电流。表征光电二极管时，我们会用到量子效率，这里其实是指内部量子效率，即产生的电子数与进入载荷子区的光子数之比，用于确定光电二极管的性能。光电二极管的响应度，对应外部量子效率，即产生的电子数与所有到达二极管表面的光子数之比，包括因表面反射或吸收而没有进入载荷子区的光子，所以一般内部量子效率高于外部量子效率。这种探测器的优势和缺点分别是：优势：响应速度快、灵敏度高、线性度好、噪声低、暗电流小、尺寸小。缺点：易饱和、光谱范围有 ...
被部分反射到光电二极管(DET36A，Thorlabs，Inc.)以对脉冲能量波动进行采样。生成的 PA 信号由四个含256个阵元的四分之一环超声换能器阵列（由 Imasonic, Inc. 设计和定制）记录，并由 1024 个定制的一对一映射前置放大器放大，增益为51dB。四个12位256通道可编程DAQ(LEGION ADC256，PhotoSound Technologies, Inc.)，设置成20-MHz 采样率、6-dB 增益和 7.5-MHz 模拟抗混叠(anti-aliasing)截止频率，数字化放大PA信号并通过四个 USB 3.0 端口将它们传输到计算机。该系统由内部开发的 ...
Hz的超快锗光电二极管简介：通过在互补的原位掺杂硅层之间夹入锗鳍片，实现了具有3-dB带宽为265GHz、高响应度和低暗电流的波导耦合锗光电二极管。作者：S. Lischke，A. Peczek ... L. Zimmermann原文链接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00893-w10 论文标题：3D纳米打印中的两步吸收代替双光子吸收简介：作为通过双光子吸收进行高分辨率制造的替代方法，研究人员展示了一种使用廉价光源的两步吸收过程。作者：Vincent Hahn,Tobias Messer... Martin Wegener原文链接: ...
的饱和效应、光电二极管的二次非线性、半导体放大器的饱和、可饱和吸收器等多种方法来实现。从那时起，人们提出了许多方案来进一步优化这些阵列的实现及其片上训练过程。虽然 ONN 在学术和工业界中都受到了相当大的关注，但现在研究人员越来越意识到，改变芯片上的相位是不可取的，而且会显著掩盖光子加速器的潜在优势。在这些结构中，相位变化通常由热光移相器(thermo-optical phase shifter)实现(利用热光效应，通过施加偏置电流以改变光波导的折射率)。然而，由于大多数光电材料的热光系数相对较小，产生相位变化通常需要数十至数百微米数量级的路径长度。处理位的数据，需要个移相器，随着数据量的增加 ...
析仪分析快速光电二极管产生的光电流的归一化功率谱密度。插图显示放大的两个射频梳的一次谐波。(c)双棱镜侧面不同位置的重复频率差异。3．噪声特性接下来，我们评估了共腔方法获得两个脉冲序列与低相对时间抖动有效性。首先，我们进行相位噪声特性，试图获得每个单独的脉冲序列的绝对时间抖动。我们在一个快速光电二极管(DSC30S, Discovery Semiconductors Inc.)上检测每个脉冲序列，并选择带有可调谐带通滤波器的第6个重复频率谐波。该信号通过信号源分析仪(SSA) (E5052B, Keysight)进行分析。得到的相位噪声功率谱密度(PSD)和综合时间抖动如图3所示。从测量中我们 ...
，我们将介绍光电二极管中干涉式双光子吸收自相关 (TPAA) 的方法以及用于一阶、二阶和三阶色散的自相关测量的示例。干涉测量自相关方法的优势在于它们易于实现并且适用于优化大多数多光子成像应用的激发效率。然而，就其无法提取实际脉冲形状和相位而言，使得它们从根本上受到限制，因此，通常假设高斯或双曲正割 (sech) 整形函数。针对这种情况，已经开发出一系列与显微镜非常匹配的更复杂的脉冲测量技术；即频率分辨光开关 (FROG) 和用于直接电场重建的光谱相位干涉测量法 (SPIDER) ，它们能够提供额外的信息。此外，多光子脉冲内干涉相位扫描 (MIIPS)不仅可以测量脉冲，还可以对其进行整形。有许多 ...
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