用二次谐波色散扫描表征超短激光脉冲（本文译自Characterizing ultrashort laser pulses with second harmonic dispersion scans，Ivan Sytcevich, Chen Guo, Sara Mikaelsson, Jan Vogelsang, Anne-Lise Viotti, Benjamín Alonso, Rosa Romero, Paulo T. Guerreiro, Anne L’Huillier, Helder Crespo, Miguel Miranda, and Cord L. Arnold）1.介绍超短激光 ...
。在没有额外色散补偿的情况下将近红外激光脉冲压缩40倍，产生4.6fs、20 μJ 的脉冲(~2 周期，~4 GW 峰值功率），中心波长在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文链接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快报标题：双光梳高光谱数字全息简介：由两个重复频率略有不同的频率梳和无透镜相机传感器组成的干涉仪构成双光梳数字全息，可实现具有高时间相干性的高频率复用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie P ...
一个数量级。色散工程(dispersion engineering)旨在通过利用群延迟和群延迟色散聚焦宽带光来缓解与波长相关的像差，但是这种技术从根本上不能拥有大孔径设计。因此，现有的方法在不严重减小数值孔径或支持的波长范围的情况下，无法增加可实现的孔径尺寸。其它一些尝试解决方案仅限于离散波长或窄带照明。除了色差外，超表面还具有强烈的几何像差，限制了它们在宽视场成像中的应用。而支持宽视场的手段通常要么依赖于小的输入孔径(限制光的采集)，要么使用多个超表面(极大增加制造复杂度)。此外，多个超表面之间是有间隙的，且间隙与孔径成线性比例，因此随着孔径的增加，meta-optics的尺寸优势就消失了。 ...
tion)、色散补偿、逆傅里叶变换等，生成的体积数据用log对数变换后保存。B-scan运用特定的黑白阈值生成。体积数据需要采用裁剪的方法移除振镜回返和透镜反射伪影。（2）OCT扫描头设计和制造。眼前节(anterior segment)成像使用远心扫描头(如图1c)，利用扫描振镜完成横向追踪。视网膜成像使用传统的4f视网膜望远镜(如图1d)，其在视网膜的共轭平面放置一个快速反射镜(fast steering mirror, FSM)。视网膜的横向追踪通过在望远镜的傅里叶平面上的FSM引入一个扫描倾斜实现。视网膜和眼前节成像需要更换扫描头。扫描头的光学设计使用光线追迹软件完成(如图1e,f)。 ...
式混合和模式色散。要实现成像，多模光纤内窥镜需要依赖传输特性的校准。这可以通过依序激发所有支持的光纤模式，然后使用数字全息或神经网络来记录光学传递函数来实现。可编程的光学元件，如空间光调制器(SLM)预先编码光纤近端的光场，以在光纤远端获得想要的光场分布。这可以在光纤远端面产生聚焦和其它更复杂的光场模式。OTF与光纤的弯曲、波长漂移、温度变化强相关，这意味着需要实时原位校准。但实际上校准很复杂，很难实现实时。相比之下，CFB在分离的纤芯中引导不同的模式。当芯间串扰可以忽略的时候，没有模式混合产生。然而，随机相位变化在邻近纤芯之间发生。这可以使用SLM通过数字光学相位共轭(digital opt ...
（9）4.1色散补偿显微镜中是否需要色散补偿？对于随激发强度非线性缩放的成像过程，色散补偿似乎可以明显提高激发效率（即产生非线性信号光子的能力)。然而，评估色散补偿系统对于信号光子产生的净影响是非常重要的。为了优化显微镜的激发效率，保持衍射极限焦斑，即该焦斑在时间上是傅里叶限制（脉宽的下限）的。正如球差会在空间上扩大聚焦体积并降低激发效率一样，扩束镜、扫描光学系统和显微镜物镜中的色散会延长脉冲持续时间，并降低脉冲质量。有多种策略可用于对这些光学器件的色散进行预补偿，以确保傅里叶变换极限或接近傅里叶限制的聚焦脉冲。值得注意的是，应考虑补偿方案本身的效率，以确保最终图像中有可实现的增益。例如，如果 ...
各种色光将因色散而有不同的传播途径,结果导致各种色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。这种成像的色差异称为色差。通常用两种按接收器的性质而选定的单色光来描达色差。对于目视光学系统，都选为蓝色的 F光和红色的C光。色差有两种。其中描述这两种色光对轴上物点成像位置差异的色差称为位置色差或轴向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物体的像大小差异的色差称为倍率色差或垂轴色差。如下图,轴上点A发出一束近轴白光,经光学系统后，其中F光交光轴于 A'F,C光交光 轴于 A'C。显然,这两点是A 点被蓝光和红光所成的高斯像点。它们相对于光学系统最后一面的距商分别为l'F和l'C ...
500mm。色散补偿由激光在一对Gires-Tournois干涉仪(GTI)反射镜（Layertec）之间反射4次实现，每次反射约1300fs。早期的KGW/KYW激光设计，使用棱镜对在腔内做色散补偿，通过改变棱镜的插入距离，可以改变输出激光的中心波长或带宽。在过去的几年里，GTI成为色散补偿的主流选择，因为它紧凑且容易装配。尽管已经有许多理论依据（通过负群延迟色散抵消增益介质里的自相位调制，产生一个可支持稳定模式锁定的色散范围）指导如何构建一个稳定的锁模腔，在构建用于特定实际应用的振荡器的时候，还是需要用到反复试错法，特别是使用离散值GTI反射镜的时候。我们需要逐渐增加负色散，直到获得稳定的 ...
各种色光将因色散而有不同的传播途径,结果导致各种色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。这种成像的色差异称为色差。通常用两种按接收器的性质而选定的单色光来描达色差。对于目视光学系统，都选为蓝色的 F光和红色的C光。色差有两种。其中描述这两种色光对轴上物点成像位置差异的色差称为位置色差或轴向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物体的像大小差异的色差称为倍率色差或垂轴色差。校正了位置色差的光学系统，只能使二种色光的像点或像面重合在一起，但二种色光的焦距并不一定就此相等，使这二种色光可能具有不同的放大率，使同一物体的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差。光学系统的倍率色差,用二种色光的主光线与高斯像面的 ...
并验证其光学色散。该结构具有重复60次(ZnO/Al2O3) × 60次的ZnO和Al203层对。为了确定ZnO和Al2O3的光学常数，测量了这两种材料的两厚样品。图1 厚氧化铝样品的测量:模型与测量的拟合。测定了Al2O3的厚度和光学常数。测量厚度:269 nm(光色散见图2)图2 测量所得Al2O3的光学色散。色散用柯西近似表示图3 Al2O3薄样品。从厚Al2O3样品测定的光学色散在这里被用来验证样品的性质是有效的薄膜。厚度测定为7.7nm。图表显示了模型与实测数据的拟合图4 厚ZnO薄膜:模型与实测数据的拟合。厚度和光色散由拟合决定。厚度:342 nm图5 通过测量厚ZnO样品确定Zn ...
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