地形校正太阳入射角的计算高光谱图像每个像素的太阳入射角对于其地形校正至关重要。与最低点数据相比，垂直露头扫描可以有多个像素位于任何给定的纬度/经度坐标位置，这只能由它们的高程值在空间上区分。因此，数字高程模型(DEM)的斜率、侧面和太阳入射角的常用计算工具不能应用于此。相反，我们计算了在截面中生成的点云的每个点的太阳入射角4.3作为点法线与太阳矢量之间的角度(图4a)。点法线要么在点云构造过程中计算，要么可以使用相邻点的三角剖分追溯计算。太阳矢量的特点是以SE为太阳仰角，在给定的采集日期、时间和位置AZ太阳方位角。计算出的太阳入射角作为附加点属性存储在点云文件中，并保留在以下所有处理步骤中。图 ...
的反射，以与入射角相同的角度出射。如果使用普通的平面反射镜，只有在入射角垂直于反射面的时候能达到此效果。如果要在较广的入射角达到相同的效果，就需要使用专门的回射镜。常用的回射镜结构为角反射镜或者猫眼反射镜。角反射镜角反射镜是由三个相互垂直的平面反射镜构成，三个反射面构成了一个长方体的内角入射光。如果将三个反射面构建成空间坐标体系，在此体系中就可以将光线入射角表达为[a,b,c]。对于单个镜面反射，由于镜面反射入射角=反射角，所以可以表达为a→-a。以此类推，经过一次镜面反射的话 [a,b,c]→[-a,b,c]，第二次反射与第三次反射即为 →[-a,-b,c]→[-a,-b,-c]，即可得到与 ...
一、简介激光引起的损伤的原因主要有两类：热吸收-产生于SLM中一种或多种材料对激光能量的吸收。这种损伤形式一般适用于连续波(CW)激光器、长脉冲(单脉冲长度≥1 ns)激光器和高重复率的激光器，这些激光器的平均功率可以非常高。介电击穿-当高峰值功率密度的激光器以超过热吸收速率的速度将电子从材料中剥离而导致烧蚀损伤时发生。这种损伤形式一般适用于具有高峰值功率的短脉冲激光器为了说明这些概念，图1-图5举例说明了随时间变化的激光功率密度曲线(红色单线)和材料温度(蓝色双线)。每条曲线显示了高脉冲功率密度如何能立即导致介质击穿，以及在整个激光脉冲周期中材料温度如何升高，从而接近热损伤点。不同的材料有不 ...
栅常数，θ为入射角（与一级衍射角相等）。方程中也表现出改变腔长和一级衍射角可以进行选模，实现激光调谐。Littman-Metcal结构则是在Littrow的基础上增加了反射镜，通过旋转反射镜即可实现激光器的可调谐。一级衍射光经反射镜反射发生第二次衍射，然后反馈进入内腔，形成谐振。经过模式竞争，一级衍射光模式得到放大，其他振荡模式得到抑制，激光器实现单模输出。图3 两种典型衍射光栅型外腔半导体激光器结构示意图（a）Littrow结构（b）Littman-Metcalf结构Littrow光栅外腔结构和Littman光栅外腔结构都有各自的优缺点，一般而言Littrow光栅外腔结构相对简单，体积小，成 ...
度为θ_1的入射角进入间隔距离为d的平行板中，平板中的折射率为n_1，由此光在板内的折射率为θ_2，在两块平板间经过多次反射和折射，光程差相同的同频光会发生干涉。光程差引起的相位差使投射光强和反射光强遵从干涉强度分布的公式，即艾里公式。测量反射光强可测量d的大小，这就是光纤法珀腔压力传感器的基本原理。而从结构上来看，法珀干涉仪的结构如下图所示：上图的结构解释，G_1和G_2是两块相互平行的高反膜，间距依然设为d，反射光强I_R由入射光强I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波长和板间物质折射率所决定，同样可以由此得到透射光强。相比与原理，光纤法珀腔传感器的结构更加复杂，受影响的因素更多。二、光纤 ...
、即主光线的入射角ip有关。如果光阑位于球心，相当于主光线与辅轴重合，即ip=0,则不论球差如何,都不会产生彗差。实际上,光学系统的各种像差总同时存在,所以在计算彗差时，并不能像定义的那样，真正求出一对对称光线的交点相对于主光线的偏离，而是以这对光线与高斯像面交点高度的平均值与主光线交点高度之差来表征的。如上图所示,对于子午彗差，可表示为对于弧矢彗差,因一对对称的弧矢光线与高斯像面的交点在y方向的坐标必相等，故有彗差是轴外点成像时产生的一种宽光束像差，是与视场和孔径均有关系的。为全面了解光学系统对彗差的校正情况，需要计算设置多个特征视场和特征孔径来计算彗差。对于子午光束，孔径取点系数为要正负都 ...
渡。当光波的入射角满足一定条件时，各级衍射光在介质内相互干涉，高级次衍射光互相抵消后只存在 0 级和+1级(或-1 级)衍射光的现象，即为布拉格衍射，如下图所示。若参数选择合理且超声功率满足条件，则可使布拉格衍射的衍射效率接近 100%，即入射光能量集中于+1 级(或-1级)衍射光，大大提高了能量利用率。要实现布拉格衍射，光波的入射角必须满足干涉加强的条件，该条件即布拉格方程。若衍射光之间的光程差为其波长的整倍数，即它们同相位，则满足了相干增强的条件，发生布拉格衍射。上式称为布拉格方程。根据该方程，只有当光束的入射角为布拉格角时，各衍射光在声波面上才能达到同相位，发生相干加强，实现布拉格衍射。 ...
cs）：最大入射角，是指光要可以通过整个光学系统，而不仅仅是通过一个入射孔。透镜的数值孔径一个简单的例子是凸透镜：图 1：准直透镜理论上可以接受来圆锥形光，圆锥的开口角度受透镜尺寸的限制。边界光线受到镜片尺寸的限制，或者在某些情况下，如果有一个不透明的面区，则可能会更少。通常不建议使用镜头的整个区域，因为可能存在大量球差。然而，数值孔径是一个完全几何的量度，并不考虑这些方面。在上面的示例中，镜头的数值孔径由其直径和焦距决定。但是请注意，镜头可能不是为汇聚光而设计的，而是例如设计用于对远距离目标成像。在这种情况下，应当考虑来自该物体距离的光线，而得到的数值孔径将相减小 - 有时甚至小许多。这表明 ...
滤光片，但是入射角度为45°。滤光片还有其他类型，如吸收滤光片、荧光滤光片、中性密度滤光片、陷波滤光片等，不一一细举。常见滤光片参数详解（1）通带：能通过激光的波段范围。（2）带宽：不同于通带的概念，它是指通带范围内最大透过率一半位置处的波段范围。（3）中心波长：带宽的中心位置为中心波长或指滤光片在实际应用中所使用的波长。（4）透射率：对可透过波段的光的透射能力，透射率越大越好。（5）峰值透射率：滤光片损耗后能透过的最大值。（6）截止范围：通带之外的波段范围。（7）截止率：截止区所对应的透过率，透过率越小越好。（8）过渡带宽度：根据滤光片截止深度不同，指定的滤光片截止深度和透过率峰1/2位置处 ...
片。但是随着入射角度的增大，边缘截止波长会出现蓝移，且随着入射角的增加，s和p偏振的边缘移动量不一致，使得他们不适合于共振拉曼谱测量。如下图1a所示，入射角增大到30°时边缘蓝移约20 nm，且s偏振和p偏振表现出了7 nm的分裂，说明不适用于可调谐激发。图1b所示的TLP滤光片可在0-60°范围内偏转并不降低边缘陡度，且在全量程范围内提供OD>6的光密度和90%以上的传输，可调谐波长可覆盖400-1100 nm，很适合于可调谐激光光源拉曼测试。图1如下图2a所示，一个超连续激光光源（400-2400 nm）经超冷滤光片（1100 nm以上）或宽带带通滤光片过滤。然后经透射式光栅分光，并 ...
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