波像差系列(八)-光学系统的像差容限光学系统不可能把像差校正得尽善尽美。那么多大的像差能被认为是允许的?这是一个很重要的问题,也是一个甚为复杂、并且还不能认为已被解决了的问题。原因是光学系统的像差容限不仅与像质评价方法有关,还随系统的使用条件、使用要求和接收器性能等的不同而不同,而诸多像质评价方法之间虽然有直接或间接的联系,但它们各自有其局限性,不能用任一种方法来评价各种光学系统。而且有些方法数学推演繁复,计算困难,实际上也很难从像质判据直接得出像差容限。由于波像差与几何像差之间有着较为方便和直接的联系,因此,以最大波像差为评价依据的瑞利判断是一种方便而实用的像质评价方法。利用它可由波像差的允 ...
畸变系统的一般像差理论(一)-费马原理和汉密尔顿的特征函数我们将像差函数写成幂级数展开形式,并表明在一个畸变系统中有16种主要的像差类型。我们还将证明畸变主波误差和光线误差之间的联系。本次主要介绍介绍费马原理和汉密尔顿的特征函数。费马原理是几何光学的基本定律之一,它指出:光线从点P传播到点P '必须穿过一条光程长度,该光程长度相对于路径的变化是静止的。根据费马原理,我们可以得出一个重要的结论:对于光学系统中任意两个非共轭点P和P ',都有且只有一条光线通过这两点。如果P和P '是共轭点,这个结论是无效的,因为所有穿过共轭点的光线都具有相同的光程长度。这一结论的理论重要性 ...
同时校正物面像差与光阑像差,采用如下图3所示的对称结构型式。四组元对称远距型透镜的前焦点到后焦点距离可以缩小到 左右。图3显示了双远距对称型和非对称型中的两种结构型式示例,其中透镜(b)为f'=70mm,输人面直径 48mm,频谱面直径5mm。由于频谱面小,像方孔径角达1/1.5。为充分发挥校正像差的潜力,采用非对称结构,末端的弯月形厚透镜可起到以增大像方视场角的作用。图1图2图3这类双远距型的优点是:总长度短,可供消像差的变数多,有利于提高像质或扩大孔径和视场。缺点是:结构复杂,价格昂贵,尤其是片数较多时,使由于镜片表面污点、玻璃内部缺陷和杂光等引起的相干噪声更为严重。当傅氏变换透镜 ...
《几何光学 像差 光学设计》(第三版)——李晓彤 岑兆丰更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
下降,再加上像差的影响,实际分辨率还会更低。此外,物镜的辨率还与被摄物的对比度有关,同一物镜对不同对比度的目标(分辨率板)进行测试,其分辨率值不同。依据光度学理论,摄影系统视场中心的像面照度与相对孔径的平方成正比,相对孔径越大,像面照度越大。轴外像点的照度与像方视场角ω'有关。大视场物镜视场边缘的照度急剧下降。在摄影物镜的外镜简上标示有与相对孔径对应的数字。数字为相对孔径的倒数,俗称为光圈或光圈数F。视场角 2ω物镜的视场角决定了能在接收器上成良好像的空间范围。当物镜焦距一定时,视场角越大,成的像也越大。当接收器尺寸一定时,焦距越长,视场角越小。决定摄影物镜特性的三个参数之间,有着相互 ...
的单色光,在像差校正良好的情况下,显微镜的分辨率完全曲物镜的数值孔径决定。数值孔径越大,分辨率越高。当物方介质为空气时,物镜最大的数值孔径为 1,一般只有 0.9 左右。而在物体和物镜之间接以高折射率液体(如n=1.5~1.7的油)时,数值孔径可达1.5~1.6。这种在物体和物镜之间很b 高折射率油的物镜称为浸液物镜。(2) 显微物镜的放大率β在图像转换系统中,为了充分利用物镜的分辨率,使已被物镜分辨开的细节也能被光电成像是件分辨,则显微镜要有足够大的放大率。设光电成像器件的线分辨率为 δ',在斜照明条件下,显微物镜垂轴放大率 β 的大小应满足下式:由此可见,对一定波长的光,当光电成像 ...
先应考虑轴外像差,主要是倍率色差、彗差和像散的校正。一、惠更斯目镜惠更斯目镜是观察用生物品微镜中普遍应用的目镜,由二块平面朝向眼睛的平凸透镜相隔一定距离组成,如下图1所示。朝向物镜的那块透镜叫场镜,朝向眼睛的那块透镜叫接目镜。场镜的作用是使由物镜射来的轴外光束折向接目镜,以减小接目镜的口径,也有利于轴外像差的校正。图1通常惠更斯目镜的二块透镜采用同种玻璃,按校正倍率色差的要求,有,其中场镜的焦距,总大于间隔d,因此其物方焦点位于二透镜之间,应在此位登设置视场光阑。由于此视阑只通过接目镜被眼睛所观察,不能在其上设置分划板,故此种目镜不宜在量测显微镜中应用。惠更斯目镜的镜目距约为焦距的1/3,因此 ...
泛应用于初级像差的计算。由如下x相关边缘射线公式我们可以得到x边缘射线的折射不变量,对应的x-RSOS。为了说明这一点,我们将边缘射线重写为因此,我们看到量,在相关的x-RSOS中和曲面j上是x边缘射线的折射不变量。类似地,x主射线在曲面j上的折射不变量为类似地,从如下y相关边缘射线公式中我们知道曲面j上相关y-RSOS的折射不变量为通过应用上述四个推出来的方程,在由之前推出的方程得到与两个RSOS相关的拉格朗日不变量从之前我们对变形系统的近轴像性质,我们发现我们可以把近轴变形系统看作两个相关联的RSOS,因此我们已知的两个RSOS的所有结果都可以直接应用于变形系统。我们还发现在一个变形系统中 ...
计中为了确保像差的良好校正,并不会导致半径的极度变小);透镜的厚度应严格限制下限(可令d≥0.1D,D为透镜口径),为了防止透镜过厚,对上限也可适当提出限制;透镜的空气间隔只需限制下限;透镜的折射率可限制在 1.48~1.85 范围,并将其分段,以便能与色散或阿贝数相适应。第二类边界条件是以结构参数为自变量的函数的边界条件,是对结构参数函数的限制,包括正透镜的边缘厚度、焦距或倍率、后截距、系统的总长度等,甚至也可把系统的成本作为边界条件。对这类边界条件需提出相应的目标值和限制要求。凡是不符合所规定的限制条件和要求时,都称为违反边界条件。对第一类边界条件通常用以下方法处理:1. 变数替换法,此法 ...
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