透镜是一个大视场、小相对孔径的物镜,并且应是线性成像物镜。透镜后扫描就是扫描器位于透镜后面,由激光器发出的光束首先被聚焦透镜聚焦,然后经置于焦点前的扫描器使焦点像呈圆弧运动。这类聚焦透镜通常是小视场、小相对孔径的望远物镜,前者物镜设计困难,但其他问题的处理则很简单。后者物镜的设计是简单的,但由于像面是圆弧形的,处理就很困难。因此,要求高的扫描装置通常采用透镜前扫描。线性成像物镜介绍什么是线性扫描成像物镜?首先,由于扫描元件的运动被以时间为顺序的电信号控制、为了使记录的信息与原信息一致,像面上的光点应与时间成一一对应的关系,即理想像高与扫描角成线性关系,有但是,一般的光学系统,其理想像高为使以等 ...
下F数为)大视场的远心光学系统,要求具有一定的负畸变,在整个视场上有均匀的光强度和分辨率,不允许轴外渐晕存在,并要达到衍极限性能。玻璃材料的质量与透镜表面的均匀性要求比一般透镜更为严格。相关文献:《几何光学 像差 光学设计》(第三版)——李晓彤 岑兆丰更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊 ...
中孔径光阑和视场光阑是任何光学系统都具有的两种主要光阑。有些系统中还有渐晕光阑和消杂光光阑。孔径光阑、入射光瞳和出射光瞳限制轴上成像光束立体角的光阑,称为孔径光阑(简称,孔阑)或有效光阑。孔径光阑经由前面的光组在物空间形成的像称为入射光瞳,简称入瞳。完全决定进入系统参与成像的最大光束孔径,是物面上各点发出进入系统成像光束的公共入口。孔径光阑经由后面的光组在像空间形成的像称为出射光瞳,简称出瞳。是物面上各点发出的成像光束经过光学系统后的公共出口。合理的选择系统孔径光阑的位置可以改善轴外点的成像质量。同时,当光阑的位置改变时,光阑的口径也要随之变化,以保证轴上点光速的孔径角度不变。孔径光阑的口径的 ...
,通过光斑在视场内的nm级位移来实现样品的成像。这种方式可以方便的和磁场,低温,CVD等其他设备结合在一起,实现“绝对”的原位测试,避免位移平台本身重复精度累积带来的成像扭曲和定位偏差。而全新推出的光子反聚束测量模块,在原本拉曼光谱、荧光寿命、光电流成像的基础上新增光子反聚束功能,在方便快捷的进行零声子线的测试的同时,还可以完成光子反聚束的测量,极大的简化色心的搜寻流程,迅速判断制备工艺水平。该模块有助于研究者用拉曼光谱和光致发光(PL)成像来表征样品,快速确定目标区域(可能有单光子源的区域),随后在同一仪器来进行反聚束实验。典型案例:对已经进行过氮离子注入处理过的纳米级金刚颗粒进行光谱分析, ...
阴极对不同的视场接受的光照比较均匀,所以成像物镜应尽量设计成像方远心光学系统。对于目镜来说,荧光屏可以看成是自身发光的图像,孔径光阑只要与眼瞳匹配即可。被动式红外系统本身不带有红外光源,而是直接探测目标发出的红外辐射。凡是绝对零度以上的物体都会发出红外线,但由于不同的物体之间、物体的不同部位、以及物体与环境之间温度不同,发射的红外线的波长和强度也就各不相同。温度较低的物体发出的红外线主要分布于远红外区,而温度较高的热源如发动机等发出的红外辐射波长在中红外区,辐射强度也相当高。利用这些辐射特性的差别,并通过对红外光进行光电、电光转换,可以得到人眼可视的图像。因此,这种图像反映的是目标的辐射温度分 ...
术,与传统宽视场显微镜的白光照明路径兼容。我们考虑将 QWLSI 与传统的白光透射显微镜结合使用。尽管 Primot 等人已经对使用改进的 Hartmann 掩模 (MHM) 的 QWLSI 的特性进行了严格研究。Phasics公司提出了波动光学和几何光学之间的简单联系,以解释光源的空间相干性对相位测量的影响。在对基于 QWLSI 的 WFS 进行理论分析后,展示了它对相位显微镜的兴趣,并通过测量校准的测试样本来量化其准确性。然后将该技术应用于活细胞成像。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学 ...
顺序扫描整个视场。这种工作方式又分为串行扫描与并行扫描(推帚式扫描)两种,如下图所示。前者是由小型探测器首先扫描视场上方的一个窄条带,从左扫至右,然后下移至第二排窄条带,重复扫描过程,直至记录目标的整个幅面。事实上应当是探测器静止不动,而是被探测的图像扫过探测器。因此串行扫描要求有正交方向的两个运动,这就要求系统中有两个独立扫描的反射镜。也可以用一块具有复合运动功能的反射镜。推帚式扫描是一种并行扫描方式,它以一维探测器阵列按“推式扫骨”方式扫描物空间。相对于串行扫描方式,并行扫描探测器要复杂一些,像元数量比较多,但相应的机械结构要简化得多。如果系统在所要求覆盖的空间范围内,对目标成像于充满光学 ...
径(光阑)和视场(物体)变量的函数来描述。这个函数称为像差函数,用泰勒级数表示,级数中的每一项表示一种特定类型的偏离理想像的现象,称为像差。为了构建我们理想的成像模型,我们将遵循Abbe的共线映射在两个空间之间:物方空间和像方空间。共线映射具有以下性质1)每个物点将被映射到一个唯一的像点;2)每个物面将被映射到一个唯一的像面。由1)和2)我们可以得到,每条物方光线线都将被映射成一条唯一的像方光线。这个结果是根据两个平面的交点产生直线得出的。由于成像系统几乎执行这些功能,我们将假设它们的现象,包括变形系统,可以用共线映射来描述。在共线映射中,将物体空间中的点P(x,y,z)与像空间中的点P ...
案。传统的宽视场照明正是这样做的。然而对于非线性光学方法,如双光子荧光显微镜,宽视场照明不是一个实用的选择,因为现有的超快脉冲激光源不能提供足够的功率来同时激发整个视场。虽然超快激光不能照亮整个领域,但它们的能量足以同时照亮许多感兴趣的点。困难在于有效地将光线重新分配到只需要关注的区域。纯相位型SLM非常适合这项任务,它们可以动态地调整可用于成像和光刺激的活动波束的数量和位置。纯相位SLM通常使用向列相液晶矩阵,类似于多媒体投影仪中使用的矩阵。然而,与通过遮蔽特定像素来生成图像相比,纯相位SLM利用了光的波动特性,本质上就像计算机控制的衍射光栅,其中每个像素引入不同的相位延迟,而不是调制通过的 ...
类系统是一种视场很小而孔径较大或很大的系统,应该保证轴上点和近轴点有很好的像质。所以须校正好球差、色差和近轴彗差,使最大波像差不大于 1/4 波长,符合瑞利判断的要求。对于球差,我们若想得到容限计算式。有二种情况:1.当系统仅有初级球差时,其所产过的最大波像差(经 离焦后)由以下公式来决定。令其小于或等于 1/4 波长,即可得边光球差的容限公式为上式的严格表示应为2.当系统同时具有初级和二级球差时,在对边光校正好球差后,0.707 带的光线具有最大的剩余球差。作 的轴向离焦后,系统的最大波像差由以下公式来决定,令其小于等 手1/4波长,即可得 时的带光球差容限为或实际上,边光的球差未必正好校正 ...
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