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-相当接近氖增益带宽的1.5至1.6 GHz的半高宽。有了这根管子，在任何给定的时间内最多有两种模式振荡。当在管预热时监测输出功率和极化时，将观察到非常独特的行为。有人可能认为它应该是输出功率的周期性变化，具有简单的正弦或类似特性。然而，每个周期实际上会有两个峰值：一个较大的峰值对应于增益曲线中心有单个激光模式时的峰值，另一个较小的峰值对应于增益曲线中心有两个对称模式时的峰值。对于大多数管，相邻模式的偏振是正交的，并且将与模式保持固定。因此，当模式在增益曲线下循环时，连续的大峰值将具有相反的极化。小峰的两个偏振分量相等。两个模式是振荡的，每一个模式的增益都非常接近激光阈值，以至于它们的组合功率 ...
是激光本身的增益带宽。利用宽带实现更宽的调谐激光系统，异质激光器目前正在开发中。6. 用于宽电调谐的具有片上波束组合的QCL最近演示的宽波长覆盖5.9- 10 μm的宽带QCL代表着向紧凑和广泛可调谐的中红外激光器源系统迈出的重要一步。下一步是建立一个合适的调谐系统来访问这个广泛的波长范围。虽然外部腔QCL已经能够覆盖最大432cm−1调谐，从7.6- 11.4 μm[28]，而DFB QCL阵列已经显示覆盖约100 cm−1[33]，这两种调谐系统都是复杂的，并依赖额外的光学元件来进行调谐或光束组合。由于DFB阵列中的每个元素只能在几cm−1的小范围内进行调整，因此阵列的大小可以大得令人望而 ...
振荡器波长的增益带宽（红色曲线）的右侧。而 M1 被放置在自由空间光延迟线，通过其位置精确调整 FWM 增益区域中的第二个波长（灰色曲线）。为了覆盖整个自发 FWM 增益带宽，反射镜 M1 必须移动 5.6 cm，而图 2(b) 中红色和蓝色光谱的谐振器长度差异仅为 0.8 cm 并且保持不变测量时固定。因此，如果脉冲在输出是可以接受的，自由空间光延迟线可以用完全集成的光纤反射镜代替。所有的 CARS 测量都是使用自制的激光扫描显微镜向前进行的带有显微镜物镜 (Seiwa PEIR-Plan-50x, NA = 0.6) 和光电倍增管 (PMT, HamamatsuH7422-20) 无需解扫 ...
]，分割激光增益带宽[17]，或利用环形腔的双向运行[9,11]。最近，在高功率锁模薄片激光器结构中也研究了涉及独立腔端镜的空间分离模概念[18,19]。然而，在这些最新的实现中，并不是所有的内腔组件都是共享的以便降低常规噪声抑制。在这篇文章中，我们提出了一种激光腔多路复用的新方法，通过在表面插入一个具有两个独立角度的单片器件，例如双棱镜，使空间分离模式存在。因此，通过在适当的位置安装双棱镜，可以将对单光频梳操作最优的空腔适应为双光频梳空腔。利用这种方法，在80 MHz重复频率，在脉冲小于140fs的情况下，我们从单个固体激光器腔中获得了2.4 W的平均功率。两个光频梳的重复频率差可在[- 4 ...
此类推，直到增益带宽中的所有模式都被锁定。如上所述，典型的激光器是多模的，并且没有根模播种。因此需要多种模式来确定使用哪个阶段。在应用了这种锁定的无源腔中，无法转储原始独立相给出的熵。这种锁定更好地描述为耦合，导致复杂的行为和不干净的脉冲。由于幅度调制的耗散性质，耦合只是耗散的。否则，相位调制将不起作用。这个过程也可以在时域中考虑。振幅调制器对在腔镜之间反射的光起到弱“快门”的作用，当它“关闭”时衰减光，当它“打开”时让它通过。 如果调制速率 f 与腔体往返时间同步，则单个光脉冲将在腔体中来回反弹。 调制的实际强度不必很大； 当“关闭”时衰减 1% 的光的调制器将实现锁模，因为光的同一部分在穿 ...
频带宽。用高增益带宽低噪声的放大器放大弱信号是有挑战性的。在我们的检测方案中，我们使用一个3 dB带宽为200 MHz，传输增益为104 V/A的转移阻抗放大器（Femto HCA-S），然后是一个带宽宽的低噪声电压放大器（Femto DUPVA-1-70），其电压增益为30 dB。zui后，在数字化之前，我们使用一个200 MHz的抗混叠滤波器（Minicircuits BLP-200+）和示波器（Lecroy WavePro 254HD）。关于这些条件下获得的动态范围的详细讨论在第4.1节中提供。为了证明放大器对动态范围的限制，我们进行了额外的测量，更新速率为1 kHz，因此对射频检测带宽 ...
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