SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
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为实验使用的二向色镜对拉曼光谱测量来说并不是zui适宜的,所以低于~520 cm-1的光谱线被削减。然而,通过使用适应于349nm的光学系统,利用349NX所进行的微型拉曼测量是完全可行的。这需要一个调整后的光学装置来适配349nm波长。使用配备GaAs光电倍增管和光栅的双单色仪重复4H-SiC和6H-SiC上的拉曼光谱测量,得到的光谱如图2所示。除了该系统提供的更高分辨率之外,使用349NX的实验还具有其他优点。例如不需要对激光线进行过滤,因此整个激光功率可用于激发光谱,并且实验设置比使用滤光单色仪更简单、更灵活。图2 使用双单色仪获得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光谱正如预期的那样,在 ...
测光可以透过二向色镜照射并聚焦至样品并反射,携带样品表面的周期性变化的热反射率信息,泵浦光在二向色镜处反射并聚焦至样品处对样品进行周期性加热,样品表面因周期性的热场而生成周期性变化的热反射率。光电探测器将探测光光信号转换成电信号,然后传输给锁相放大器以提取信号的幅值和相位。可以通过锁相放大器输出一个给定频率的正弦信号或者通过外部信号发生器输出给锁相放大器和泵浦激光器,传输给泵浦激光器用以调制泵浦激光,传输给锁相作为内部参考,实现对采集信号的锁相分析。在SDTR实验测量中,样品表面需要镀一层约100 nm 厚的金属膜作为温度传感层。通过调节光路中将光束反射至样品的反射镜的角度,可以调整样品表面泵 ...
料所必需的。二向色镜将刺激波长反射到物镜,物镜将光束集中到标本上。从标本反 射的光集中在物镜中,在其激发态通常具有比入射光更高的波长。通过二向色镜,反射光通过发射滤光片并降低到发射波长。尚未在二向色镜处停止的刺激光的残留物在发射滤光片处被过滤掉。理想情况下,只有发射光撞击显微镜内置的检测器,并以相应的颜色可见。zui佳测量结果需要均匀的照明,尤其是当需要几微米或几毫米的大视野时。在不均匀照明的情况下,例如,可能发生待检查分子的不均匀激活。结果:中心的分子比入射照明光束外围的分子发出更强烈的荧光。如果周边没有与中心等同地照亮,则当单独记录的图像网格稍后合并时,阴影继续出现。因此,细胞和组织样本等 ...
偏振的,并由二向色镜共线叠加。半波片和格兰-泰勒偏振器的组合用于调节两束光束的功率。为了获得更好的信噪比(SNR),我们使用频率为600至800 Hz的斩波轮(见图1 (a))进行信号调制。这个频率也被用作锁相放大器的参考。对于静态测量,斩波轮位于位置(A)。对于时间分辨测量,存在两种信号调制的可能性:在第一种情况下,斩波轮位于位置(A),两个波束都被斩波。其次,为了进一步提高信号质量,还可以只截断泵浦波束(见图1中的(B))。在这种情况下,锁相放大器仅检测泵浦引起的克尔信号变化,从而丢失绝对值。样品安装在一个无磁扫描压电工作台,扫描范围160 μm × 160 μm。光线通过具有50倍放大倍 ...
带通FITC二向色镜和发射滤光片从根本上说,crosstalk是由于荧光团(如FITC和Cy3)的激发和发射光谱的波长范围有所交集。即使Cy3荧光团最合适是被绿色(~550 nm)光激发,它同样也能被青色(475 nm)光激发到足够的程度,在图2中很容易被检测到。通过将四带通多边分束器和发射滤光片改为单带通二向色镜和发射滤光片来消除crosstalk信号,从而在检测系统的发射侧实现了更精确的阻挡。这种解决方案是一种妥协,因为它以速度为代价提高了分辨率。当然在荧光成像时,我们需要尽可能的去减小bleedthrough以及crosstalk的影响选择荧光染料时,应尽量选择发射光谱带宽较窄的同时使用 ...
的方法是使用二向色镜和几个转向镜进行精细调整,在空间上重叠光束相对简单。通常情况下,在组合光束路径中间隔约1米的两个光阑处的重叠可用于验证空间对准。可根据CARS或SRS信号强度进行微调。基于opo的系统中的时间重叠是通过基于反向反射器的被动延迟阶段来实现的,该延迟阶段允许在保持空间对齐的同时调整两个光束中的一个的路径长度(图1)。由于使用的激光系统的重复频率通常是80 MHz,两个脉冲之间的时间周期是p = 1/f = 12.5 ns。用这个周期乘以光速,得到距离约为3.75 m。因此,为了找到时间重叠,必须减小两段路径之间的长度差异,即每段达到该距离的±1/2。必须重叠光束的空间精度是由激 ...
反射镜用作二向色镜 (M1),在 790-810 nm 处涂有高透射 (T > 99.0%) 材料,在1.9-2.2 μm 处涂有高反射 (R > 98.0%) 材料。熔融石英AO Q开关用于有源Q开关实验,长度为 46 mm,最大射频 (RF) 功率为50 W;它的重复频率可以从1 kHz 调整到50 kHz.。被动调Q实验采用MoS2 材料的可饱和吸收体。以CaF2晶体制成的镜面作为可饱和吸收体的衬底,选用MoS2晶体作为可饱和吸收体的材料。用旋涂机将溶解在乙醇中的MoS2 材料涂在CaF2 镜面的一个表面上。使用 MoS2 材料作为可饱和吸收体时,获得了3.3 W的平均输出 ...
散射信号通过二向色镜从激光中分离出来,经过透镜和多缝阵列后,直接进入光谱仪。图2采用1340 × 100像素的多通道CCD 对所有捕获粒子的拉曼光谱进行检测。图2为CCD相机捕获的拉曼信号。通过调节两排激光聚焦阵列之间的间隔距离,可以很好地分离两排拉曼信号,没有串扰。然而,每一行有三个拉曼信号显示了重叠和叠加,这是不可避免的。为了分解每一行叠加的光谱并检索单个光谱,可使用调制多焦检测技术进行光谱采集和重建。图3调制多焦检测的第一种方法是激励多焦阵列的调制,如照明调制。一条线上使用三个激光焦点(图3(a))捕获两个3 μm聚苯乙烯珠(图3(b))。当三个激光聚焦都处于“开”状态时,测得的拉曼信号 ...
第一种是基于二向色镜,第二种是基于反射式,第三种是基于低通滤光片。图1利用二向色镜的方式是最常见的测量二次谐波的光路,原理如上图1所示。它是将飞秒激光器的激光源引入光路中,通过二向色镜将激发光向下反射到显微镜中,显微镜物镜不仅将基频光聚焦到样品上,同时也收集样品表面激发出来的二次谐波光,然后基频光被二向色镜阻挡,二次谐波光则透过二向色镜入射到光谱仪中。由于二次谐波测试总是伴随着激发光偏振态的改变,而该偏振态的改变取决于起偏偏振方向与半波片快轴的夹角,所以光路中还放置了起偏器和检偏器以及偏振态改变装置--半波片,起偏器和半波片放置在二向色镜前,检偏器放置在光谱仪前。起偏器将激发光起偏,半波片将线 ...
除校准单元,二向色镜将后向散射回光纤的二次谐波生成信号反射进入光电倍增管进行成像。实验证明:(1)小鼠尾腱上两个区域Ⅰ和Ⅱ的线偏振二次谐波生成成像结果。(a)图从上到下分别是所有偏振角的强度和,成像平面内原纤维的方向箭袋图(quiver plot,以箭头形式表示矢量线的二维矢量图。从箭袋图中可以清楚地看到尾腱中胶原的强烈排列)参数图和 参数图(分别表示原纤维的组织成分和平面外倾斜)。(b)为区域Ⅰ的调制深度图和整个视场内的平均信号强度图(c)和(d)是和在区域Ⅰ和Ⅱ的直方图。刻度尺是5um。DOI:https://doi.org/10.1364/OPTICA.430295关于昊量光电:上海昊量 ...
浦激光从一个二向色镜M2(980nm透射率98%,激光波长1040nm反射率99.9%)进入振荡器的激光谐振腔。反射镜M1和M3为高反射率(≥99.98%,Layertec GmbH, Mellingen, Germany)曲面反射镜,曲率半径500mm。色散补偿由激光在一对Gires-Tournois干涉仪(GTI)反射镜(Layertec)之间反射4次实现,每次反射约1300fs。早期的KGW/KYW激光设计,使用棱镜对在腔内做色散补偿,通过改变棱镜的插入距离,可以改变输出激光的中心波长或带宽。在过去的几年里,GTI成为色散补偿的主流选择,因为它紧凑且容易装配。尽管已经有许多理论依据(通过 ...
、套筒镜头、二向色镜和物镜的组合可以产生5000 fs2数量级的GDD。对于许多用户来说,脉冲持续时间~100 fs,显微镜的适度色散为~3300 fs2,脉冲展宽到~130 fs,这30%的增加将补偿臂效率限制为>88%。考虑到传输效率,影响补偿器选择的第二个决定是补偿高阶色散的能力,这也会限制脉冲持续时间。表2列出了玻璃、棱镜、光栅和棱栅 (grating+prism)的GDD和TOD的符号.表2显示玻璃通常表现出正的GDD和 TOD,我们一般希望补偿器与色散的大小相匹配,但符号相反。很明显,由于TOD符号不匹配而导致光栅很快就会受到限制:光栅的TOD 色散会增加玻璃的色散,因此,用 ...
)。一个长通二向色镜(IR/VIS dichroic)用于分离激发光和发射光。b、FPU设计。每一个FPU安装在一个机械XY位移台上,包含一个电动可调镜头(electrically tunable lens, ETL)和一个中继镜头。c、扫描区域定位示意图。四个子区的每一个能扫描的区域达~0.75平方毫米。每一个扫描臂有3mm的臂视场,在这个臂视场范围内,可以使用FPU来重新定位子区域。臂视场可以用二维扫描反射镜在4.8mm的总视场内任意定位。d、覆盖在小鼠皮层图谱上的扫描区域和视场。e、四波束的时空复用。一个31.25MHz的激光源被分成四束并实现8ns脉冲间隔延迟。探测到的荧光信号随后被解 ...
;DM:长通二向色镜,用于将荧光信号(绿色路径)与激发光(红色路径)分开;BS:1:9(反射率:透射率)非偏振分束镜;PMT1、PMT2:光电倍增管。荧光信号分为低信噪比 (~10%) 分量和高信噪比 (~90%) 分量,并由两个 PMT 同步检测。视频1:DeepCAD 在单神经元记录上的去噪性能。视频上部为神经元的同步电生理记录,反映了真实的神经活动。检测到的尖峰用黑点标记。原始噪声数据和 DeepCAD 增强数据分别显示在视频中部和下部。视频2:从左到右分别是大型神经元群(第 2/3 层,GCaMP6f)的自发钙瞬变的低信噪比记录、DeepCAD 增强对应和相应的高信噪比记录。底部显示了 ...
经过半波片和二向色镜后,合束进入声光可调谐滤光器(AOTF)。AOTF对入射光进行开关和功率控制。随后,AOTF的出光经过两个分光棱镜分成三束光,由反射镜和振镜反射耦合进标号为A、B、C三条宽带单模光纤,振镜用于调节耦合进光纤的光功率。每一条宽带单模光纤出光各自耦合进一个共焦扫描模组,每个模组都包含一个MEMS线扫描仪、耦合光路、物镜、卷帘相机。A、B、C三个模组按顺序轮流采集。每个模组实行线扫描,卷帘相机的行扫描和线扫描照明对应,实现共焦。(2)采用去噪、三视图解卷积模型,从低信噪比的各个视图图像获得高信噪比的三视图解卷积图像,因为结合了三个视图的信息,相比单视图图像,其分辨率的各向同性能力 ...
50nm短通二向色镜DC1调整激光功率,衍射光栅G和透镜L3(f=4mm)将泵浦光和斯托克斯光耦合进两个不同的纤芯。样品信号由双芯双包层光纤(DCDC-fiber)传导,经二向色镜DC2偏折引入光电倍增管(PMT),带通滤光片F2选择需要的非线性信号(CARS/SHG/TPEF),透镜L2将光信号聚焦在PMT上。(2) 双芯双包层光纤。如图2 ,纤芯1直径4.8um,截止波长836nm;纤芯2直径6.3um,截止波长970nm。分别用于引导795nm泵浦光和1030nm斯托克斯光,内包层掺氟,直径60um。125um直径纯石英双包层,被直径为230um的掺氟聚合物包裹。包层用于信号采集。(3) ...
色片),一片二向色镜和一片发射滤色片(一般是长通滤色片)组成的,如图所示:在使用不同的荧光染料时,需要配和不同的荧光滤色块去使用,但如果使用激光就可以去除激发滤色片,只需要二向色镜和发射滤色片。 ...
、多截止波长二向色镜MDM和反射镜M2后形成平行光束进入镜物OB(20x,NA为0.42),由物镜OB聚焦到焦平面上,在距离十字交叉口下方3mm处的检测通道中心形成一个直径约20μm的近圆形检测区域,以激发流经检测区域的细胞产生荧光和散射光。检测区域的荧光被同一物镜收集后形成平行光束透过全反射镜M2反射和多边缘分色分光器(透射率>93%)透过后,到达分光镜 DM1(透射率>95%),因此物镜收集到的荧光约90% x 93%≈86%进入荧光检测通道。被多边缘分色分光器透射的荧中,绿色荧光被二色分光镜DM1反射至荧光检测通道1(APD1),透过二色分光镜DM1的黄色荧光被DM2反射至荧 ...
陷波二向色镜,单波段二向色镜,多波段二向色镜 二向色镜用作光导光学,用于反射指定波长范围,并在指定的AOI(通常为45度)传输不同的指定波长范围。二向色镜是用于荧光表面结构的滤光片的必要组成部分。Chroma生产用于激光应用的UltraFlat二向色镜,要求更高的表面平坦度,如TIRF和其他超分辨率技术。Chroma提供UltraFlat二向色镜,可以作为单独的部件使用,也可以包括在组合过滤器组中。然而,平坦二向色镜的秘密在于它们需要在成像系统中保持平坦。过滤器立方体使用夹,弹簧或螺丝来保持二色将扭矩他们的平面。Chroma的TIRF和超分辨率滤光体可以让你的二色体在显微镜下和我们制作它们时一 ...
L/FWHM二向色镜50% cut-on典型荧光基团39000375/28460/50415DAPI/Hoechst/Alexa Fluor 35039001435/20480/30455ECFP/Cerulean39002480/30535/40505EGFP/FITC/Cy2/Alexa Fluor 48839003495/20540/30515EYFP/Venus/Citrine39004540/25605/55565TRITC/Cy3/TagRFP/AlexaFluor54639005540/25620/60565TRITC-red-shifted39007620/50690/5065 ...
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