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到对近轴点消彗差即可,因此只能用于中低档的普及型显微镜中作一般观察之用。 消色差物镜存在着二级光谱,且由于匹兹凡和不能校正,存在着较大的像面弯曲,因而这类物镜的视场较小,不能满足研究工作和显微摄影的质量要求。 消色差物镜,由于其结构型式有利于带球差的校正,仍为人们所广泛采用。 典型的消色差物镜有:单组双胶合低倍物镜 ,李斯特型中倍物镜,阿米西型高倍物镜,阿贝浸液物镜 ...
有球差也没有彗差的一种透镜。它的两个折射面均在满足不晕条件下对入射光波产生折射。 ...
用于校正球差、彗差和色差的两片透镜胶合组成的光组合透镜。它主要用于会聚光波能量,如望远镜就是这类双合透镜。它分为夫琅禾费双合透镜、斯坦海尔(Steinheil)双合透镜和高斯双合透镜三类。第一类以冕牌玻璃在前,曲率较平,制造方便;第二类以火石玻璃在前,像差校正较好,但化学稳定性差,较少用;第三类无需胶合,更好地校正球差,望远镜多为这一类型。 ...
正球差、减小彗差,降低对补偿透镜的要求,但会带来色差,故常把曼金折反系统做成胶合消色差透镜。 ...
简单,球差和彗差校正较好,但其视场加大时场曲严重。 ...
棱镜校正光栅彗差可提高该器件的光谱分辨率。 ...
,即无球差,彗差也较小。 ...
到对近轴点消彗差即可,因此只能用于中低档的普及型显微镜中作一般观察之用。下面几种典型的消色差物镜,由于其结构型式有利于带球差的校正,仍为人们所广泛采用。1)单组双胶合低倍物镜 见图下图1,这是可能实现上述像差要求的zui简单结构,能承担的zui大相对孔径为1:3,因此数值孔径只能达0.1~0.15,相应的倍率为3~6倍。图12)里斯特型中倍物镜 如下图2所示,由二组双胶合镜组组成。它能达到的数值孔径为单组的二倍,即0.2~0.3,相应的倍率为8~20倍。它是更复杂的其他型式物镜的基础。图23)阿米西型高倍物镜 这种物镜可看成是在里斯特物镜之前加一半球形透镜而成,如下图3所示。该半球透镜称为前片 ...
对近轴点校正彗差,轴外像差可不予考虑,其结构相对比较简单,一般有折射式望远镜物镜、反射式望远镜物镜、折反射式望远镜物镜,这篇文章主要介绍反射式与折反射式望远镜物镜。一、反射式望远镜物镜反射式物镜主要用于天文望远镜中,因天文望远镜需要很大的口径,而大口径的折射物镜无论在材料的熔制、透镜的加工和安装上都很困难。因此,口径大于1米时都用反射式。反射式物镜完全没有色差,可用于很宽的波段。但反射面的加工要求要较折射面高得多,表面的局部误差和变形对像质的影响也大。zui著ming的反射式物镜是双反射面系统,它有如下二种型式:1.卡塞格林系统如下图1所示,称主镜的di一个大反射面是抛物面;称副镜的第二个小反 ...
对近轴点校正彗差,轴外像差可不予考虑,其结构相对比较简单,一般有折射式望远镜物镜、反射式望远镜物镜、折反射式望远镜物镜,这篇文章主要介绍折射式望远镜物镜。这类物镜要达到上述像质要求并无困难,但要求高质量时,要同时校正二级光谱和色球差就相当不易。后者常只能以不同程度地减小相对孔径才能实现。这类物镜常用的型式有:1.双胶合物镜在玻璃选择得当时,能同时校正色差、球差和彗差,是可能满足像质要求的zui简单形式,但胶合面上的高ji球差使相对孔径受到限制,且当用普通玻璃时,二级光谱为常量,色球差也无法控制,因而不能获得高的像质。该型式的优点是结构简单,工艺方便,光能损失也小,宜于在焦距不长、相对孔径不大的 ...
是倍率色差、彗差和像散的校正。一、惠更斯目镜惠更斯目镜是观察用生物品微镜中普遍应用的目镜,由二块平面朝向眼睛的平凸透镜相隔一定距离组成,如下图1所示。朝向物镜的那块透镜叫场镜,朝向眼睛的那块透镜叫接目镜。场镜的作用是使由物镜射来的轴外光束折向接目镜,以减小接目镜的口径,也有利于轴外像差的校正。图1通常惠更斯目镜的二块透镜采用同种玻璃,按校正倍率色差的要求,有,其中场镜的焦距,总大于间隔d,因此其物方焦点位于二透镜之间,应在此位登设置视场光阑。由于此视阑只通过接目镜被眼睛所观察,不能在其上设置分划板,故此种目镜不宜在量测显微镜中应用。惠更斯目镜的镜目距约为焦距的1/3,因此其焦距不能小于15mm ...
、色差和近轴彗差,使最大波像差不大于 1/4 波长,符合瑞利判断的要求。对于球差,我们若想得到容限计算式。有二种情况:1.当系统仅有初级球差时,其所产过的最大波像差(经 离焦后)由以下公式来决定。令其小于或等于 1/4 波长,即可得边光球差的容限公式为上式的严格表示应为2.当系统同时具有初级和二级球差时,在对边光校正好球差后,0.707 带的光线具有最大的剩余球差。作 的轴向离焦后,系统的最大波像差由以下公式来决定,令其小于等 手1/4波长,即可得 时的带光球差容限为或实际上,边光的球差未必正好校正到零,需控制在焦深范围内。故此时边光球差的容限为1倍焦深。类似于球差,其他像差的容限为:有时,正 ...
面畸变与光阑彗差间应满足下列关系:据此,傅里叶变换透镜为满足式1,当主光线满足正弦条件的时候,必存在物面畸变。当满足无畸变的共线成像关系时,常规光学系统主面是平面,谱面上无畸变的理想像高,而傅里叶变换透镜要求像高,相当于主面是一个以焦点为中心的球面。傅里叶变换透镜的畸变为因此,以常规光学系统作为傅氏变换透镜时,最大谱面范围由谱点位置的非线性误差所限制。傅氏变换透镜一般能对物面校正球差、彗差、像散、场曲,整个视场内像质达到衍射极限,且对光阑位置校正球差、彗差。若傅氏变换透镜需供多个波长同时工作,则应按常规方案校正色差。若在一定时间内只供某一特定波长工作,则应保留较大的负轴向色差,如下图4所示,以 ...
差(如球差或彗差),因为像差阶越低,对光束的影响越强。因此,数千个相位测量点足以分析光束波前并随后补偿低阶像差,这是 Shack-Hartmann 波前传感器 (SHWFS) 所允许的,主要用于自适应光学。波前传感器 (WFS) 的主要功能是对给定平面中的相位进行采样,该平面通常对应于放置传感器的平面:与数字全息术不同,无需使用参考臂。当然,可以将 WFS 平面与给定的物平面光学共轭。对于相位显微镜,放置在物平面中的样品引入的相移可以由 WFS 直接测量,允许定量相移成像,其中 WFS 分辨率和测量点数现在成为目前排除使用的关键因素Shack-Hartmann 传感器,分辨率有限。已经提出了数 ...
于改变球差和彗差(用整体弯曲方法);远离光阑位置的透镜或透镜组,主要用来改变像散、畸变和倍率色差。在像面或像面附近的场镜可以用来校正像面弯曲。八、对于对称型结构的光学系统,可以选择成对的对称参数进行修改。作对称性变化以改变轴向像差,作非对称性变化以改变垂轴像差。九、利用胶合面改变色差或其他像差,并在必要时调换玻璃。可以在原胶合透镜中更换等折射率不等色散的玻璃,也可在适当的单块透镜中加人一个等折射率不等色散的胶合面。胶合面还可用来校正其他像差,尤其是高级像差。此时,胶合面二边应有适当的折射率差,可根据像差的校正需要,使它起会聚或发散作用,半径也可正可负,从而在像差校正方面得到很大的灵活性。同时, ...
yp’,当无彗差时,主光线即为成像光束的中心光线,因而yp’表征实际像高。它与理想像高y0’之差称为线畸变,即常用 相对于理想像高的百分比来表示嗬变,称相对畸变,即如果将实际放大率yp’/y记为β’,上述公式可以化为式中β为理想放大率。可见,实际放大率β’与理想放大率β之差与β之比即为该视场的相对畸变。对于大视场系统,与其他轴外像差一样,需对若千个视场计算畸变,然后以视场为纵坐标,畸变为横坐标画出畸变曲线。有畸变或畸变很大的光学系统,若对等间距的同心圆物面成像,将得到非等间距的同圆。若物面为如下图(a)所示的正方形网格,我们可以很容易的分析得出,由正畸变的光学系统成的像呈枕形,如图(b);由负 ...
一张讲过的的彗差,只是表征光束失对称的一种像差,并且是对宽光束而言的。除此以外,还有一种描述光束失对称的像差。随着视场的增大,远离光轴的物点,即使在沿主光线周围的细光束范围内,也会明显地表现出失对称性质。与此细光束对应的波面也非旋转对称,而是在不同方向上有不同的曲率。数学上可以证明,一个微小的非轴对称曲面元,其曲率是随方向的变化而渐变的,但存在二条曲率分别为最大和最小的相互垂直的主截线。在光学系统中,这二条主截线正好与子午方向和孤矢方向相对应。这样,使得子午细光束和弧矢细光束,虽因很细而能各自会聚于主光线上,但前者的会聚点 Bt'(子午像点)和后者的会聚点 Bs',(弧矢像点) ...
成像将会产生彗差(coma)。由之前的像差概述技术文章中可知,彗差是一种描述轴外点光束关于主光线失对称的像差,应分别对子午光束和孤矢光束求取。对于单个球面,彗差一方面是球差引起的,球差越大,彗差也会越大;另一方面,折射球面产生的彗差还与光阑位置、即主光线的入射角ip有关。如果光阑位于球心,相当于主光线与辅轴重合,即ip=0,则不论球差如何,都不会产生彗差。实际上,光学系统的各种像差总同时存在,所以在计算彗差时,并不能像定义的那样,真正求出一对对称光线的交点相对于主光线的偏离,而是以这对光线与高斯像面交点高度的平均值与主光线交点高度之差来表征的。如上图所示,对于子午彗差,可表示为对于弧矢彗差,因 ...
线,即为子午彗差Kt'。同理,弧矢光束中与上、下子午光线孔径相同的前后光线,由于对称于辅轴,其折射光线必相交于辅轴上,以 BQ 表示该对光线,则其与辅轴的交点S就是该对孔弧矢光线的交点。它也偏离于主光线,从而产生了弧矢彗差Ks'。子午光线交点T与弧矢光线交点S间的沿轴偏离称为像散Δx',而这二点相对于高斯像面的沿轴偏离表征了子午像面和弧矢像面的弯曲程度,分别称为子午像面弯曲Xt’和弧矢像面弯曲Xs’,也叫场曲。由于该像散和场曲都是对宽光束而言的,称之为宽光束像散和宽光束场曲。围绕着主光线的细光束虽无球差,且均会聚于主光线上而无彗差,但子午细光束的聚焦点T0和弧矢细光束的 ...
面表面会影响彗差、球面像差、散光和畸变。 在光学模具嵌件上可以创建复杂的形状,并在注塑过程中以出色的精度多次复制。此外,自由曲面光学器件的使用正变得越来越流行,特别是在AR/VR和HUD应用中。如果可以优化设计以允许使用注塑成型塑料,则可以大大降低生产自由曲面光学器件的成本。当涉及到光学元件的定制注塑成型时,无论表面类型如何,都使用科学的模具加工技术来开发稳健且可重复的成型周期。 当需要测量零件时,差异就出现了,因为球面很容易用干涉仪测量,但非球面表面需要全息零校正器的额外费用。 非球面和自由曲面光学器件通常使用接触式轮廓仪或坐标测量机 (CMM) 进行测量。 由于这些专业仪器,选择具有适当设 ...
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