SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
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合,作为线性单色仪,具有典型的单色性约λ/Δλ = 500。因此,在光子能量为700 eV时,光谱分辨率约为1.3 eV。XM-1的光子能量范围在500 ~ 1300 eV之间,因此覆盖了波长为2.4 nm的水窗, 3d过渡金属的L边多,稀土体系的M边多。在光子透射样品后,第二个菲涅耳带板,微带板(MZP),将一个全场图像投射到一个x射线敏感的二维电荷耦合器件(CCD)探测器上。它是一个背面照明的薄CCD。目前的CCD芯片像素为2,048×2,048,像素尺寸为13.5 × 13.5µm2。放大倍率的典型值在1500到2000之间,每个图像的视场约为10 μ m。根据可用光子的通量,对于具有强 ...
管和光栅的双单色仪重复4H-SiC和6H-SiC上的拉曼光谱测量,得到的光谱如图2所示。除了该系统提供的更高分辨率之外,使用349NX的实验还具有其他优点。例如不需要对激光线进行过滤,因此整个激光功率可用于激发光谱,并且实验设置比使用滤光单色仪更简单、更灵活。图2 使用双单色仪获得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光谱正如预期的那样,在>155 cm-1区域的光谱没有伪影。然而,在<155 cm-1的区域,可以看到一些微弱的谱线。这些谱线不是源自样品,而是由激光引起的,用星号标记。这些谱线的强度随着与特征距离偏移的距离缩短而增强。然而,在低于~150 cm-1的范围内,这些伪影的强 ...
差主要来源于单色仪精度,误差<0.032%。由于不需要测量绝对光强值,因而对光路有较大的宽容性,并可实现自动化测试。(2)Soleil补偿器法测量延迟与光谱法相似,只要求找到透过光强zui小值位置,因而同样具有较好的宽容性。其误差主要由补偿器自身的精度决定,本实验的补偿器误差<0.18%。对λ/2波片测量结果显示Soleil补偿器法与光谱扫描法测试结果在其精度范围内很好地相互印证。但由于补偿法需要由等偏离法提高精度,因而不易实现计算机自动化测试。(3)各种光强法测量误差与待测波片的延迟量有关,虽然易于实现自动化测试,但是由于需要读取系统出射光的绝对光强值,因而对光路及光学元件等都有 ...
若辅以精密的单色仪便可以方便快捷地获得大量数据。但考虑到系统表面反射及吸收损失,不易准确测得,所以该方法只适于找到光强随波长变化规律而不易准确测得延迟值。然而,对λ/2波片情况则较为特殊,这里做进一步分析,上式对的一阶导数为:当φ=π时可见光谱扫描曲线中,λ/2波片在相应波长处光强值为zui大或zui小,所以仅从曲线极值所在位置便可精确确定波片在该波长处延迟为π。这为精确测量λ/2波片提供了有效的办法。测量λ/2波片时将起偏器与检偏器平行放置,待测元件光轴方位角为45。,即可获得zui佳对比度。透过光强随波长变化关系为:其中,μ为双折射率,d为波片的厚度。若在一定波长带宽范围内,忽略μ随波长的 ...
光源并配合以单色仪。光源配备的稳流电源使输出光强波动<0.14%。光源出射光经准直镜转化为平行光。起偏器和检偏器为两个Glan棱镜,能够保证测试系统从可见光到近红外都具有优xiu的消光比。两个Glan棱镜及置于其问的待测样品分别安装在可以360°自由旋转的精密转台上,转台的精度优于1′,可由计算机控制转动,并记录转动信息。选用zui大累计误差为0.18%的高精度Babinet—Soleil补偿器。补偿器安装于精密平移台上,可以保证其移入、移出光路时位置不变。接收端选用的单色仪光谱精度为±0.2nm。NCL是与单色仪配套的数据采集系统,可准确读取zui小电流信号为0.1nA。计算机可以通过NCL ...
消色差透镜和单色仪会聚至光纤,通过光纤的光经过准直透镜变为一束平行光,该光束经过起偏器和旋转补偿器后入射样品,样品的反射光经过旋转补偿器、检偏器和成像透镜后进入CMOS相机。相机上各像素接收的光束对应的Stokes向量可以表示为式中:Mp、MA、、和MS分别为起偏器、检偏器、旋转补偿器和样品的Muller矩阵;和表示旋转补偿器1和2的相位延迟量;R(ε)为各光学元件的旋转矩阵,其中ε可以表示入射面与双旋转补偿器的快轴方向的夹角 C1、C2,也可以表示入射面和起偏器、检偏器的透光轴方向的夹角P和A;Sin为入射光束的Stokes向量,为[1000]T。将上式展开,可得对应像素采集的光强信号表达式 ...
椭偏成像使用单色仪实现光谱测量,但单色仪光谱带宽较窄,阻挡大部分来自光源的能量,使入射光强度变弱,测量结果不理想。而新型技术利用宽带光源和白光干涉技术,在入射臂采用扫描干涉仪,通过扫描参考镜获得傅里叶光谱实现光谱测量,光源的光谱分布是中心波长为610nm和半峰全宽为170 nm。该技术极大地拓宽了光谱带宽,增大了光强,测量结果更加准确。椭偏仪大多采用透镜将宽带光束聚集在样品表面,然而透射式光学系统设计无法满足宽光谱的测量要求,在深紫外情况下会产生明显的色差问题。直到 2013 年,电子科技大学物理电子学院和中科院微电子所改变聚焦成像系统,研制了基于全反射聚焦光学系统的深紫外(DUV)宽带光谱椭 ...
力学所先后将单色仪应用到椭偏成像技术中,研究出的连续波长扫描的光谱椭偏成像系统弥补了之前光谱测量的不足,实现单波长到多波长的光谱测量;可以测量材料在不同波长下的特性,获取样品上各微区的光谱椭偏信息及其分布,具有可达到原子层分析水平的纵向分辨能力、可达光学衍射极限的横向分辨能力、连续可调的光谱分辨能力以及秒量级的时间分辨能力。该系统能对具有复杂横向微结构的大面积纳米级层构样品参数的空间分布特性和光谱特性进行快速的测量和分析,还可以对表面动态过程进行实时分析,为分析复杂横向结构的大面积纳米级层构样品提供了一种有效的方法。在从单波长椭偏成像发展到多波长椭偏成像的过程中,横向分辨率也从10μm 级发展 ...
需求,如扫描单色仪,并最终使紧凑的自给式拉曼光谱仪和拉曼显微镜的发展成为可能。对于像聚合物和蛋白质这样的大分子,大分子或晶格的宏观运动可以发生在样品特定的频率上,特别是在0.15-6太赫兹能量范围内,对应于5 - 200 cm-1拉曼位移。这里的光谱数据可以揭示大量关于局部分子间环境的细节:结晶度和非晶态物质的数量,液相的数量,蛋白质和其他聚合物的盘绕和解开,以及蛋白质的结合等。太赫兹是一种更难以产生、探测和操纵的辐射。光源复杂且效率低下,通常基于超快激光器。探测器也同样复杂。理论上,低频拉曼,即具有太赫兹位移的拉曼,可以很容易地得到相同的数据。但实际上,随着拉曼位移的减小和强度的增大滤光片的 ...
量影响。用双单色仪(Jobin-Yvon Ramanor U 1000)记录了两种4BrBP晶型的低频拉曼光谱,并配备了标准光子耦合检测装置。光谱是用宝石532二极管泵浦固体激光器记录的。激光器发出的光在光谱的绿色区域在532 nm。激光束功率约为75兆瓦。拉曼光谱记录在封闭毛细管中的粉末晶体上。散射配置。毛细管固定在Oxford Duplex闭路循环低温恒温器中,温度范围为330e60k,精度为±1 K。图1为室温(固体曲线)到60k(虚线曲线)冷却过程中,4BrBP三斜相的低频拉曼光谱的连续变换。在155波数和30波数随着温度的变化发生了巨大的变化。图2a为从20波数到38波数的扩展视图。 ...
见方法包括:单色仪型分光光度计测试方法,干涉型光谱分析系统测量方法,偏光检测分析方法等。反射率测量的常见方法包括:单次反射光谱分析测试方法,多次反射光谱分析测试方法和激光谐振腔测试方法等。光谱测量方法中有很多因素会影响透射率和反射率精度,这些因素主要包括:第一,被测样品的口径大小。当样品小于光斑尺寸时,需要采用光阑来限制光束的大小。第二,被测样品楔形角的影响。为减小该因素的影响,可以使光束尽量准直,并且尽量采用大口径的积分球探测器。第三,光线偏振效应。尽量让样品垂直放置,并且加上偏振测试装置。第四,光谱仪的光谱分辨率。选择合适的分辨率,滤光片要求较高的分辨率。第五,空气中某些充分吸收带的影响。 ...
意的是,如果单色仪内部的温度控制出现故障,单色仪的绝对读数可能会每天变化多达 2-3 波数。2) 有机化合物--茚如果需要额外的精度(大约 0.5波数),则可以使用茚。茚也被用作红外分光光度计的频率校准器。使用前应真空蒸馏纯化并保存在密封毛细管或核磁共振管中。茚的拉曼光谱如下图所示,下表列出了推荐用于校准的频率。3) 激光等离子线氩离子激光器的主要等离子线可用于校准。为了观察这些线,应该对激光束进行失谐,并且应该从熔点管收集散射辐射。这种方法给出的校准精度优于1 波数。4) 氖发射线如果有标准的氖光源,Ne 发射线可用于在宽频率范围内获得高频校准。下图显示了使用 Ne 灯拍摄的光谱。下表列出了 ...
镜、场透镜、单色仪和光电倍增管检测器。整个系统由一台专用的台式计算机控制。线性Stokes参数,Q和U,由2f调制频率测量,而圆形Stokes参数V,由第一个PEM的1f调制频率测量,使用锁相放大器以获得额外的精度。直流分量提供了总强度I。在我们能够产生完全线性偏振光的情况下,圆偏振光完全偏振光的偏振度为零。偏振计可从400nm调到800nm,并由软件自动控制,并可以在选定波长范围内进行离散的扫描。单色谱的光谱分辨率为15nm(FWHM),最常见的采样频率为5nm步长。实验分别测量了样品的透射和反射的圆偏振光谱。光路如图1:在反射模式下,来自光纤耦合石英钨卤灯的光通过水平开口(B)进入直径为2 ...
比一般的光栅单色仪具有更高的光通量所以在许多对光通量有要求的系统中有显著优势,并且可以对每个通道的光进行调制,不过声光可调谐滤波器(AOTF)也有一定的劣势,光谱分辨率不够优异,对偏转敏感等劣势。所以具体特殊应用还是需要视具体情况而定,具体器件匹配具体应用。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
的反射式光栅单色仪的光利用效率都会比较低,一般来说都只有50%-60%左右的水平,随着单色仪技术的发展,现在可以使用透射式光栅光谱仪(VHG),这样可以使得光利用效率大幅提高,最高效率可达到90%以上的水平。拉曼信号是非常弱的信号,所以要求采集最终信号的CCD具有较高的灵敏度和量子效率,一般会选深度制冷型CCD来提高信噪比,由于只需要光谱和强度两个信息,光谱信息由光谱仪决定,只需要不同波数上的强度信息,所以出于成本考虑都会使用线阵CCD。法国GreatEyes深度制冷宽谱CCD相机 ...
都是基于光栅单色仪实现的,其中根据使用光栅种类的不同又分为普通光栅单色仪也就是机械刻划的光栅单色仪的超光谱成像系统和基于体布拉格光栅(VBG)的单色仪(LLTF)制成的超光谱成像系统这两类的超光谱具有超高的光谱分辨率,所以通道数对于这两类设备一般没有太大的意义,大家比较常见的都是比较光谱分辨率和使用波段,这两种之间又会有一些差异, 基于刻划光栅的超光谱的光谱分辨率的极限会比基于体布拉格光栅的超光谱的光谱分辨率还要高,一般而言刻划光栅的超光谱分辨率最好的情况下可以到0.02nm-0.05nm这个数量级的水平,体布拉格光栅的超光谱极限分辨率一般都在0.6-2nm这个水平,虽然在光谱分辨率极限上刻划 ...
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全自动级联单色仪DMc150级联单色仪在占地面积较小的情况下提供了优良的光学性能,非常适用于散射光必须保持在zui低限度的应用中。DMc150级联单色仪兼容全系列光源,探测器和入口光学配件,DMc150是我们许多光测量解决方案的核心。主要用于紫外光源的测量、太阳辐照度、太阳模拟器和NVIS兼容性验证等应用。DTMc300双级联单色仪提供了高配置灵活性和宽单扫描范围,增强了单个单色仪增强的杂散光抑制。在每一组分单色器中,多达3个衍射光栅以允许在较宽的光谱范围内测量。通过在每个入口/出口增加一个附加狭缝和一个计算机控制的选择镜(SAM),可以实现多种配置。在探测器响应和时间分辨测量中提供zui佳 ...
全自动单色仪昊量光电提供全自动单色仪,焦距范围从140mm至830mm不等,光谱工作范围190nm-20um,蕞大平场输出30x10mm,软件控制狭缝宽度及光开关可以进行暗场测量,多光栅炮塔型结构,配置更加灵活和节省成本,匹配您的不同应用需求。高口径短聚焦单色仪ML44ML44是一种紧凑的高孔径短焦单色器,工作在190-1200nm的光谱范围内。在光源的辅助下,ML44可以成功地用作荧光激发的单色光源。紧凑型双单色仪MSA-130MSA-130是一种紧凑的双单色仪,具有增强的功能和低杂散光。MSA-130的主要特点是其在色散加色散和色散减色散模式下运行的独特能力。多用途紧凑单色仪M150M15 ...
ISTEQ’s XWS-30 激光驱动白光光源(190-2500nm) 对于生命科学和材料科学的研究人员,一个超高亮度和宽光谱的灯源是必备的工具。昊量光电推出高亮度带宽等离子体光源XWS-30具有超宽光谱范围(190 – 2500 nm)和超高光谱亮度高48mW/(mm2·sr·nm) .紧凑型的体积结构,驱动器被集成到了灯室中,设备的体积较小,易于集成到系统中。 XWS光源的原理是基于众所周知的光放电现象。连续的激光用于驱动氙等离子体。在操作过程中,光源工作没有电极,从而显著延长了工作寿命。除了更长的使用寿命外,激光操作还确保了高光照度和紫外线范围内 ...
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