非视域成像，即观测在可视区域外物体的方式——比如藏于拐角或者墙角后面、烟雾或者大气端流后面的物体。非视域成像在未来将会有着非常广泛的应用前景，如：军事和救援领域中，如果敌人埋伏在房间内或者墙角边，此时非视域成像就能够提前捕捉到敌人的位置信息。在搜救过程中，该技术可以提前发现被掩埋的伤者。此外，也可以应用到人工智能的无人驾驶技术以提高其安全性。因此，无论是在民用领域或者是军事领域，对非视域成像的研究都具有重要的意义。非视域成像大致分为两类， 一类为散射介质遮挡；另一类是 拐角物体。其典型的成像方法—关联成像，又称“鬼成像”（Ghost Imaging, GI）， 是一种利用光场在空间上的二阶相关 ...

SCONTEL超导单光子纳米线探测器（SSPD）使用全封闭的光纤通道作为光源的接入介质。由于纳米线单光子芯片的结构，导致探测效率与光源的偏振态紧密相关。因此使用常见的三环型偏振控制器，用于控制探测器输入端光源的偏振态。该控制器主要应用于单模到保偏光纤的应用、偏振相关损耗的测量、偏振敏感器件的应用、光纤激光器、光纤干涉仪。而在SSPD应用中，就属于偏振敏感器件的应用。在本篇文章中，主要讨论三环型偏振控制器的原理，进而在偏振调试时使探测器达到最优探测效率。三环型偏振控制器主要由三个环路、基座、压盖等组成，覆盖波长范围从500-1600nm。光纤缠绕在一定半径三个光纤圆圈上产生弹光效应，同时改变三个 ...

建，具有大型计数器和快速电子处理能力，其完全集成了的门控选项，因此SPADs可以达到高定时性能，并且没有全局计数限制。直到zui近，兆像素时间分辨SPAD相机的主要问题是采用专用时间戳和光子计数电路的智能SPAD像素的小型化。下面我们将介绍SPAD技术的相关原理。单光子雪崩二极管（SPAD）是荧光相关光谱（FCS）等单光子计数应用的主要工具。这些探测器可以被视为等效于光电倍增管，光电倍增管将入射光子转换为可以计数的电脉冲。它们计数单个光子的能力减少了增益噪声或电路噪声的影响。SPAD是在击穿电压Vbreak以上工作的光电探测器，即所谓的GEIGER模式（盖格模式）。这是通过施加远高于击穿电压V ...

测器与高性能计数器。我们本次使用的是同样由该公司推出的NIR单光子探测器模块OEM，以及由Swabian公司推出的时间相关计数器 TimeTagger。NIR单光子探测器模块OEM为900 nm至1700 nm近红外波段的单光子探测带来了重大突破。其基于冷却InGaAs/InP 盖革模式单光子雪崩光电二极管技术，可执行“门控”(GM)和“自由运行”(FR)探测模式。针对您的需求，该单光子探测器提供了标准版与guan军版两个版本。guan军版具有低至800 cps的超低噪声、高达30 %的高校准量子效率、100 nszui小死时间、100 MHz外部触发器、150 ps的快速分辨率和极低脉冲。标 ...

谱仪或单光子计数器。泵浦探针时间分辨装置b)有一个FM(翻转镜)，可用于在TR(光电二极管)和TRKR(平衡光电二极管)测量之间切换。S是样本的缩写。所有的时间分辨测量都是在Quantum Design的OptiCool的测试版中完成的(图2)。该系统的温度范围为1.5 - 350k，磁场达到7t。对于光学访问，有七个侧窗和一个顶窗。样品阶段为半径6厘米，而超导磁体内缘之间的空间为9厘米，这为定制件提供了充足的空间(图2c)。该系统的特性允许多种磁光实验配置。因此，泵探针测量和TRPL测量使用这个多功能系统进行。可调谐的76 MHz Ti:Sapphire激光器(700 - 980 nm)用于 ...

供反馈。通过计数器分别记录来自内环与外环模块的信号次数，以验证fceo信号的稳定性。如果两组COSMO模块功能稳定，则两种仪器记录的fceo信号应非常相似。实际上也确实如此，如图2b所示，fceo在内环和外环的记录值几乎相同，在1000秒的时间中可以达到8 × 10-21这一数量级。虽然用户可能期望内环和外环COSMO模块应该提供完全相同的fceo测量值，但因为脉冲必须通过不同的光纤才能到达内环和外环模块，两个模块之间的总光纤长度差约为3米，在较短的时间内，这些测量很可能受到光纤路径长度波动的限制。因此，我们将测量结果之间的微小差异归因于光纤中路径长度的微小变化。图2 基于COSMO的fceo ...

，会触发一个计数器，记录光子到达的时间。通过多次测量并记录光子到达的时间，可以生成光子到达时间的分布曲线，如图2所示，从而获得有关样品的信息。图2TCSPC原理示意图TCSPC系统具有非常高的时间分辨率，通常在皮秒（ps）级别。这使得它能够精确测量光子到达时间，即使在非常短的时间尺内也能实现准确的测量，且可以处理极低光子计数的数据。基于统计分析的TCSPC法避免了荧光强度的直接测量，因而信噪比较高，探测效率近乎理想。但由于通常需要多次重复扫描来为每个像素采集足够多的光子用于拟合荧光寿命，成像时间通常会较长。因此，如何提高成像速度与测量精度成为了人们关注的重点。近些年来，随着超快激光技术、高速高 ...

现。其中可逆计数器及N分频器的时钟由外部晶振提供。全数字锁相环不使用VCO(电压控制振荡器)，同时采用系统可编程芯片实现，这大大减轻温度及电源电压变化对环路的影响，有利于提高系统的集成度和可靠性。3.全数字锁相环的实现全数字锁相环是模拟锁相环系统的数字化,全数字锁相环的基本结构如图2所示。主要由数字鉴相器、K变模可逆计数器构成(模数K可预置)、加减脉冲控制器和除N计数器构成。K变模可逆计数器和加减脉冲控制器的工作频率分别为Mf0和2Nf0,f0为锁相环的中心频率。一般情况下M和N均为2的整数幂。时钟2Nf0经除H(H=M/2N)计数器得到。实际应用中一般在压控振荡器与鉴相器之间加入可控的变模分 ...

使用Λ型频率计数器在门控时间为1秒的情况下计数和，计数时间超过22小时。图5（A）显示了的时间轨迹，其中分辨率受到频率计数器带宽的限制。的偏移遵循2.1 ~ 2.1 mHz的正常跟踪，标准偏差265 μHz。图5（b）显示了测量到的和参考时钟之间的频率差的直方图。数据分布呈高斯分布，宽度为524μHz。利用得到的和的数值（重叠的Allan偏差和修正的Allan偏差）来区分影响系统性能的噪声类型。如图5（c）所示，的重叠Allan偏差呈现出分数不稳定性，随着平均时间的增加，分数不稳定性从改善到（误差条代表平均值的样本标准差）。随时间变化的斜率对光频率合成的波动非常敏感，表明和Rb时钟之间存在紧密 ...

单光子探测器暗计数在激光远距测距的重要性激光测距技术在民用、军事等方面均有广泛应用，远距离测距的需求也日益增加。下图中给出了超导纳米线单光子探测器应用于激光测距的基本原理图。激光器为1064 nm，回波经透镜、光纤耦合至单光子探测器，光路可调节耦合过程中存在的损耗。激光发射同时触发计时，单光子探测器响应回波光子以及噪声光子，结束计时，此周期为1ms。单脉冲回波光子数n0。可由式得到：为激光功率峰值，Δt为激光脉冲宽度，D为接收孔径，分别为反射/接收光学效率，p为目标物反射率。下图为单光子探测器不同条件下的暗计数对信噪比（SNR）的影响，横轴为脉冲积累次数, 纵轴为信噪比,可知，回波率较高时（近 ...

间相关单光子计数器中的明星产品。这款时间相关单光子计数器，时间精度为1ps，时间抖动最低<2.3 ps，最高可达32个stop通道，每通道最高计数率可达100MHz，并可同步10台设备。更是有不同的型号供挑选，来满足不同的应用需求。https://www.auniontech.com/details-315.html时间相关单光子计数器quTAG的应用软件功能模块不仅有计数，时间符合窗口，直方图模块；还有Detecter Parameters模块可对每个通道进行调节；更有二阶相干性模块以及Life time模块来进行相关研究的数据处理及呈现，如下图：并且所有 quTAG都含有软件包，该软 ...

这可以是粒子计数器的脉冲响应或数字通信设备的响应。因此，信号调制使 AWG 能够用于更广泛的应用。在本说明中，我们将利用 MATLAB 的 Moku 应用程序编程接口 (API) 从 Moku:Go 生成两个不同的波形，并使用 Windows Moku:Go 应用程序测量另一个 Moku:Go 的输出信号。我们将演示如何从文本文件加载信号以及如何根据数学公式生成信号。然后，我们将对每个信号应用脉冲调制和突发调制。本说明附有示例脚本 AWGappnote.m 和包含自定义的文本文件波形 sqwave.txt 可在 https://download.liquidinstruments.com/do ...

使用一个频率计数器，通过计算互相关信号之间的时间来跟踪重频差的波动，类似于[20,21]中使用的方法。为此，我们使用了一个定制的FPGA模块，该模块能以100Hz或更高的采集速率下获取comb1和comb2的重频差，精度优于10-6。记录的重频差信号在计算机上处理，通过调节施加到压电致动器上的电压来对复用元件进行校正。电压信号以大约frep的速率更新。为了验证两组多色脉冲序列的相对长期稳定性，我们用另一种光学互相关装置测量重频差，如图5(a)所示。我们将OPO倍频输出(800 nm，comb1)与直接激光输出(1052 nm，comb2)相互关联。在超过5小时的时间窗口中，我们发现重频差波动 ...

间相关单光子计数器以SPAD和激光的信号作为输入，并将光子时间戳流输出到计算机。实验结果：附录:1、体积反照率模型将三维场景坐标用(x,y,z)标记，可见曲面用(x',y',z=0)标记(见图1)。常见的瞬态成像模型是共焦体积反照率模型ρ代表在有限场景空间Ω上的三维反照率体积。δ(·)将光的往返飞行时间和场景(x,y,z)与感知位置(x',y',z=0)之间距离的2倍联系起来，c是光速。1/r4=(2/tc)4表示由于距离引起的辐照度衰减。将模型(1)离散化，沿着x-,y-,z-轴分别用N,N,M个点采样有限Ω空间。瞬态τ已经被(2/tc)4预缩放。使用矩阵表示 ...

代理了另一种计数器。其精度略次于QuTAG，但仍可满足大部分不需要高精度时间标记的应用需求，且价格优惠。本文将全面介绍该产品的使用操作：Time-to-Digital Converter SC-TDC-1000 S Series(Release 012, 013, 022 & 042)安装驱动在安装目录下，找到驱动.exe文件，如上。双击安装即可。一路确定，直至Finish。驱动安装完毕，软件无需安装、只需在解压后文件夹下，按下图找到。双击tdcDemo.exe即可运行。如果软件无法正常运行，请考虑安装如下VC运行库。由于该库非常常见、故原安装程序并没有安装。在绝大多数情况下也能正常运 ...

很多时候，原厂提供的软件并不能针对性的满足客户的应用需求。每种产品客户需要的基本功能相同，但客户往往需要对于产品采集到的信息进行私有化地定制处理。这时候就需要进行适当地编程，即二次开发的工作。本文就如何初步进行二次开发及其常见问题，给出了基于Python和LabView两门语言的简单介绍。首先，我们需要的基本工作有三方面，其一是开发环境的安装配置。其二是原厂提供的开发包及一些帮助说明文档。最后是针对性的编程。一. 编程开发环境的安装配置利用浏览器搜索Pycharm或者直接搜索网址www.jetbrains.com/pycharm下载社区免费版，下载完成后一键傻瓜式安装即可。打开PyCharm， ...

一定值再经过计数器获得1s内的光子数；测得的光子数与功率P1对应的光子数的比值便是探测器的探测原理；一般地，在1550nm波段，12.8pw约包含有10^8个光子数；此时，若衰减20dB,理论最大光子数为10^6个光子数，根据计数器显示值，除以10^6便可得出探测效率；对于探测效率，受外界影响的比较大，比如光纤连接器之间的耦合效率、光纤到纳米芯片的耦合效率以光的偏振等影响，因此需要根据实际情况，做出适当的调整。而探测效率与暗计数受偏置电流影响比较大，偏置电流越大理论可以获得更高的探测效率，但是暗计数此时，又会急剧增加。因此这两者之间也要取一个中间点。暗计数、探测效率与偏置电流如下。因此为了提高 ...

之前，在这篇《SCONTEL单光子探测器新版控制器简介》文章中，曾经介绍过新版控制器诸多优势，但是也正是这样的特点，导致脉冲调整方面的不方便。如果想要调整脉冲的输出幅值、脉冲宽度，需要修改板级上的元器件。但是这样的操作风险比较大，这里不做详细探讨。在780nm的sspd来说，其典型的脉冲响应如下图中所示，幅值小于400mV、脉冲宽度只有5ns，对于某些TDC来说，这样的幅值不够，脉冲宽度不够，以至于TDC无法计数。某款TDC的输入参数如下要求的输入信号为TTL信号，最小脉冲宽度为10ns。因此针对这样的应用，脉宽5ns、幅值400mV的信号，该款TDC无法捕获计数。因此有必要对控制器输出的信号 ...

quTAG作为一款性能优异的TCSPC，其时间分辨率可达1ps，最高计数率可达25MHz；但是作为科研、工业使用的仪器，设备自带的PC端操作软件，可满足绝大多数使用场合。对于需要集成在项目系统中，需要使用设备的API接口，将设备控制集成到系统中。基于此，我们以Qt Creator5开发环境搭建测试模板，也可以直接联系我们获取项目模板。1、新建工程模板：Project--->New--->Application(Qt)--->Qt Widgets Application--->Choose,选择项目名称，项目工作路径；再下一步--->下一步--->下一步，这里 ...

TPS_1550_TYPE_II是一款新型的独立的单光子纠缠源，可在室温下产生C波段正交极化的频率纠缠光子源。一对光子是由周期性极化铌酸锂PPLN波导(准相位匹配-QPM)中的自发参数向下转换(SPDC)产生的。TPS_1550_TYPE_II结合了温度调谐PPLN波导晶体和波长稳定的激光源。可以在电脑端通过USB接口控制激光泵浦功率和晶体内部温度，进而调整高精度的相位匹配。单光子纠缠源系统组成部分如下所示，主要分模拟部分和数字部分，其中模拟部分控制PPLN晶体的温度、激光器的输出功率和系统温度控制；数字部分用于模拟部分温度采集控制、LCD显示、以及USB通信等；从上图可以看出泵浦光可以直接在 ...