0%。但由于带隙宽度的限制，硅APD对波长1微米以上的光没有响应。在近红外光波段（1100~1650nm），目前性能很好的是基于铟镓砷（）APD的单光子探测器，其量子效率在1.55μm波长处能达约25%，暗计数约10^3cps左右。总体而言，不论光电倍增管还是基于APD的单光子探测器，其量子效率、暗计数等性能远不能满足量子信息计数发展的需要，特别是针对所谓的线性量子计算，对单光子探测器性能要求更高。即使在传统的光纤通信和荧光光谱领域的应用，对单光子探测器的性能提高也非常迫切。可是传统的单光子探测器的性能已基本达到极限，很难再有本质的提高。2001年，俄罗斯Scontel公司基于超导纳米线技术研 ...
构建光子晶体带隙材料、制作生物或纳米尺度的电子元件以及在电极上沉积不同的材料以便测量他们的电学特性。2007 年，美国的科学家利用红外光形成的光镊在硅片上控制微粒的运动，他们通过选择合适厚度和掺杂浓度的硅片，使之透过红外光进而能够被CCD探测。这项技术突破了传统的在液相中捕获粒子的瓶颈。若将全息光镊技术与之结合，则可以在特定的固体表面组装一些有意义的结构。特别要指出的是，在全息光镊发明之前，光镊技术主要侧重在单粒子的基础研究方面，全息光镊在对多粒子操控方面的优势，为光镊技术走向实用化、规模工业生产打开了新局面。产品举例目前市面上商用光镊系统大多采用声光偏转器（AOD），Meadowlark（B ...
晶体中的光子带隙。早在1987年，多伦多大学的Sajeev John和贝尔通信实验室的Eli Yablono-vitch就预言了光子带隙，光子带隙成为20世纪90年代初期光子学领域的研究热点。他们的研究设想是通过建立合适的波导结构，从而有选择性地阻止部分具有特定能级（相对光子带隙而言是指波长）的光子传输，而让其他波长的光子自由通过。此外，波导周期性折射率的微小变化会在光子带隙中引入新的能级，犹如在传统半导体的带隙中产生新的能级。然而，此时建立这种合适的波导结构已被证明是相当困难的，直到1991年，Yablono-vitch等通过在一块折射率为3.6的材料中钻出多个直径为1mm的小孔，实现了世界 ...
收系数、直接带隙（1.52V）[2]和无毒性使其成为薄膜和量子点敏化太阳能电池的理想候选者。但是，似乎CIS太阳能电池的量子效率提升达到了瓶颈。为了不断改进下一代CIS电池并打破这一限制，必须要清楚的理解制造工艺对太阳能电池性能的影响。 考虑到这一点，IRDEP（法国光伏能源研究院）的研究人员利用光致发光（PL）成像对多晶CuInS2太阳能电池进行了表征。高光谱显微成像平台（IMA Photon）可提供2nm的光谱分辨率和优于2μm的空间分辨率。该设备采用532nm的激发光在显微镜整视场下均匀的激发。如图 1为 图 2中选择的不同研究区域的PL光谱。 图 2 显示的是整个器件的PL成像图谱[3 ...
由于本征硅的带隙约为1.12 eV，可以计算出晶体硅太阳能电池的带间直接辐射复合的 EL光谱的峰值应该在1 150 nm 附近，属于近红外波段。这些电致荧光很微弱，只有在不受外光（即太阳光、可见光、红外线、紫外线等）干扰下才能被CCD相机捕捉到，这就要求整个组件发光只有在暗箱状态下才能被相机捕捉才能到，因而，整个EL测试过程是在一个不会被外光干扰的暗箱中进行的，只有这样才可以准确地判别电池片或组件是否存在缺陷，否则将会对产品的性能产生重大影响。但是EL检测面临的两个主要问题是：（1）太阳能电池发射出的电致荧光通常很弱；（2）市面上绝大多数的CCD相机在近红外波段的灵敏度不高（近红外探测到100 ...
1是一维光子带隙光纤，即在空气孔边缘附件构造周期的辐射状折射率改变。图1、一维光子带隙光纤二维光子带隙光纤由P.Russell首次制备而成，如图2所示，这种光纤具有比固态纤芯光纤更加低的传输损耗。图2、二维光子带隙光纤二、空心光纤的传输原理包层中含有空气孔的周期性二维阵列的实芯光子晶体光纤的导波机制，通常被认为是传统的全内反射（Total Internal Reflection-TIR）。在所谓的光子带隙光纤（Photonic-Bandgap Fiber）中，空气孔的周期特性至关重要，因为它通过包层内折射率的周期变化将光模限制在纤芯内。对于空心光子晶体光纤，充满空气的芯的折射率小于包层材料，空 ...
。与通过材料带隙的电子-空穴对重组而发射电磁辐射的典型带间半导体激光器不同，QCLs是单极的，激光发射是通过在半导体多量子阱异质结构的重复堆栈中使用子带间跃迁实现的。这个想法最早是由R.F. Kazarinov和R.A. Suris在1971年的论文“用超晶格在半导体中放大电磁波的可能性”中提出的。在块状半导体晶体中，电子可能占据两个连续能带中的一个——价带，其中大量填充着低能电子；导带，其中少量填充着高能电子。这两个能带被一个带隙隔开，在这个带隙中没有允许电子占据的状态。传统的半导体激光二极管，当导带中的高能量电子与价带中的空穴重新结合时，通过单个光子发出光。因此，光子的能量以及激光二极管的 ...
，称其为光子带隙引导型光子晶体光纤。图1.折射率引导型光纤晶体光纤折射率引导型PCF的传光机理，与传统阶跃光纤的纤芯与包层界面处全反射的传光机理类似。纤芯为石英材料，其折射率为n1；包层则为由石英材料和空气孔构成的二维光子晶体，其多孔的阵列结构有效地降低了包层的平均折射率（包层折射率可视为石英与空气折射率的平均，并以空气填充率加权），因而包层材料的有效折射率neff低于纤芯n1,即neff＜n1，其折射率差构成了与传统阶跃光纤类同的内反射传光机理。为此，又称之为内全反射（TotalInternalReflection）PCF，简称TIR-PCF。图2.折射率引导型光纤晶体光纤特征参数由于PCF ...
同一区域上宽带隙峰(a-d)和低带隙峰(e-h)的原位高光谱PL图(Cs0.06MA0.15FA0.79)Pb(Br0.4I0.6)3钙钛矿薄膜在白光照明下随时间的变化，强度为290mW/cm2用于处理前(t=0)，处理期间(10和30分钟)以及一旦发射强度达到稳定发射(180分钟)的样品。mapping是在405nm激光激发下拍摄的，激发强度为≈50mW/cm2，并且所有测量均在大气环境中进行[4]。光致发光激发成像在Rolston等人的这项工作中[5]，使用PLE高光谱成像技术研究了采用两种不同工艺制造的过氧化物太阳能电池的发光率：露天快速喷涂等离子处理(RSPP)和旋涂。将Photon公 ...
域。利用光子带隙结构来解决光子晶体物理学中的一些基本问题，如局域场的加强、控制原子和分子的传输、增强非线性光学效应、研究电子和微腔、光子晶体中的辐射模式耦合的电动力学过程等。同时，实验和理论研究结果都表明，光子晶体光纤可以解决许多非线性光学方面的问题，产生宽带辐射、超短光脉冲，提高非线性光学频率转换的效率，用于光交换等。不难想象，随着对PCF研究的不断深入，相信PCF将在光学领域展现出更广泛的应用前景，并为实现更高效、高性能的光学器件和系统开启新的可能，从而推动光学技术和科学研究的发展。如果您对光子晶体光纤有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.co ...
是一种不依赖带隙导光的新型空心微结构光纤，其结构设计灵活、损伤阈值高、损耗低（高透区损耗可低至~40dB/km）、支持宽带传输（100-500nm），并可通过改变纤芯所充气体及调节气压实现对光纤色散、非线性效应的有效调制，在强场物理、超强激光技术等领域研究中优势突出。我们的中空光子晶体光纤工作波段包含500nm-3μm范围内的大部分常见波长，主要包括515-532nm、780-800nm、1030-1064 nm、1550nm、2μm波段，具有近单模传输、低色散低损耗、承受功率高（最高可承受50W或者500μJ&百fs激光脉冲），宽波段传输等特点。主要应用包括激光微加工、激光脉宽压缩、
是一种不依赖带隙导光的新型空心微结构光纤。UV波段空心光子晶体光纤（无暗化）结构设计灵活、损伤阈值高、损耗低（高透区损耗可低至~40dB/km）、支持宽带传输（100-500nm）。UV波段空心光子晶体光纤（无暗化）可通过改变纤芯所充气体及调节气压实现对光纤色散、非线性效应的有效调制，在强场物理、超强激光技术等领域研究中优势突出。我们的中空光子晶体光纤工作波段包含266nm-3μm范围内的大部分常见波长，主要包括266-355nm、405-450nm、515-532nm、780-800nm、1030-1064 nm、1550nm、2μm波段，具有近单模传输、低色散低损耗、承受功率高（可承受50
光器。较大的带隙也可以通过使用大约 5.8 eV 的光子进行吸收来克服。例如，这适用于半导体上的时间分辨荧光或光致发光应用。213 nm 波长也是（生物）材料电离和玻璃或其他透明材料的雕刻/标记的理想选择。 亚纳秒脉冲激光器激光参数特点：20kHz 大刷新率机身紧凑，控制器小巧输出能量 50 nJ 至约 2.5 µJ平均输出功率在 0.75 mW 至 2.5 mW 范围内：亚纳秒脉冲激光器产品参数FQSS213-Q1FQSS213-Q2FQSS213-Q3FQSS213-Q4_1k波长213nm单脉冲能量> 0.05 μJ @15kHz> 0.1 μJ @10kHz> 1.
系列基于光子带隙导光原理的空心光子晶体光纤，该类光纤是靠空心来实现空气导光的，所以光在光纤中传输时，传输模式与光纤中硅材料的接触部分较小，其具有非线性效应低、功率损伤门限高等特点。空心光子晶体光纤的应用主要包括光纤传感、高功率激光传输、液/气体的非线性光学处理。该系列空心光子晶体光纤工作波段在785+/-15nm、950+/-10nm、1060nm +/-10可选。主要特征：空心、超低非线性系数低背景损耗传输波段处低色散典型应用：光束传输光纤传感非线性应用（压缩、整形）Fiber typeHCF-11-80-785 HCF-10-90-950HCF-10-110-1060Optical par
-PCF)和带隙引导型（PCF）。折射率引导型光子晶体光纤（微结构光纤，PCF）具有无截止单模特性 、大模场尺寸 /小模场尺寸和 色散可调特性等特性。广泛应用于色散控制 (色散平坦，零色散位移可以到800nm)，非线性光学 （高非线性，超连续谱产生），多芯光纤 ，有源光纤器件（双包层PCF有效束缚泵浦光）和光纤传感等领域。空隙带隙型光子晶体光纤（微结构光纤，PCF）具有易耦合，无菲涅尔反射，低弯曲损耗、低非线性和特殊波导色散等特点被广泛应用于高功率导光，光纤传感和气体光纤等方面。光子晶体光纤的发展为光纤传感开拓了广阔的空间，尤其是在生物传感和气体传感方面为光纤传感技术带来新的发展。昊量光电提供
V族材料直接带隙高效率发光的特性和硅基波导结构紧凑低损耗的优势，III-V族硅基外腔芯 片集成激光器具有大调谐范围、窄线宽和高输出功率。产品性能： ·波长调谐范围:O、S、C、L波段可选，780nm、850nm等其他波段可定制；·输出功率：输出功率大于20mW@C波段，可集成BOA，功率大于100mW；·线宽：瞬时线宽和积分线宽分别kHz和百kHz量级，可定制更窄线宽；·强度噪音：小于<-145dBc/Hz@3M-26GHz。单波长超窄线宽激光器将高Q值的无源波导谐振腔芯片和III-V族有源芯片耦合，输出的一部分激光经谐振腔延时后至反馈回有源芯片，实现自注入锁定，有效压缩激光线宽，提高激
可见和可调谐带隙的强吸收性使其成为生产低成本太阳能电池板的理想选择。然而，有一个缺点：它们的稳定性是不稳定的，那么更好地了解光物理学和退化机制至关重要。Photon公司的高光谱成像平台提供了有力的工具。通过光学测量的办法该设备可以快速表征2D和3D钙钛矿或全部光伏设备的结构。此外该设备还可以检测以下特性：表面缺陷、相分离、晶界等。如图1，为钙钛矿晶体的荧光图谱图2 为钙钛矿材料的透射率成像产品参数：SPECTRAL RANGEVIS - SWIR Model 400 - 1620 nmVIS 400-1000 nmSWIR 900-1620 nmSPECTRAL RESOLUTION&l
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